Ядерное горение кремния
Горе́ние кре́мния — последовательность термоядерных реакций, протекающая в недрах массивных звёзд (минимум 8—11 солнечных масс), в ходе которой происходит превращение ядер кремния в ядра более тяжёлых элементов. Для данного процесса необходимо наличие высокой температуры (2,7—3,5⋅109 K, что соответствует кинетической энергии 230—300 кэВ) и плотности (105—106 г/см³). Стадия горения кремния следует за стадиями горения водорода, гелия, углерода, неона и кислорода; она является финальной стадией эволюции звезды за счёт термоядерных процессов. После её окончания в ядре звезды больше не остаётся доступных термоядерных источников энергии, поскольку в результате горения кремния образуются ядра группы железа, которые имеют максимальную энергию связи на один нуклон и более неспособны к термоядерным экзотермическим реакциям. Прекращение энерговыделения приводит к потере способности звёздного ядра противодействовать давлению внешних слоёв, к катастрофическому коллапсу звезды и вспышке сверхновой типа II.
Ядерные реакции
[править | править код]За счёт высокой температуры происходит частичная фотодезинтеграция ядер кремния в реакциях (
- 36Ar + 4He ↔ 40Ca +
γ - 40Ca + 4He ↔ 44Ti +
γ - 44Ti + 4He ↔ 48Cr +
γ - 48Cr + 4He ↔ 52Fe +
γ - 52Fe + 4He ↔ 56Ni +
γ
Прямая реакция типа «кремний+кремний»
- 28Si + 28Si → 56Ni +
γ (Q ≈ 10,9 МэВ)
маловероятна из-за большого кулоновского барьера.
Горение кремния в звёздах
[править | править код]Горение кремния это конечная стадия термоядерного синтеза в ядрах звёзд, самая быстрая фаза звездной эволюции. Для массивных звезд (более 25 солнечных масс) длительность горения кремния оценивается всего в 1 день. Горение более тяжёлых элементов не происходит, поскольку при таких реакциях энергия уже не выделяется, а поглощается.
Такая малая продолжительность ядерных реакций с тяжёлыми элементами объясняется не только уменьшением энергетического выхода в пересчёте на нуклон. Сказывается общая большая светимость массивных звёзд, в результате чего излучаемая энергия на единицу массы на порядки выше, чем у карликов типа Солнца. Однако основным фактором сокращения времени ядерных реакций с участием тяжёлых элементов является так называемое нейтринное охлаждение: при температурах более миллиарда кельвинов столкновение гамма-квантов с ядрами может порождать пары нейтрино-антинейтрино. С дальнейшим ростом температур доля энергии, уносимая нейтринными парами всё больше растёт, причём для нейтрино ядро звезды прозрачно (они беспрепятственно уносят энергию), ядро всё больше сжимается, и последние происходящие ядерные реакции могут происходить в форме взрыва[1].
Примечания
[править | править код]- ↑ Киппенхан, Р. 100 миллиардов Солнц: рождение, жизнь, и смерть звёзд. — Москва: Мир, 1988.
Ссылки
[править | править код]- Звёздный нуклеосинтез — источник происхождения химических элементов — Научная сеть
- Горение кремния — Б.C. Ишханов, И. М. Капитонов, И. А. Тутынь
- Arnett, W. D., Advanced evolution of massive stars. VII — Silicon burning / Astrophysical Journal Supplement Series, vol. 35, Oct. 1977, p. 145—159 (англ.)
- Principles of Stellar Evolution and Nucleosynthesis, 1968 — Figure 7.7, page 533 (англ.)
- Hix, W. Raphael; Thielemann, Friedrich-Karl (1 April 1996). "Silicon Burning. I. Neutronization and the Physics of Quasi-Equilibrium". The Astrophysical Journal. 460: 869. arXiv:astro-ph/9511088v1. Bibcode:1996ApJ...460..869H. doi:10.1086/177016. Дата обращения: 29 июля 2015.
Это заготовка статьи о ядерной физике. Помогите Википедии, дополнив её. |