熱ねつ平衡へいこう

热平衡へいこう在ざい物理ぶつり学がく领域通常つうじょう指ゆび温度おんど在ざい时间或ある空そら间上的てき稳定。其有时是一个特殊的技术术语。作さく为技术术语的热平衡へいこう也有やゆう两种含义：一种是系统内部的热平衡，另一种是两个物体之间物理状态的一种关系。系けい统内部ないぶ的てき热平衡へいこう指ゆび系けい统内部ぶ温度おんど时间和わ空そら间的一致いっち性せい。而作为一种关系けい，它指的てき是ぜ两体间没有ゆう热量传递。这一条技术含义与温度的定义密切相关。

两种技わざ术含义

孤立こりつ体たい的てき热平衡へいこう

孤立こりつ体たい的てき热平衡へいこう的てき前提ぜんてい是ぜ没ぼつ有ゆう热量流入りゅうにゅう或ある流出りゅうしゅつ系けい统，并且系けい统能永なが远保持ほじ其固有こゆう属性ぞくせい。当とう系けい统符合ふごう上述じょうじゅつ前提ぜんてい时，其内部ぶ温度おんど会かい在ざい空そら间和时间上じょう一致いっち，它也就达到了りょう它的热平衡へいこう。而这并不意味いみ着ぎ它内部ぶ必须要よう达到其他平衡へいこう。

两个热接触せっしょく物体ぶったい的てき热平衡关系けい

两体间的热平衡へいこう是ぜ接触せっしょく平衡へいこう的てき一いち种情况。这意味いみ着ぎ它们通どおり过特定とくてい的てき渗透性分しょうぶん区く，接触せっしょく路ろ径みち，进行热传递。由よし于考察こうさつ的てき是ぜ热平衡へいこう，所しょ选择的てき接触せっしょく路ろ径みち只ただ对热量りょう有ゆう通どおり透とおる性せい，而并不ふ允まこと许物质或机つくえ械功通どおり过。热平衡关系けい的てき最さい基本きほん特性とくせい是ぜ自じ反はん性せい（即そくA和わA自身じしん处于热平衡へいこう）和わ对称性せい（即そく如果A和わB处于热平衡へいこう，那な么B和わA也处于热平衡へいこう，这两点てん易えき见是当然とうぜん、永えい恒ひさし成立せいりつ的てき），而传递性せい并不是ぜ其最基本きほん的てき特性とくせい。而通过一个简单推理すいり，我わが们可以得到いた一いち个结论，热平衡へいこう具有ぐゆう传递性せい（即そく如果A和わB处于热平衡へいこう，B和わC处于热平衡へいこう，A和わC也处于热平衡へいこう）。这一结论是热力学的一个基本定理，热力学がく第だい零れい定律ていりつ。处于热平衡へいこう的てき系けい统之间构成なり的てき等とう价类称しょう等温とうおん线。

热接触せっしょく

封ふう闭系统可か以其环境间通过通过热传导或ある热辐射しゃ方式ほうしき进行热传递。当とう净传递不为零时，系けい统的温度おんど可か正せい在ざい发生变化。在ざい热传递发生せい过程中ちゅう，系けい统与其环境さかい不ふ处于热平衡へいこう。

孤立こりつ系けい统内部ないぶ状じょう态的变化

一个系统如果在足够长的时间里保持孤立こりつ状じょう态，那な么它就可以实现它内部ないぶ的てき热平衡へいこう，即そく内部ないぶ温度おんど的てき整体せいたい一致いっち。但ただし系けい统在实现热平衡へいこう时并不ふ一定能够达到热力学がく平衡へいこう，因いん为系统自身じしん的てき结构性せい的てき障碍しょうがい可能かのう会かい妨碍ぼうがい某ぼう些平衡へいこう的てき实现，例れい如玻璃はり。一いち个孤立こりつ系けい统可以通过改变其材料ざいりょう的てき状じょう态来改あらため变它的てき温度おんど或ある它内部ぶ温度おんど的てき空そら间分布ぶんぷ情じょう况。例れい如，一いち个一端はし热、一端いっぱし冷ひや的てき铁棒，当とう它被孤立こりつ足あし够长的てき时间，則のり它整体せいたい温度おんど可か以变得とく一致いっち，即そく逞たくまし现热平衡へいこう。又また如，对于盛もり在ざい高度こうど较高的てき绝热容器ようき中ちゅう且开始はじめ时温度おんど不ふ均ひとし匀的物ぶつ质，在ざい重力じゅうりょく场长时间作用さよう下か，不同ふどう高度こうど的てき温度おんど可能かのう会かい变得一致いっち，而压强つよ或ある密度みつど可能かのう不尽ふじん然しか如此。依よ据すえ热力学がく第だい二に定律ていりつ，这样的てき变化总是不可ふか逆ぎゃく的てき，正せい过程可か以自发进行ぎょう，而逆过程却不可ふか以自发进行ぎょう。

不同ふどう溫度おんど的てき物體ぶったい在ざい接觸せっしょく後ご，熱量ねつりょう會かい自じ高溫こうおん處しょ流りゅう向こう低溫ていおん處しょ，當とう兩りょう物もの溫度おんど相しょう同どう不ふ再さい改變かいへん，即そく達たち到いた熱ねつ平衡へいこう的てき狀態じょうたい。

与あずか热力学がく平衡へいこう的てき区く别

热力学がく平衡へいこう包括ほうかつ力学りきがく平衡へいこう，化学かがく平衡へいこう，相あい平衡へいこう和わ热平衡へいこう；也就是ぜ说热平衡へいこう只ただ是ぜ热力学がく平衡へいこう的てき一いち个条件じょうけん。