年 とし 輕 けい 的 てき 愛 あい 因 いん 在 ざい 年 ねん 愛 あい 因 いん 奇蹟 きせき 年 ねん 發表 はっぴょう 了 りょう 六 ろく 篇 へん 時代 じだい 的 てき 論文 ろんぶん 阿 おもね 特 とく 意 い 伽 とぎ 利 り 略 りゃく 上 じょう 是 ぜ 牛 うし 典 てん 体 たい 承 うけたまわ 真 ま 空中 くうちゅう 的 てき 光速 こうそく 独立 どくりつ 参考 さんこう 系 けい 可 か 建立 こんりゅう 起 おこり 相 あい 在 ざい 由 ゆかり 相 あい 原理 げんり 即 そく 可 か 洛 らく 年 ねん 体 たい 的 てき 力学 りきがく 建立 こんりゅう 狭 せま 成功 せいこう 了 りょう 在 ざい 速 そく 宏 ひろし 物体 ぶったい 的 てき
在 ざい 所有 しょゆう 系 けい 中 ちゅう 真空 しんくう 中 なか 的 てき 光速 こうそく 都 と 等 とう
c
=
1
μ みゅー
0
ϵ
0
=
{\displaystyle c={\frac {1}{\sqrt {\mu _{0}\epsilon _{0}}}}=}
μ みゅー
0
{\displaystyle \mu _{0}}
真空 しんくう 率 りつ
ϵ
0
{\displaystyle \epsilon _{0}}
真空 しんくう 介 かい 数 すう 与 あずか 光源 こうげん
在 ざい 所有 しょゆう 系 けい 中 ちゅう 物理 ぶつり 定律 ていりつ 擁 よう 有 ゆう 相 しょう 同 どう 的 まと 表 ひょう 式 しき 力学 りきがく 相 あい 原理 げんり 的 てき 用 よう 下 か 所有 しょゆう 物理 ぶつり 定律 ていりつ 所有 しょゆう 系 けい 平 ひら
狭 せま 是 ぜ 述 じゅつ 平 たいら 直 ただし 的 てき 指 ゆび 没 ぼつ 有 ゆう 引力 いんりょく 的 てき 即 そく 夫 おっと 的 てき 相 しょう 理 り 牛 うし 平 たいら 直 ただし 非 ひ 的 てき 可 か 是 ぜ 独立 どくりつ 一 いち 空 そら 自 じ
狭 せま 同 どう 是 ぜ 相互 そうご 独立 どくりつ 的 てき 存在 そんざい 的 てき 空 そら 和 わ 时间 。在 ざい 狭 せま 中 ちゅう 整 せい 时空 仍然是 ぜ 平 ひらた 直 ちょく 的 てき 所以 ゆえん 在 ざい 存在 そんざい 全局 ぜんきょく 系 けい 狭 せま 将 はた 真空 しんくう 中 なか 光速 こうそく 常数 じょうすう 作 さく 基本 きほん 假 かり 狭 せま 原理 げんり 和 わ 上述 じょうじゅつ 的 てき 性 せい 出 で 洛 らく
狭 せま 的 てき 是 ぜ 的 てき 基本 きほん 尽 つき 管 かん 光 ひかり 波 は 的 てき 速度 そくど 但 ただし 狭 せま 光 こう 有 ゆう 任 にん 何 なん 真 ま 空中 くうちゅう 的 てき 光速 こうそく 是 ぜ 一 いち 基本 きほん 常数 じょうすう 只 ただ 是 ぜ 光 こう 恰好 かっこう 速度 そくど 即 そく 便 びん 宇宙 うちゅう 中 ちゅう 所有 しょゆう 消失 しょうしつ 即 そく 不 ふ 存 そん 在任 ざいにん 何 なん 狭 せま 依然 いぜん 成立 せいりつ [ 3]
狭 せま 中 ちゅう 洛 らく 中 ちゅう 参考 さんこう 系 けい 的 てき 空 そら 的 てき 早由 さより 洛 らく 太 ふとし 出 で 用 よう 典 てん 力学 りきがく 与 あずか 学 がく 矛盾 むじゅん 即 そく 耳 みみ 的 てき 零 れい 后 きさき 被 ひ 用 よう
当 とう 参考 さんこう 系 けい
s
{\textstyle s}
与 あずか
s
′
{\displaystyle s'}
在 ざい
t
=
0
{\displaystyle t=0}
重合 じゅうごう
s
′
{\displaystyle s'}
相 あい
s
{\displaystyle s}
速度 そくど
v
{\displaystyle v}
x
{\displaystyle x}
方向 ほうこう 一 いち 事件 じけん 在 ざい
s
{\displaystyle s}
系 けい 的 てき 坐 すわ
(
x
,
y
,
z
,
t
)
{\displaystyle (x,y,z,t)}
与 あずか 在 ざい
s
′
{\displaystyle s'}
系 けい 的 てき 坐 すわ
(
x
′
,
y
′
,
z
′
,
t
′
)
{\displaystyle (x',y',z',t')}
以下 いか
x
′
=
x
−
v
t
1
−
v
2
c
2
{\displaystyle x'={\frac {x-vt}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}}
y
′
=
y
{\displaystyle y'=y}
z
′
=
z
{\displaystyle z'=z}
t
′
=
t
−
v
c
2
x
1
−
v
2
c
2
{\displaystyle t'={\frac {t-{\frac {v}{c^{2}}}x}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}}
或 ある 使用 しよう 矩 のり 法的 ほうてき 形式 けいしき 写 うつし 作 さく
[
x
′
c
t
′
]
=
[
γ がんま
−
β べーた γ がんま
−
β べーた γ がんま
γ がんま
]
[
x
c
t
]
{\displaystyle {\begin{bmatrix}x'\\ct'\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}\gamma &-\beta \gamma \\-\beta \gamma &\gamma \end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}x\\ct\end{bmatrix}}}
其中
β べーた =
v
c
{\displaystyle \beta ={\frac {v}{c}}}
γ がんま =
1
1
−
v
2
c
2
{\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}}
称 しょう 洛 らく 因子 いんし 用 よう 张量 表示 ひょうじ 方法 ほうほう 可 か 表示 ひょうじ
x
i
′
=
a
i
j
x
j
{\displaystyle x'_{i}=a_{ij}x_{j}}
其中
x
i
′
=
[
x
′
c
t
′
]
{\displaystyle x'_{i}={\begin{bmatrix}x'\\ct'\end{bmatrix}}}
x
j
=
[
x
c
t
]
{\displaystyle x_{j}={\begin{bmatrix}x\\ct\end{bmatrix}}}
a
i
j
=
[
γ がんま
−
β べーた γ がんま
−
β べーた γ がんま
γ がんま
]
{\displaystyle a_{ij}={\begin{bmatrix}\gamma &-\beta \gamma \\-\beta \gamma &\gamma \end{bmatrix}}}
洛 らく 要求 ようきゅう
t
=
0
{\displaystyle t=0}
x
=
0
{\displaystyle x=0}
y
=
0
{\displaystyle y=0}
z
=
0
{\displaystyle z=0}
速度 そくど
x
{\displaystyle x}
分量 ぶんりょう 當 とう 物體 ぶったい 運動 うんどう 時 じ 一切 いっさい 物理 ぶつり 化學 かがく 變化 へんか 参照 さんしょう 系 けい 的 てき 角度 かくど 来 らい 看 み 都會 とかい 變 へん 時間 じかん 膨脹 ぼうちょう 時 どき 等 とう 速 そく 運動 うんどう 的 てき 物體 ぶったい 帶 たい 在 ざい 身上 しんじょう 的 てき 時 じ 鐘 かね 用 よう 靜 しずか 系 けい 觀察 かんさつ 者 しゃ 的 てき 時 じ 鐘 かね 去 さ 測量 そくりょう 不 ふ 論 ろん 運動 うんどう 方向 ほうこう 測量 そくりょう 結果 けっか 動 どう 鐘 かね 都 と 隨 ずい 著 ちょ 運動 うんどう 速度 そくど 增加 ぞうか 光速 こうそく 的 てき 物体 ぶったい 光子 こうし 在 ざい 的 てき 分量 ぶんりょう 是 ぜ 静止 せいし 的 てき 速度 そくど 低 てい 速 そく 的 てき 物体 ぶったい 程度 ていど 洛 らく
t
=
t
0
1
−
(
v
c
)
2
{\displaystyle \ t={\frac {t_{0}}{\sqrt {1-({\frac {v}{c}})^{2}}}}}
動 どう 系 けい 的 てき 時間 じかん 膨脹 ぼうちょう 率 りつ 勞 ろう 因子 いんし
γ がんま
{\displaystyle \gamma }
爱因斯坦利用 りよう 畢氏定理 ていり (勾股定理 ていり )以及假設 かせつ 光速 こうそく 對 たい 任 にん 何 なん 相對 そうたい 等 とう 速 そく 運動 うんどう 的 てき 觀察 かんさつ 者 しゃ 都 と 一 いち 樣 よう 論 ろん 出 で
動 どう 鐘 がね 計時 けいじ
t
′
{\displaystyle t'}
靜 せい 鐘 がね 計時 けいじ
t
{\displaystyle t}
×
{\displaystyle \times }
勞 ろう 因子 いんし
γ がんま
{\displaystyle \gamma }
假 かり 一 いち 個 こ 絕對 ぜったい 靜止 せいし 系 けい 顯然 けんぜん 我 わが 可 か 得 とく 各種 かくしゅ 物體 ぶったい 的 てき 絕對 ぜったい 時 じ 所以 ゆえん 處 しょ 相對 そうたい 靜止 せいし 系 けい 的 てき 我 わが 所得 しょとく 之 の 一切 いっさい 時 どき 之 これ 觀測 かんそく 都 みやこ 是 ただし 相對 そうたい 時 じ 的 てき 觀測 かんそく 例 れい 勞 ろう 變換 へんかん 的 てき 假說 かせつ 去 さ 推論 すいろん 在 ざい 動 どう 系 けい 的 てき 觀察 かんさつ 者 しゃ 測量 そくりょう 出 で 靜 しずか 系 けい 的 てき 時間 じかん 膨脹 ぼうちょう
t
′
=
γ がんま t
{\displaystyle t'=\gamma t}
同時 どうじ 測量 そくりょう 出 で 靜 しずか 系 けい 的 てき 長 ちょう 度 ど 縮 ちぢみ 收 おさむ
x
′
=
x
γ がんま
{\displaystyle x'={\frac {x}{\gamma }}}
注意 ちゅうい 假設 かせつ 的 てき 時間 じかん 膨脹 ぼうちょう 率 りつ 絕 ぜっ 非 ひ 只 ただ 因 いん 為 ため 都 と 卜 ぼく 應 おう 讓 ゆずる 時 とき 頻 しき 變 へん 低 ひく 的 てき 視 み 假設 かせつ 的 てき 時間 じかん 膨脹 ぼうちょう 率 りつ 只 ただ 受測物 ぶつ 的 てき 相對 そうたい 速度 そくど 有 ゆう 關 せき 與 あずか 近接 きんせつ 或 ある 遠 とお 離 はなれ 的 てき 方向 ほうこう 無關 むせき 遠 とお 離 はなれ 的 てき 都 と 卜 ぼく 應 おう 時 とき 頻 しき 視 し
F
γ がんま
=
c
c
+
v
′
F
{\displaystyle F_{\gamma }={\cfrac {c}{c+v'}}F}
是 ぜ 變 へん 但 ただし 近接 きんせつ 的 てき 都 と 卜 ぼく 應 おう 時 とき 頻 しき 視 し
F
a
=
c
c
−
v
′
F
{\displaystyle F_{a}={\cfrac {c}{c-v'}}F}
是 ぜ 變 へん 快 かい 的 てき 延 のべ 說 せつ 對 たい 靜 せい 系 けい 觀察 かんさつ 者 しゃ 來 らい 說 せつ 不 ふ 論 ろん 近接 きんせつ 或 ある 遠 とお 離 はなれ 動 どう 系 けい 通過 つうか 是 ぜ 說 せつ 通過 つうか 那 な 段 だん 固定 こてい 距離 きょり 的 てき 動 どう 系 けい 速度 そくど
v
′
{\displaystyle v'}
被 ひ 靜 せい 系 けい 觀察 かんさつ 者 しゃ 計算 けいさん 成 なり 比較 ひかく
v
{\displaystyle v}
是 ぜ 勞 ろう 因子 いんし
v
=
v
′
γ がんま
{\displaystyle v={\cfrac {v'}{\gamma }}}
所以 ゆえん 靜 せい 系 けい 觀察 かんさつ 者 しゃ 所 しょ 測 はか 出 だし 的 てき 都 と 卜 ぼく 應 おう 被 ひ 延 のべ 說 せつ 修 おさむ 改 あらため 成 なり 為 ため
F
γ がんま
=
c
c
+
v
′
γ がんま
F
{\displaystyle F_{\gamma }={\cfrac {c}{c+{\tfrac {v'}{\gamma }}}}F}
和 わ
F
a
=
c
c
−
v
′
γ がんま
F
{\displaystyle F_{a}={\cfrac {c}{c-{\tfrac {v'}{\gamma }}}}F}
L
=
L
0
1
−
(
v
c
)
2
{\displaystyle \ L=L_{0}{\sqrt {1-\left({\frac {v}{c}}\right)^{2}}}}
勞 ろう 收縮 しゅうしゅく 指 ゆび 相對 そうたい 物體 ぶったい 運動 うんどう 的 てき 觀測 かんそく 者 しゃ 觀測 かんそく 在 ざい 運動 うんどう 的 てき 那 な 個 こ 軸 じく 向 むこう 的 てき 長 ちょう 度 ど 會 かい 比 ひ 相對 そうたい 物體 ぶったい 靜止 せいし 的 てき 觀測 かんそく 者 しゃ 觀測 かんそく 到 いた 的 てき 同一 どういつ 長 ちょう 度 ど 要 よう 短 たん 收縮 しゅうしゅく 率 りつ 勞 ろう 因子 いんし 軸 じく 向 むこう 的 てき 長 ちょう 度 ど 並 なみ 不 ふ 會 かい 有 ゆう 影響 えいきょう
邁克生 せい 實驗 じっけん 那 な 種 しゅ 實驗 じっけん 勞 ろう 收縮 しゅうしゅく 的 てき 最 さい 佳 けい 証明 しょうめい
當然 とうぜん 被 ひ 勞 ろう 收縮 しゅうしゅく 的 てき 人事 じんじ 物 ぶつ 本身 ほんみ 並 なみ 不 ふ 會 かい 到 いた 被 ひ 收縮 しゅうしゅく 從 したがえ 靜 しずか 系 けい 看 み 來 らい 動 どう 系 けい 上 うえ 的 てき 觀測 かんそく 者 しゃ 一 いち 根 ね 被 ひ 收縮 しゅうしゅく 的 てき 尺 しゃく 去 さ 測量 そくりょう 被 ひ 收縮 しゅうしゅく 的 てき 物體 ぶったい
但 ただし 是 ぜ 因 よし 為 ため 絕對 ぜったい 靜止 せいし 系 けい 不可 ふか 得 え 所以 ゆえん 我 わが 能 のう 測 はか 得 とく 相對 そうたい 短縮 たんしゅく 因 よし 為 ため 我 わが 知道 ともみち 自己 じこ 設定 せってい 的 てき 靜止 せいし 參考 さんこう 系 けい 是 ぜ 否 ひ 真 しん 的 てき 比 ひ 我 わが 測 はか 的 てき 運動 うんどう 物體 ぶったい 還 かえ 要 よう 靜止 せいし
假 かり 運動 うんどう 物體 ぶったい 上面 うわつら 有 ゆう 個 こ 觀測 かんそく 者 しゃ 他 た 又 また 設定 せってい 他 た 的 てき 慣性 かんせい 系 けい 才 ざい 是 ぜ 靜止 せいし 的 てき 那 な 我 わが 變成 へんせい 他 た 的 てき 動 どう 系 けい 了 りょう 當 とう 他 た 觀測 かんそく 我 わが 我 わが 是 ぜ 被 ひ 收縮 しゅうしゅく 的 てき 一方 いっぽう 是 ぜ 正常 せいじょう 的 てき 一方 いっぽう
另外，勞 ろう 收縮 しゅうしゅく 率 りつ 從 したがえ 移動 いどう 電荷 でんか 所產 しょさん 生 せい 的 てき 電場 でんじょう 的 てき 效 こう 應 おう 可 か 出來 でき
高速 こうそく 運動 うんどう 電荷 でんか 產 さん 生 せい 的 てき 電場 でんじょう 形 がた 變 へん 之 の 等 とう 勢 いきおい 面 めん 因 いん 為 ため 電場 でんじょう 傳播 でんぱ 不 ふ 是 ぜ 無限 むげん 快 かい 所以 ゆえん 必定 ひつじょう 會 かい 產 さん 生 せい 所以 ゆえん 再 さい 是 ぜ 正 せい 球面 きゅうめん 對稱 たいしょう 了 りょう
因 よし 為 ため 絕對 ぜったい 靜止 せいし 系 けい 不可 ふか 得 え 所以 ゆえん 各 かく 慣性 かんせい 系 けい 的 てき 觀測 かんそく 者 しゃ 對 たい 事件 じけん 發生 はっせい 作出 さくしゅつ 是 ぜ 否 いな 相對 そうたい 同時 どうじ 的 てき 判斷 はんだん 有 ゆう 作出 さくしゅつ 是 ぜ 否 いな 絕對 ぜったい 同時 どうじ 的 てき 判斷 はんだん 除 じょ 非 ひ 兩 りょう 事件 じけん 在 ざい 同一 どういつ 点 てん 上 じょう
當 とう 慣性 かんせい 系 けい 中 ちゅう 的 てき 觀測 かんそく 者 しゃ 在 ざい 對 たい 中 ちゅう 的 てき 有 ゆう 距離 きょり 之 の 兩 りょう 鐘 かね 進行 しんこう 校 こう 時 じ 他 た 把 わ 同 どう 步 ふ 訊號源 げん 放 ひ 在 ざい 兩 りょう 鐘 かね 的 てき 正 せい 中央 ちゅうおう 同 どう 步 ふ 脈 みゃく 波 は 呈 てい 球面 きゅうめん 對稱 たいしょう 半徑 はんけい 光速 こうそく 當 とう 鐘 かね 被 ひ 同 どう 步 ふ 波 なみ 緣 えん 觸 さわ 即 そく 歸 かえり 零 れい 或 ある 重 じゅう 置 おけ 在 ざい 相 あい 同 どう 的 てき 計時 けいじ 初 はつ 兩 りょう 鐘 かね 的 てき 計時 けいじ 步調 ほちょう 即 そく 相對 そうたい 同 どう 步 ふ 計時 けいじ 有 ゆう 時 じ 稱 しょう 相對 そうたい 同時 どうじ
m
=
m
0
1
−
(
v
c
)
2
{\displaystyle m={\frac {m_{0}}{\sqrt {1-\left({\frac {v}{c}}\right)^{2}}}}}
m0 指 ゆび 静止 せいし
由 よし 公式 こうしき 可 か 出 で
1.對 たい 質量 しつりょう 的 てき 物體 ぶったい 度 ど 不可能 ふかのう 等 とう 者 しゃ 超 ちょう 速 そく 否 いや 母 はは 將 しょう 會 かい 無意義 むいぎ 或 ある 数 すう 光子 こうし 沒 ぼつ 有 ゆう 靜止 せいし 因 いん 速度 そくど 可 か 光速 こうそく 但 ただし 是 ぜ 在 ざい 運動 うんどう 時 じ 會 かい 有 ゆう 動 どう 量 りょう 或 ある 者 もの 說 せつ 能 のう 量 りょう 不 ふ 屬 ぞく 量 りょう 範疇 はんちゅう
2.當 とう 某 ぼう 有 ゆう 質量 しつりょう 之 の 物體 ぶったい 移動 いどう 速 そく 率 りつ 越 えつ 接近 せっきん 光速 こうそく 相對 そうたい 論 ろん 質量 しつりょう 會 かい 變 へん 重 じゅう
3.当 とう 近似 きんじ 0 ，符合 ふごう 牛 うし 学 がく 定律 ていりつ
在 ざい 狭 せま 中 ちゅう 牛 うし 二 に 定律 ていりつ F = ma 應 おう 改 あらため 寫 うつし 成 なり 下 か 式 しき F = ma 可 か 解釋 かいしゃく 為 ため 下 か 式 しき 的 てき 特例 とくれい
F
=
d
p
d
t
{\displaystyle \mathbf {F} ={\frac {d\mathbf {p} }{dt}}}
而動量 りょう P = Mv ，其中M非 ひ 定 てい 所以 ゆえん 根 ね 据 すえ 微分 びぶん 計算 けいさん 式 しき 得 とく
F
=
d
(
M
v
)
d
t
=
d
M
d
t
v
+
M
d
v
d
t
=
m
0
d
γ がんま
d
t
v
+
γ がんま
m
0
d
v
d
t
{\displaystyle \mathbf {F} ={\frac {d(M\mathbf {v} )}{dt}}={\frac {dM}{dt}}\mathbf {v} +M{\frac {d\mathbf {v} }{dt}}={m_{0}}{\frac {d\gamma }{dt}}\mathbf {v} +\gamma {m_{0}}{\frac {d\mathbf {v} }{dt}}}
得 とく
F
=
γ がんま
3
m
0
(
v
⋅
a
)
c
2
v
+
γ がんま
m
0
a
.
{\displaystyle \mathbf {F} ={\frac {\gamma ^{3}{m_{0}}\left(\mathbf {v} \cdot \mathbf {a} \right)}{c^{2}}}\,\mathbf {v} +\gamma {m_{0}}\,\mathbf {a} .}
由 よし 上 うえ 式 しき 可 か 加速度 かそくど 不和 ふわ 力 りょく 的 てき 方向 ほうこう 一致 いっち 着 ぎ 速度 そくど 速 そく 物体 ぶったい 的 てき 加速度 かそくど
根 ね 据 すえ
m
=
m
0
1
−
v
2
/
c
2
{\displaystyle m={\frac {m_{0}}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}}
公式 こうしき 物体 ぶったい 增大 ぞうだい 同 どう 将 しょう 会 かい 有 ゆう 与 あずか 均 ひとし 随 ずい 速度 そくど 增大 ぞうだい 增大 ぞうだい
根 ね 据 すえ
F
=
d
p
d
t
{\displaystyle \mathbf {F} ={\frac {d\mathbf {p} }{dt}}}
得 とく
d
E
k
=
F
d
x
=
d
p
d
t
d
x
{\displaystyle {dE_{k}}=\mathbf {F} {dx}={\frac {d\mathbf {p} }{dt}}{dx}}
因 いん
d
x
d
t
=
v
{\displaystyle {\frac {dx}{dt}}=v}
所以 ゆえん
d
E
k
=
v
d
(
m
v
)
=
v
2
d
m
+
m
v
d
v
{\displaystyle {dE_{k}}=vd(mv)=v^{2}dm+mvdv}
由 ゆかり
m
=
m
0
1
−
v
2
/
c
2
{\displaystyle m={\frac {m_{0}}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}}
公式 こうしき 改 あらため 寫 うつし
m
2
c
2
−
m
2
v
2
=
m
0
2
c
2
{\displaystyle m^{2}c^{2}-m^{2}v^{2}=m_{0}^{2}c^{2}}
因 いん 都 と 是 ぜ 的 てき 函数 かんすう 将 はた 微分 びぶん 得 とく
m
v
d
v
=
c
2
d
m
−
v
2
d
m
{\displaystyle mvdv=c^{2}dm-v^{2}dm}
將 はた 結果 けっか 上 うえ 式 しき
d
E
k
{\displaystyle {dE_{k}}}
得 とく
d
E
k
=
c
2
d
m
{\displaystyle {dE_{k}}=c^{2}dm}
对其积分，
E
k
=
∫
m
0
m
c
2
d
m
=
m
c
2
−
m
0
c
2
{\displaystyle {E_{k}}={\int _{m_{0}}^{m}c^{2}\,dm}=mc^{2}-m_{0}c^{2}}
这就是 ぜ 相 しょう 下 か 的 てき 公式 こうしき 当 とう 速度 そくど 時 じ
m
=
m
0
{\displaystyle m=m_{0}}
所以 ゆえん
m
0
c
2
{\displaystyle m_{0}c^{2}}
物体 ぶったい 静止 せいし 能 のう 量 りょう 能 のう 量 りょう 静止 せいし 能 のう 量 りょう 因 いん 能 のう 量 りょう
E
=
m
c
2
{\displaystyle E=mc^{2}}
根 ね 据 すえ
m
=
m
0
1
−
v
2
/
c
2
{\displaystyle m={\frac {m_{0}}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}}
等式 とうしき 左右 さゆう 平方 へいほう 再 さい 同乘 どうじょう 速 そく 的 てき 二 に 次 じ 方 かた
得 とく
E
2
=
(
p
c
)
2
+
(
m
0
c
2
)
2
{\displaystyle E^{2}=(pc)^{2}+(m_{0}c^{2})^{2}\,}
此外，不 ふ 明 あきら
p
c
2
=
E
v
.
{\displaystyle \mathbf {p} c^{2}=E\mathbf {v} \,.}
上 うえ 与能 よのう 量 りょう 是 ぜ 密 みつ 切 きり 相 しょう
當 とう 速度 そくど 接近 せっきん 光速 こうそく 時 じ 約 やく 等 とう 因 いん 後 ご 一式 いっしき 可 か 改 あらため 寫 うつし 為 ため
E
=
p
c
.
{\displaystyle \mathbf {E} =pc\,.}
相 あい 下 か 的 てき 的 てき
编辑
古典 こてん 電磁 でんじ 學 がく 的 てき 理論 りろん 研究 けんきゅう 開始 かいし 了 りょう 有 ゆう 關 せき 電磁波 でんじは 傳播 でんぱ 的 てき 探 さがせ 由 よし 電磁 でんじ 效 こう 應 おう 的 てき 方程式 ほうていしき 可 か 若 わか 場 じょう 和 わ 場 じょう 限 げん 的 てき 速度 そくど 傳播 でんぱ 帶電 たいでん 粒子 りゅうし 需要 じゅよう 符合 ふごう 特定 とくてい 的 てき 條件 じょうけん 有 ゆう 關 せき 帶電 たいでん 粒子 りゅうし 的 てき 相關 そうかん 研究 けんきゅう 形成 けいせい 了 りょう 黎 はじむ 納 おさめ 勢 ぜい 已 やめ 開始 かいし 前進 ぜんしん
一 いち 個 こ 移動 いどう 粒子 りゅうし 產 さん 生 せい 的 てき 電場 でんじょう 若 わか 用 よう 洛 らく 轉換 てんかん 到 いた 固定 こてい 坐 すわ 標 しるべ 系 けい 下 か 會 かい 出現 しゅつげん 對應 たいおう 磁場 じば 的 てき 項 こう 相對 そうたい 的 てき 一 いち 個 こ 移動 いどう 粒子 りゅうし 產 さん 生 せい 的 てき 磁場 じば 若 わか 在 ざい 磁場 じば 會 かい 消失 しょうしつ 轉變 てんぺん 為 ため 電場 でんじょう 麦 むぎ 克 かつ 方 かた 程 ほど 只 ただ 是 これ 將 はた 狭 せま 的 てき 效 こう 應 おう 應用 おうよう 在 ざい 古典 こてん 模 も 式 しき 下 か 經驗 けいけん 性 せい 的 てき 結果 けっか 由 よし 場 じょう 和 わ 磁場 じば 都和 つわ 坐 すわ 標 しるべ 系 けい 有 ゆう 關 せき 會 かい 轉換 てんかん 狭 せま 提供 ていきょう 電磁場 でんじば 從 したがえ 需要 じゅよう 的 てき 轉換 てんかん 公式 こうしき
横 よこ 向 むこう 多 た 普 ふ 高速 こうそく 粒子 りゅうし 寿命 じゅみょう 的 てき 1、在 ざい 超新星 ちょうしんせい 爆 ばく 的 てき 宇宙 うちゅう 射 しゃ 在 ざい 近 きん 光速 こうそく 中半 なかば 衰 おとろえ 期 き 延 のべ [ 4]
2、在 ざい 粒子 りゅうし 加速器 かそくき 中 なか 派 は 介 かい 子 こ 半 はん 衰 おとろえ 期 き 延 のべ [ 5]
3、携带原子 げんし 的 てき 在 ざい 年 ねん 時 じ 美國 びくに 國家 こっか 標準 ひょうじゅん 技術 ぎじゅつ 研究所 けんきゅうじょ 比較 ひかく 了 りょう 双 そう 生子 おいご 成立 せいりつ [ 6]
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