呢度講 こう 電氣 でんき 嘅電,如果想 そう 睇天氣 てんき 嘅電,睇閃電
閃電
電 でん (粵拼 :din6 ),又 また 叫 さけべ 電氣 でんき (粵拼 :din6 hei3 ),係 かかり 物質 ぶっしつ 性質 せいしつ ,講 こう 物質 ぶっしつ 帶 たい 電荷 でんか 又 また 或 ある 有 ゆう 電荷 でんか 郁 いく 。夾埋磁 ,即 そく 係 がかり 電磁 でんじ ,係 かかり 物質 ぶっしつ 基本 きほん 相互 そうご 作用 さよう 之 これ 一 いち 。閃電 ,電場 でんじょう ,同 どう 電流 でんりゅう 都 と 係 がかり 同 どう 電 でん 有 ゆう 關 せき ,同好 どうこう 出 で 名 めい 嘅物理 ぶつり 現象 げんしょう 。電子 でんし 同 どう 電力 でんりょく 都 と 佢喺工業 こうぎょう 上 じょう 嘅應用 おうよう 。
電荷 でんか (electric charge)嘅概念 がいねん 係 がかり 成 なり 個 こ 電磁 でんじ 學 がく 嘅根基 こんき ,喺日常 にちじょう 生活 せいかつ 當 とう 中 ちゅう 都 と 可 か 以觀察 かんさつ 得 え 到 いた :電荷 でんか 係 がかり 由 よし 大約 たいやく 公 こう 元 もと 前 まえ 5 世紀 せいき 嘅古希 こき 臘數學 すうがく 家 か 泰 たい 勒斯 (Thales of Miletus)發現 はつげん 嘅,據 よりどころ 講 こう 當時 とうじ 泰 たい 勒斯攞住動物 どうぶつ 嘅毛皮 けがわ 用 よう 力 りょく 捽落去一 いち 嚿琥珀 こはく (amber;希 まれ 臘文 :ηλεκτρόν,「electron」,變 へん 咗化石 かせき 嘅樹脂 じゅし )嗰度,然 しか 後 こう 就發現 はつげん 嚿琥珀 こはく 變 へん 到 いた 能 のう 夠吸引 きゅういん 羽毛 うもう 同 どう 頭髮 とうはつ 等 ひとし 輕 けい 嘅物體 ぶったい -呢個就係所謂 いわゆる 嘅摩擦 まさつ 起電 きでん 效 こう 應 おう (triboelectric effect)[1] ,而現代人 だいにん 日常 にちじょう 生活 せいかつ 當 とう 中有 ちゅうう 機會 きかい 接觸 せっしょく 到 いた 、可 か 以攞嚟做摩擦 まさつ 起電 きでん 嘅物料 りょう 就包括 ほうかつ 咗硫 、木 き 同 どう 發泡 はっぽう 膠 にかわ 等 ひとし 。喺一嚿物體上靜止唔郁 いく 嘅電荷 でんか 就係所謂 いわゆる 嘅靜 しずか 電 でん (static electricity)[2] 。
由 よし 對 たい 靜 せい 電 でん 嘅觀察 かんさつ 嗰度可 か 以得知 ち 以下 いか 嘅事實 じじつ [2] [3] :
將 はた 一大柞物體捽到起靜電之後,就會發現 はつげん 嗰啲物體 ぶったい 當 とう 中有 ちゅうう 啲會互相吸引 きゅういん ,有 ゆう 啲會互相排斥 はいせき ,而且仲 なか 會 かい 有 ゆう 得 どく 將 はた 呢柞物體 ぶったい 分 ぶん 做兩大 だい 組 ぐみ -同 どう 一組入面嘅物體都會互相排斥,而且冚唪唥都會同 かいどう 第 だい 組 くみ 嗰啲物體 ぶったい 起 おこり 吸引 きゅういん ;可 か 以作出 で 嘅一 いち 個 こ 推斷 すいだん 係 がかり ,電荷 でんか 有 ゆう 得分 とくぶん 兩 りょう 種 たね -就噉叫 さけべ 佢哋做「正 せい 電荷 でんか 」同 どう 「負 ふ 電荷 でんか 」先 さき ,同性 どうせい 電荷 でんか 會 かい 互相排斥 はいせき ,而異性 せい 會 かい 互相吸引 きゅういん ,一 いち 件 けん 總體 そうたい 上 じょう 唔帶電荷 でんか [註 1] 嘅物體 ぶったい 就係所謂 いわゆる 嘅中性 ちゅうせい (neutral);
除 じょ 此之外 がい ,當 とう 兩 りょう 嚿帶好 こう 勁靜 せい 電荷 でんか 、而且唔同性 せい 嘅物體 ぶったい 掂埋一齊或者擺得好近嗰陣,佢哋之 の 間 あいだ 可 か 以產生 せい 一 いち 股 また 突然 とつぜん 嘅光 ひかり 同 どう 熱 ねつ ,喺呢個 こ 過程 かてい 完 かん 咗之後 ご ,兩 りょう 嚿物體 ぶったい 就唔再 さい 帶電 たいでん 或 ある 者 もの 帶 たい 嘅電會 かい 變 へん 弱 じゃく 咗-由 よし 呢個觀察 かんさつ 可 か 以作出 で 嘅一 いち 個 こ 推斷 すいだん 係 がかり ,只 ただ 要 よう 兩 りょう 嚿物體 ぶったい 相 しょう 隔 へだた 唔係太 ふと 遠 とお ,電荷 でんか 就有可能 かのう 喺嗰兩 りょう 嚿物體 たい 之 の 間 あいだ 郁 いく 動 どう ,而正負 ふ 電荷 でんか 會 かい 互相抵消(順 じゅん 帶 たい 一 いち 提 ひさげ ,呢個現象 げんしょう 就係所謂 いわゆる 嘅靜 しずか 電 でん 放電 ほうでん ;electrostatic discharge)[4] 。
將 はた 一 いち 個 こ 粒子 りゅうし
Q
{\displaystyle Q}
產 さん 生 せい 嘅電場 じょう 抽象 ちゅうしょう 化 か 嘅圖;圖 ず 入 いれ 面 めん 嗰啲線 せん (電場 でんじょう 線 せん )表 ひょう 達 たち 咗股電場 でんじょう 產 さん 生 せい 嘅力嘅方向 ほうこう 。一粒 ひとつぶ 帶電 たいでん 粒子 りゅうし
q
{\displaystyle q}
要 よう 喺呢個 こ 電場 でんじょう 入 いれ 面 めん 郁 いく 就要作 さく 功 こう -即 そく 係 がかり 話 はなし 會 かい 有 ゆう 能 のう 量 りょう 俾
q
{\displaystyle q}
釋放 しゃくほう 或 ある 者 もの 吸收 きゅうしゅう 。
有 ゆう 咗電荷 でんか 嘅概念 がいねん ,就可以思考 しこう 進 しん 一 いち 步 ほ 嘅電相關 そうかん 概念 がいねん :
電場 でんじょう (electric field)係 がかり 由 よし 電荷 でんか 產 さん 生 せい 嘅力 ちから 場 じょう (force field):當 とう 有 ゆう 一粒帶電粒子喺一個空間入面存在嗰陣,根據 こんきょ 庫 くら 侖定律 ていりつ ,佢會對 たい 佢周圍 しゅうい 嘅帶電 たいでん 粒子 りゅうし 施 ほどこせ 力 りょく ;力 りょく 場 じょう 定義 ていぎ 上 うえ 可 か 以想像 ぞう 成 なり 一 いち 件 けん 數學 すうがく 物體 ぶったい ,描述緊一股 また 非 ひ 接觸 せっしょく 力 りょく (non-contact force;指 ゆび 唔使掂到都 と 可 か 以施嘅力 ちから ,例 れい 如係靜 せい 電力 でんりょく 噉)對 たい 空間 くうかん 裏面 りめん 唔同位置 いち 嘅粒子 りゅうし 有 ゆう 乜影響 えいきょう 。而「一粒 ひとつぶ 帶電 たいでん 粒子 りゅうし
q
1
{\displaystyle q_{1}}
所產 しょさん 生 せい 嘅電場 じょう 」(符號 ふごう 係 がかり 「
E
{\displaystyle {\boldsymbol {E}}}
」)喺物理學 りがく 上 じょう 定義 ていぎ 係 がかり 「每 まい 單位 たんい 電荷 でんか (
q
0
{\displaystyle q_{0}}
)喺呢個 こ 電場 でんじょう 入 にゅう 面會 めんかい 因 いん 為 ため
q
1
{\displaystyle q_{1}}
而受到嘅力」,即 そく 係 がかり 話 ばなし 喺位置 いち
x
0
{\displaystyle {\boldsymbol {x_{0}}}}
嘅電場 じょう 會 かい 係 がかり [5] [6] :
E
(
x
0
)
=
F
q
0
{\displaystyle {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {x_{0}}})={{\boldsymbol {F}} \over q_{0}}}
(電場 でんじょう 嘅定義 ていぎ )
[
3
]
{\displaystyle [3]}
;代 だい
[
2
]
{\displaystyle [2]}
落去嘅話就會變成 へんせい
E
(
x
0
)
=
k
e
q
1
(
x
1
−
x
0
)
2
r
^
1,0
{\displaystyle {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {x_{0}}})={k_{e}}{q_{1} \over ({\boldsymbol {x_{1}-x_{0}}})^{2}}{\boldsymbol {{\hat {r}}_{\text{1,0}}}}}
。
[
4
]
{\displaystyle [4]}
而電通 でんつう 量 りょう (electric flux)就係指 ゆび 一個表面當中嘅電場量。
電場 でんじょう 仲 なか 可 か 以按「會 かい 唔會因 いん 時間 じかん 而改變 かいへん 」分 ぶん 做兩種 しゅ [7] :
靜 せい 電場 でんじょう (electrostatic field)係 がかり 指 ゆび 唔會隨 ずい 時間 じかん 改變 かいへん 嘅電場 じょう ;喺現實 げんじつ 世界 せかい 當 とう 中 ちゅう ,靜 せい 電場 でんじょう 查實並 なみ 唔存在 そんざい ,不 ふ 過 か 喺好多情 たじょう 況 きょう 下 か ,一嚿帶電嘅物體會俾人固定咗郁唔到,所 しょ 以喺分析 ぶんせき 呢嚿物體 ぶったい 嘅行為 こうい 嗰陣,可 か 以將嚿物體 ぶったい 想像 そうぞう 成 なり 定 じょう 死 し 咗唔會 かい 郁 いく ,並 なみ 且將呢嚿物體 ぶったい 施 ほどこせ 嗰個電場 でんじょう 想像 そうぞう 成 なり 一 いち 個 こ 靜 せい 電場 でんじょう 。
電動 でんどう 力 りょく 場 じょう (electrodynamic field)係 がかり 指 ゆび 會 かい 隨時 ずいじ 間 あいだ 改變 かいへん 嘅電場 じょう (
E
=
f
(
t
)
{\displaystyle {\boldsymbol {E}}=f(t)}
,
t
{\displaystyle t}
係 かかり 指 ゆび 時間 じかん ),通常 つうじょう 係 がかり 因 いん 為 ため 帶電 たいでん 粒子 りゅうし 喺度郁 いく 動 どう (郁 いく 動 どう 定義 ていぎ 上 じょう 係 がかり 位置 いち 隨時 ずいじ 間 あいだ 改變 かいへん );對 たい 電動 でんどう 力 りょく 場 じょう 嘅分析 ぶんせき 會 かい 用 よう 到 いた 安 やす 培 つちかえ 定律 ていりつ (Ampère's circuital law)等 とう 進 しん 一步嘅電磁相關概念同定律(睇下面 めん )。
當 とう 有 ゆう 兩 りょう 嚿帶電 たいでん 嘅物體 ぶったい 喺一個空間入面存在嗰陣,佢哋會 かい 喺對方 かた 身上 しんじょう 施 ほどこせ 靜 しずか 電力 でんりょく 。噉嘅話 ばなし ,如果要 よう 對抗 たいこう 一 いち 股 また 電場 でんじょう -即 そく 係 がかり 分 ぶん 開 ひらき 異性 いせい 嘅帶電 たいでん 粒子 りゅうし 或 ある 者 もの 拉 ひしげ 近 きん 同性 どうせい 嘅帶電 たいでん 粒子 りゅうし -就要施 ほどこせ 一啲外力落去個系統嗰度,即 そく 係 がかり 要 よう 做作 さく 功 こう (work done)嚟去俾能 のう 量 りょう 佢哋。兩個 りゃんこ 點 てん
r
0
{\displaystyle \mathbf {r} _{0}}
同 どう
r
1
{\displaystyle \mathbf {r} _{1}}
之 これ 間 あいだ 嘅電 でん 勢 ぜい 差 さ (electric potential difference)喺定義 ていぎ 上 じょう 係 がかり 指 ゆび 「將 しょう 一個單位嘅電荷由
r
0
{\displaystyle \mathbf {r} _{0}}
移 うつ 去 ざ
r
1
{\displaystyle \mathbf {r} _{1}}
嗰度(或 ある 者 もの 相反 あいはん ),同時 どうじ 粒 つぶ 電荷 でんか 唔加速 かそく ,所 しょ 釋放 しゃくほう 或 ある 者 もの 吸收 きゅうしゅう 嘅能量 りょう 」(唔加速 そく 表示 ひょうじ 淨 きよし 力 りょく 係 かかり 0,詳 しょう 情 じょう 睇牛 うし 頓 ひたぶる 第 だい 二 に 定律 ていりつ ),即 そく 係 がかり 話 ばなし 齋 とき 睇數值 嘅話[8] [9] :
W
=
F
⋅
Δ でるた
r
{\displaystyle W=\mathbf {F} \cdot \Delta \mathbf {r} \,}
(作 さく 功 こう 嘅定義 ていぎ );
[
5
]
{\displaystyle [5]}
跟住呢條式 しき ,「將 しょう 一 いち 粒 つぶ 帶電 たいでん 粒子 りゅうし
q
0
{\displaystyle q_{0}}
由 ゆかり
r
0
{\displaystyle \mathbf {r} _{0}}
移 うつ 去 ざ
r
1
{\displaystyle \mathbf {r} _{1}}
嗰度,而
q
0
{\displaystyle q_{0}}
唔加速 そく ,所 しょ 釋放 しゃくほう 或 ある 者 もの 吸收 きゅうしゅう 嘅能量 りょう 」(
W
0
{\displaystyle W_{0}}
)係 がかり :
W
0
=
F
0
⋅
Δ でるた
d
r
+
F
1
⋅
Δ でるた
d
r
+
F
2
⋅
Δ でるた
d
r
+
.
.
.
{\displaystyle W_{0}={{\boldsymbol {F_{0}}}\cdot \Delta \mathbf {dr} }+{{\boldsymbol {F_{1}}}\cdot \Delta \mathbf {dr} }+{{\boldsymbol {F_{2}}}\cdot \Delta \mathbf {dr} }+...\,}
。
[
6
]
{\displaystyle [6]}
喺
[
6
]
{\displaystyle [6]}
呢條式 しき 當 とう 中 ちゅう ,
F
i
{\displaystyle {\boldsymbol {F_{i}}}}
係 かかり 「喺
i
{\displaystyle i}
嗰點嘅靜電力 でんりょく 」,而
Δ でるた
d
r
{\displaystyle \Delta \mathbf {dr} }
係 かかり 一個差唔多係等如 0 嘅無窮 むきゅう 小量 しょうりょう ,代表 だいひょう 咗兩點 てん 之 の 間 あいだ 嘅距離 きょり 嘅一極細 ごくぼそ 橛。基 もと 於
[
6
]
{\displaystyle [6]}
,噉「將 しょう 一 いち 個 こ 單位 たんい 嘅電荷 でんか 由 よし 個 こ 電場 でんじょう 入 いれ 面 めん 嘅一個點移去第個點嗰度,而粒電荷 でんか 唔加速 そく ,所 しょ 釋放 しゃくほう 或 ある 者 もの 吸收 きゅうしゅう 嘅能量 りょう 」(
V
E
{\displaystyle V_{\mathbf {E} }}
)就係
V
E
=
F
0
q
0
⋅
Δ でるた
d
r
+
F
1
q
0
⋅
Δ でるた
d
r
+
F
2
q
0
⋅
Δ でるた
d
r
+
.
.
.
{\displaystyle V_{\mathbf {E} }={{{\boldsymbol {F_{0}}} \over q_{0}}\cdot \Delta \mathbf {dr} }+{{{\boldsymbol {F_{1}}} \over q_{0}}\cdot \Delta \mathbf {dr} }+{{{\boldsymbol {F_{2}}} \over q_{0}}\cdot \Delta \mathbf {dr} }+...\,}
(
[
7
]
{\displaystyle [7]}
)-就係「電 でん 勢 ぜい 差 さ 」嘅定義 ていぎ ;呢條式 しき 用 よう 積分 せきぶん (詳 しょう 情 じょう 睇微積分 びせきぶん )形式 けいしき 寫 うつし 出 で 嚟嘅話 はなし 係 がかり
V
E
=
∫
C
F
q
0
⋅
Δ でるた
d
r
{\displaystyle V_{\mathbf {E} }=\int _{C}{{\boldsymbol {F}} \over q_{0}}\cdot \Delta \mathbf {dr} \,}
(
[
8
]
{\displaystyle [8]}
);跟手代 だい 埋 うめ
[
3
]
{\displaystyle [3]}
落去就變做
V
E
=
∫
C
E
⋅
Δ でるた
d
r
{\displaystyle V_{\mathbf {E} }=\int _{C}\mathbf {E} \cdot \Delta \mathbf {dr} \,}
。
[
9
]
{\displaystyle [9]}
[
9
]
{\displaystyle [9]}
呢條式 しき 用 よう 日常 にちじょう 語 ご 言 げん 講 こう 如下:兩個 りゃんこ 相 しょう 距
ℓ
{\displaystyle {\boldsymbol {\ell }}}
咁遠嘅點之 の 間 あいだ 嘅電勢 ぜい 差等 さとう 如佢哋之間 あいだ 嘅電場 じょう 沿住佢哋之 の 間 あいだ 嗰段距離 きょり 喺數值上嘅累積 るいせき -呢種累積 るいせき 可 か 以用積分 せきぶん 嘅方法 ほう 嚟計到 いた 出 で 嚟;根據 こんきょ 牛 うし 頓 ひたぶる 力學 りきがく ,如果要 よう 一粒粒子喺一個影響住佢嘅力場入面郁,粒 つぶ 粒子 りゅうし 就要釋放 しゃくほう 能 のう 量 りょう (喺順住 じゅう 個 こ 力 りょく 場 じょう 行 ぎょう 嗰陣)或 ある 者 もの 吸收 きゅうしゅう 能 のう 量 りょう (喺對抗 たいこう 個 こ 力 りょく 場 じょう 嚟行嗰陣)。同 どう 一 いち 道理 どうり ,如果要 よう 一粒帶電粒子喺一個電場入面由一個點移去另一個點,佢就要 よう 釋放 しゃくほう 或 ある 者 もの 吸收 きゅうしゅう 能 のう 量 りょう 。某 ぼう 一 いち 點 てん 嘅電勢 ぜい 正 せい 正 せい 係 がかり 反映 はんえい 咗一個單位嘅電荷要擺喺嗰個位置唔郁所需嘅能量,而兩個 りゃんこ 點 てん 之 の 間 あいだ 嘅電勢 ぜい 差 さ 就反映 はんえい 咗「將 しょう 一個單位嘅電荷由個電場入面嘅一個點移去另一個點嗰度,而粒電荷 でんか 唔加速 そく ,所 しょ 釋放 しゃくほう 或 ある 者 もの 吸收 きゅうしゅう 嘅能量 りょう 」-呢個數字 すうじ 喺定義 ていぎ 上 じょう 就係嗰兩個 りゃんこ 點 てん 之 の 間 あいだ 嘅電壓 でんあつ (voltage)[8] 。
如果一個空間裏面有股電場嘅話,個 こ 空間 くうかん 入 いれ 面 めん 嘅帶電 たいでん 粒子 りゅうし 就會感 かん 受到靜 せい 電力 でんりょく ,而根據 こんきょ 牛 うし 頓 ひたぶる 第 だい 二 に 定律 ていりつ (Newton's second law),當 とう 有 ゆう 股 また 力作 りきさく 用 よう 喺一嚿有質量 しつりょう 嘅物體 ぶったい 身上 しんじょう ,後者 こうしゃ 就會有 ゆう 個 こ 加速度 かそくど -即 そく 係 がかり 本來 ほんらい 唔郁嘅嘢會 かい 郁 いく 。所以 ゆえん 受到靜 せい 電力 でんりょく 嘅帶電 たいでん 粒子 りゅうし ,假設 かせつ 佢哋冇受乜第啲外力 りょく 嘅話,一受到電場影響就會自然流動,並 なみ 且由高 だか 電 でん 勢 いきおい 嘅地方 ちほう 流 ながれ 去 ざ 低 てい 電 でん 勢 いきおい 嘅。電流 でんりゅう (electric current;
I
{\displaystyle I}
)指 ゆび 嘅就係 がかり 電荷 でんか 嘅流動 りゅうどう ,「某 ぼう 個 こ 空間 くうかん 嘅電流 りゅう 」喺定義 ていぎ 上 じょう 係 がかり 「喺嗰個 こ 空間 くうかん 入 いれ 面 めん 、每 まい 單位 たんい 時間 じかん 流 りゅう 過 か 嘅電荷 でんか 量 りょう 」,當 とう 中 ちゅう 電荷 でんか 量 りょう 以庫 くら 侖 做單位 い 嚟計,而方向 ほうこう 會 かい 寫 うつし 做正電荷 でんか 會 かい 流動 りゅうどう 嘅方向 ほうこう 。呢個概念 がいねん 用 よう 方程式 ほうていしき 表 ひょう 達 たち 就係[10] :
I
=
Q
t
{\displaystyle I={Q \over t}}
,當 とう 中 なか
t
{\displaystyle t}
係 かかり 時間 じかん ,而
Q
{\displaystyle Q}
係 かかり 喺嗰段 だん 時間 じかん 流 りゅう 經 けい 個 こ 空間 くうかん 嘅電荷 でんか 量 りょう 。
[
10
]
{\displaystyle [10]}
電流 でんりゅう 嘅單位 い 喺國際 こくさい 單位 たんい 制 せい 嗰度係 がかり 安 やす 培 つちかえ (Ampere)[10] 。
電流 でんりゅう 嘅抽象 ちゅうしょう 圖解 ずかい ;有 ゆう 電場 でんじょう 存在 そんざい 就表示 ひょうじ 啲帶電 たいでん 粒子 りゅうし 會 かい 受力,而根據 こんきょ 牛 うし 頓 ひたぶる 第 だい 二 に 定律 ていりつ ,任 にん 何 なん 嘢受非 ひ 0 嘅淨力 りょく 都會 とかい 有 ゆう 個 こ 加速度 かそくど 。
實驗 じっけん 結果 けっか 顯示 けんじ ,假設 かせつ 第 だい 啲因素 もと 冚唪唥唔變 へん ,兩個 りゃんこ 點 てん 之 の 間 あいだ 嘅電流 りゅう 同 どう 兩 りょう 點 てん 之 の 間 あいだ 嗰個電壓 でんあつ 成 なり 正 せい 比 ひ 。呢點好 こう 符合 ふごう 直覺 ちょっかく ,但 ただし 就算兩個 りゃんこ 點 てん 之 の 間 あいだ 嘅電壓 あつ 唔變,佢哋之 の 間 あいだ 嘅電流 りゅう 都 と 仲 なか 有可 ゆか 能會 のうかい 變 へん -例 れい 如係如果將 はた 兩個 りゃんこ 點 てん 連 れん 埋 うめ 一齊 いっせい 嘅電線 でんせん 用 よう 嘅物料 りょう 唔同咗,電流 でんりゅう 經 けい 已 やめ 會 かい 唔同咗。於是就電磁 でんじ 學 がく 就有咗電 でん 阻 (electrical resistance;
R
{\displaystyle R}
)呢個概念 がいねん ,喺定義 ていぎ 上 じょう ,電 でん 阻係[11] :
R
=
V
I
{\displaystyle R={V \over I}}
(
[
11
]
{\displaystyle [11]}
);執 と 吓會變 へん 做
V
=
I
R
{\displaystyle V=IR}
(
[
12
]
{\displaystyle [12]}
);呢條就係所謂 いわゆる 嘅歐 おう 姆定律 ていりつ (Ohm's law)。
電 でん 阻顧名 めい 思 おもえ 義 よし ,可 か 以想像 ぞう 成 なり 一個空間對電流有幾強嘅阻力,係 がかり 國際 こくさい 單位 たんい 制 せい 嗰度嘅單位 い 係 がかり 歐 おう 姆 (Ohm,
ω おめが
{\displaystyle \omega }
),電 でん 阻嘅數 すう 值愈大 だい ,就表示 ひょうじ 要 よう 施 ほどこせ 一個愈強嘅電壓落去先至產生到一股特定嘅電流。要 よう 估計一嚿物體嘅電阻,就要喺嚿物體 ぶったい 兩端 りょうたん 施 ほどこせ 加 か 一個已知數值嘅電壓,再 さい 量 りょう 度 ど 吓跟住 じゅう 個 こ 電壓 でんあつ 所產 しょさん 生 せい 嘅電流 りゅう 有 ゆう 幾 いく 勁。一嚿物體嘅電阻由好多因素決定,包括 ほうかつ 係 がかり 嚿物體 ぶったい 嘅物料 りょう 同 どう 埋 うめ 長 なが 度 たび 呀噉,好 こう 似 に 係 がかり 金屬 きんぞく 就出咗名電 でん 阻低,導電性 どうでんせい 能 のう 良好 りょうこう [11] [12] 。
電 でん 阻嘅概念 がいねん 可 か 以廣義 こうぎ 化 か 成 なり 電 でん 阻抗 (electrical impedance;
Z
{\displaystyle Z}
)。一 いち 個 こ 空間 くうかん 嘅電阻抗都 と 係 がかり 反映 はんえい 緊嗰個 こ 空間 くうかん 對 たい 電流 でんりゅう 造成 ぞうせい 幾 いく 大 だい 阻礙,不 ふ 過 か 電 でん 阻抗仲 なか 會 かい 有 ゆう 個 こ 相 そう 位 い (phase,
θ しーた
{\displaystyle \theta }
):電 でん 阻淨係 がかり 得 とく 一 いち 個 こ 數 すう 值,反映 はんえい 個 こ 空間 くうかん 對 たい 電流 でんりゅう 造成 ぞうせい 幾 いく 大 だい 阻礙,而呢個數 こすう 值係不變 ふへん 嘅;不 ふ 過 か 喺好多 た 現實 げんじつ 應用 おうよう 當 とう 中 なか ,一個空間對電流造成嘅阻礙會週 しゅう 期 き 性 せい 噉變化 へんか ,而一個電阻抗會有兩個數值-第 だい 一個數值反映個空間對電流造成嘅阻礙,而第二 に 個 こ 數 すう 值係相 しょう 位 い ,反映 はんえい 個 こ 空間 くうかん 現時 げんじ 「處 しょ 於週期 き 嘅邊一 いち 個 こ 點 てん 」,即 そく 係 がかり 話 はなし 電 でん 阻可以想像 ぞう 成 なり 唔會週 しゅう 期 き 性 せい 變化 へんか 嘅電阻抗(
∀
θ しーた
,
R
=
constant
{\displaystyle \forall \theta ,R={\text{constant}}}
)[13] 。
↑ 通常 つうじょう 係 がかり 因 いん 為 ため 佢帶嘅正電荷 でんか 同 どう 負 まけ 電荷 でんか 相等 そうとう 。
↑ Seyam, A. M., Oxenham, W., & Theyson, T. (2015). Antistatic and electrically conductive finishes for textiles. In Functional finishes for textiles (pp. 513-553). Woodhead Publishing.
↑ 2.0 2.1 Triboelectric Charging . Physics Classroom .
↑ Heathcote, Niels H. de V. (1967). "The early meaning of electricity: Some Pseudodoxia Epidemica – I". Annals of Science . 23 (4): 261.
↑ "Fundamentals of Electrostatic Discharge ". In Compliance Magazine . May 1, 2015.
↑ 引用 いんよう 錯誤 さくご 無效 むこう 嘅<ref>
標 しめぎ 籤 くじ ;無 む 文字 もじ 提供 ていきょう 畀叫做feynman1
嘅參照 さんしょう
↑ 引用 いんよう 錯誤 さくご 無效 むこう 嘅<ref>
標 しめぎ 籤 くじ ;無 む 文字 もじ 提供 ていきょう 畀叫做roald
嘅參照 さんしょう
↑ Purcell, Edward; Morin, David (2013). ELECTRICITY AND MAGNETISM (3rd ed.). Cambridge University Press, New York. p. 5-7.
↑ 8.0 8.1 Demetrius T. Paris and F. Kenneth Hurd, Basic Electromagnetic Theory , McGraw-Hill, New York 1969, pp. 512, 546.
↑ R. Feynman; et al. "The Feynman Lectures on Physics Vol. II Ch. 22: AC Circuits ". Caltech .
↑ 10.0 10.1 The Physics Classroom - Electric Current .
↑ 11.0 11.1 Robert A. Millikan and E. S. Bishop (1917). Elements of Electricity . American Technical Society. p. 54. "Ohm's law current directly proportional".
↑ Olivier Darrigol, Electrodynamics from Ampère to Einstein , p. 70, Oxford University Press, 2000.
↑ Alexander, Charles; Sadiku, Matthew (2006). Fundamentals of Electric Circuits (3, revised ed.). McGraw-Hill. pp. 387–389.
重要 じゅうよう 概念 がいねん
主要 しゅよう 定律 ていりつ 應用 おうよう
睇埋 理論 りろん 史 し