慣性かんせい力りょく

惯性力りょく（inertial force）是ぜ指ゆび當とう物體ぶったい加速かそく、減速げんそく或ある改變かいへん方向ほうこう時とき，慣性かんせい會かい使し物體ぶったい有ゆう保持ほじ原はら有ゆう運動うんどう (物理ぶつり學がく)狀態じょうたい的てき傾向けいこう；若わか是ぜ以該物體ぶったい為ため参照さんしょう物ぶつ，看み起おこり來らい就仿佛ふつ有ゆう一股方向相反的力作用在該物體上，因いん此稱之の為ため慣性かんせい力りょく。因よし為ため慣性かんせい力りょく實際じっさい上じょう並なみ不ふ存在そんざい，實際じっさい存在そんざい的てき只ただ有原ありはら本ほん將しょう該物體ぶったい加速かそく的てき力りょく，因いん此慣性せい力りょく又また稱たたえ為ため假想かそう力りょく（fictitious force）。这个概念的がいねんてき提出ていしゅつ是ぜ因いん为在非ひ惯性系けい中なか，牛うし顿运动定律ていりつ并不适用。但ただし是ぜ为了思おもえ维上的てき方便ほうべん，可か以假想かそう在ざい这个非ひ惯性系けい中ちゅう，除じょ了りょう相互そうご作用さよう所しょ引起的てき力りょく之の外そと还受到一种由于非惯性系而引起的力——惯性力りょく。加入かにゅう惯性力りょく后きさき，牛うし顿运动定律ていりつ成立せいりつ。

例れい如，當とう公おおやけ車しゃ刹車時じ，車くるま上じょう的てき人じん因いん為ため慣性かんせい而向前まえ傾かたぶけ，在ざい車くるま上じょう的てき人じん看み來らい彷彿ほうふつ有ゆう一股力量將他們向前推，即そく為ため慣性かんせい力りょく。然しか而只有ゆう作用さよう在ざい公おおやけ車しゃ的てき刹車以及輪わ胎上的てき摩擦まさつ力りょく使つかい公おおやけ車しゃ減速げんそく，實際じっさい上じょう並なみ不ふ存在そんざい將はた乘客じょうきゃく往前推的力りょく，這只是ぜ慣性かんせい在ざい不同ふどう参照さんしょう系けい下した的てき表ひょう现。

平ひら动

当とう系けい统相对于一いち惯性系けい存在そんざい一いち加速度かそくど${\boldsymbol {a}}$时，则惯性せい力りょく的てき大小だいしょう遵从公式こうしき：${\boldsymbol {F}}=m{\boldsymbol {a}}$（m为物体ぶったい质量）。

转动

在ざい转动参照さんしょう系けい中ちゅう，物体ぶったい同どう样受到惯性力りょく。这时惯性力りょく分ぶん为惯性せい离心力りょく和わ科か氏し力りょく。

若わか物体ぶったい对该参照さんしょう系けい静止せいし，则只受到惯性离心力りょく。

$F=m\omega ^{2}r$

$\omega$是ぜ参照さんしょう系けい转动角速度かくそくど，$r$是ぜ物体ぶったい到いた转轴的てき距离，即そく半径はんけい。$F$的てき方向ほうこう背せ离转轴。

若わか物体ぶったい对该参照さんしょう系けい运动，除じょ了りょう惯性离心力りょく，还会受到科か氏し力りょく：

$F_{c}=-2m{\vec {\omega }}\times {\vec {v}}$

${\vec {v}}$是ぜ物体ぶったい相しょう对参照さんしょう系けい的てき速度そくど向むかい量りょう。${\vec {\omega }}\times {\vec {v}}$为两个矢量的りょうてき外積がいせき。

常つね见的惯性力りょく

• 离心力りょく
• 科か里さと奥おく利り力りょく
• 欧おう拉ひしげ力りょく

参まいり见

• 达朗贝尔原理げんり