物理ぶつり學がく中なか，電磁でんじ應力おうりょく-能のう量りょう張はり量りょう是ぜ指ゆび由ゆかり電磁場でんじば貢獻こうけん於應力おうりょく-能のう量りょう張はり量りょう（又また稱たたえ能のう量りょう-動どう量りょう張はり量りょう）的てき部ぶ份。在ざい自由じゆう空間くうかん中ちゅう，以國際こくさい單位たんい制せい之これ單位たんい可か表示ひょうじ成なり：
若わか以明顯あらわ的てき矩のり陣じん形式けいしき，可か寫うつし為ため：
其中
注意ちゅうい到いた c 2 = 1 ϵ o μみゅー 0 {\displaystyle c^{2}={\frac {1}{\epsilon _{o}\mu _{0}}}} ，而c是これ真空しんくう中ちゅう光速こうそく。
若わか以cgs制せい單位たんい表示ひょうじ，我わが們可以很簡單かんたん地ち用よう 1 4 πぱい {\displaystyle {\frac {1}{4\pi }}} 取と代がわ ϵ o {\displaystyle \epsilon _{o}\,} ，以及用よう 4 πぱい {\displaystyle 4\pi \,} 取と代がわ μみゅー o {\displaystyle \mu _{o}\,} :
其中，坡印廷向量りょう變成へんせい如下形式けいしき：
介かい電でん材料ざいりょう中ちゅう的てき電磁でんじ應力おうりょく-能のう量りょう張はり量りょう則そく較不為ふため人じん所しょ了解りょうかい，並なみ且其為ため未み解決かいけつ的てきAbraham-Minkowski controversy（英えい语：Abraham-Minkowski controversy）的てき主題しゅだい。 (however see Pfeifer et al., Rev. Mod. Phys. 79, 1197 (2007))
能のう量りょう-動どう量りょう張ちょう量的りょうてき其中元素げんそ（或ある說せつ分量ぶんりょう） T αあるふぁ βべーた {\displaystyle T^{\alpha \beta }\!} 代表だいひょう了りょう電磁場でんじば的てき四よん維動量りょう，其第αあるふぁ個こ分量ぶんりょう—— P αあるふぁ {\displaystyle P^{\alpha }\!} 通過つうか一いち超ちょう平面へいめん(hyperplane)「xβべーた = 常數じょうすう」之これ通どおり量りょう(flux)。其代表だいひょう了りょう電磁場でんじば這個物理ぶつり客體かくたい所帶じょたい有ゆう的てき能のう量りょう、動どう量りょう及應力りょく，對たい於重力じゅうりょく場じょう（時空じくう曲きょく率りつ）會かい有ゆう怎樣的てき重力じゅうりょく場じょう源げん貢獻こうけん。這些課題かだい出で現在げんざい廣義こうぎ相對そうたい論ろん中なか。
![{\displaystyle T^{\alpha \beta }={\frac {1}{\mu _{o}}}[-F^{\alpha \gamma }F_{\gamma }{}^{\beta }-{\frac {1}{4}}g^{\alpha \beta }F_{\gamma \delta }F^{\gamma \delta }]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d19adf4bd70f644f0a54ebb4b3dc97bc8d1bf36f)
![{\displaystyle T^{\alpha \beta }={\frac {1}{4\pi }}[-F^{\alpha \gamma }F_{\gamma }{}^{\beta }-{\frac {1}{4}}g^{\alpha \beta }F_{\gamma \delta }F^{\gamma \delta }]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1ec5601bec28ec137c32a10309290a80bca9a4f1)
