Ωおめが-Baryon

Ωおめが−
Klassifikation
Fermion Hadron Baryon
Eigenschaften
elektrische Ladung	−1 e
Ruheenergie	1672,45(29) MeV
magnetisches Moment	−2,02(5) μみゅーN
SpinParität	3⁄2+
Isospin	0
Strangeness	−3
mittlere Lebensdauer	0,821(11) · 10−10 s
Valenzquarks	sss

Das Ωおめが-Baryon, (Omega-Baryon) ist ein relativ langlebiges Baryon mit Spin ³⁄₂. Mit seiner sss-Konfiguration (drei s-Quarks) hat es die Strangeness −3 und gehört damit zu den Hyperonen (Baryonen mit Strangeness).

Das Teilchen wurde 1961 auf Grund theoretischer Überlegungen vorhergesagt und 1964 experimentell nachgewiesen.

Quark-Struktur

Das Ωおめが⁻ besteht aus drei strange-Valenzquarks (sss). Sein Spin und seine Parität sind ³⁄₂⁺, was man so deuten kann, dass sich die drei Quarks im Grundzustand mit parallelen Spins befinden. Diese Konfiguration ist, ähnlich wie bei dem $\Delta ^{++}$- (uuu) und dem $\Delta ^{-}$-Teilchen (ddd), nur deshalb keine Verletzung des Pauli-Prinzips, weil Quarks (etwa im Gegensatz zu Elektronen im Atom) einen zusätzlichen inneren Freiheitsgrad haben, die Farbladung, die drei Werte annehmen kann. Damit unterscheiden sich die Quarks wieder in mindestens einer Quantenzahl, und ihre Wellenfunktionen sind, wie vom Pauli-Prinzip gefordert, antisymmetrisch.

Zerfall

Das Ωおめが⁻ ist das leichteste Teilchen mit 3 s-Quarks. Es kann daher nur zerfallen, wenn sich ein s-Quark in ein anderes Quark umwandelt. Dies wiederum kann nur über die schwache Wechselwirkung geschehen. Daher ist das Ωおめが⁻ mit 0.82e^-10 s vergleichsweise langlebig. In mehr als 99 % der Fälle zerfällt das Ωおめが⁻ auf eine der folgenden drei Weisen:

Ωおめが⁻ (sss) → Λらむだ⁰ (uds) + K⁻ (us)       67,8 ± 0,7 %

Ωおめが⁻ (sss) → Ξくしー⁰ (uss) + πぱい⁻ (ud)       23,6 ± 0,7 %

Ωおめが⁻ (sss) → Ξくしー⁻ (dss) + πぱい⁰ (dd/uu)       8,6 ± 0,4 %

Angeregte Zustände (Resonanzen)

Neben dem Ωおめが⁻ wurden drei weitere Baryonen mit Strangeness −3 entdeckt, die eine höhere Ruheenergie haben („Resonanzen“), über die starke Wechselwirkung zerfallen und daher sehr kurzlebig (Größenordnung 10⁻²³ s) sind.

Ωおめが_c und Ωおめが_b

Es sind schwere Baryonen nachgewiesen worden, die an Stelle eines der s-Quarks ein Charm-Quark bzw. ein Bottom-Quark besitzen, also mit der Quarkzusammensetzung ssc und ssb. Sie werden als Ωおめが_c (oder Ωおめが_c⁰) bzw. Ωおめが_b (oder Ωおめが_b⁻) bezeichnet.

Forschungsgeschichte

Nachweis des ersten Ωおめが⁻ (1964). Die an Erzeugung und Zerfall beteiligten geladenen Teilchen hinter­ließen Spuren in der Blasen­kammer (hier nach­gezeichnet). Gestrichelt dar­gestellt sind elek­trisch neutrale Teilchen, die im Detektor nicht sichtbar waren. Ein hoch­energeti­sches K⁻ traf auf ein Proton in der Blasen­kammer. Dabei wurden ein Ωおめが⁻, ein K⁺ und ein K⁰ erzeugt. Beim Zerfall des Ωおめが⁻ entstand ein πぱい⁻ sowie ein Ξくしー⁰, das weiter in ein Λらむだ⁰ und ein πぱい⁰ zerfiel. Das Λらむだ⁰ zerfiel in ein Proton und ein πぱい⁻; das (aufgrund seiner kurzen Lebens­dauer hier nicht sichtbare) πぱい⁰ zerfiel in zwei Photonen (γがんま), die jeweils ein Elektron-Positron-Paar erzeugten.

Anfang der 1960er Jahre entwickelten Murray Gell-Mann und andere eine Systematik der Mesonen und Baryonen, die später zum Quarkmodell weiterentwickelt wurde. Unter anderem wurde dabei ein Dekuplett von Baryonen mit Spin und Parität ³⁄₂⁺ vorhergesagt. Nach der Entdeckung der Ξくしー*-Baryonen im Jahr 1963 waren neun dieser zehn Teilchen nachgewiesen (siehe: Baryon § Forschungsgeschichte).

Zum Nachweis des fehlenden Ωおめが⁻ wurde 1963 am Brookhaven National Laboratory (BNL) ein dediziertes Experiment vorbereitet. Da das Ωおめが⁻ die Strangeness S = −3 hat und bei der Erzeugung über die starke Wechselwirkung die Strangeness-Quantenzahl erhalten bleibt, müssten bei diesem Experiment eigentlich gleichzeitig drei K-Mesonen (Kaonen) mit jeweils S = +1 (K⁺ oder K⁰) erzeugt werden. Oder im Rahmen des Quarkmodells (das damals noch nicht existierte) formuliert: Bei der Erzeugung eines Ωおめが⁻ müssten neben drei s-Quarks auch drei s-Antiquarks erzeugt werden. Diese Zahl ließ sich aber auf zwei reduzieren, wenn einer der Reaktionspartner ein K⁻ mit S = −1 war, weil dieses schon ein s-Quark enthält. Wegen der Erhaltung der Baryonenzahl musste der andere Reaktionspartner ein Baryon sein, am einfachsten ein Proton (p).

Eine mögliche Reaktion war demnach:

K⁻ (us) + p (uud) → Ωおめが⁻ (sss) + K⁺ (us) + K⁰ (ds)

Am BNL ließ man einen Protonenstrahl von 33 GeV Energie auf ein Wolframtarget prallen. Dabei entstanden neben den gewünschten Kaonen auch Pionen, Antiprotonen und andere Teilchen. Durch geeignete Magnetfelder wurde ein reiner Strahl von Kaonen mit einer Energie von 5,0 GeV ausgefiltert und auf eine Blasenkammer gelenkt, deren flüssiger Wasserstoff zugleich als Target und als Detektor diente. Im Laufe mehrerer Wochen fand man aus ungefähr 50.000 fotografierten Ereignissen eines, das dem gesuchten Prozess entsprach.

1973 zeigte Luis Alvarez, dass es sich bei drei Teilchenspuren, die 1954 und 1955 bei der Reaktion von kosmischer Strahlung mit fotografischen Emulsionen aufgetreten waren, um Ωおめが⁻-Baryonen gehandelt hatte.

Literatur

• B. Povh, K. Rith, Ch. Scholz, F. Zetsche, W. Rodejohann: Teilchen und Kerne. Eine Einführung in die physikalischen Konzepte. 9. Auflage. SpringerSpectrum, Berlin 2013, ISBN 978-3-642-37821-8. 

Siehe auch

• Hyperon
• Liste der Baryonen