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在 ざい 粒子 りゅうし 物理 ぶつり 學 がく 中 なか ,龐蒂科 か 夫 おっと -牧 まき -中川 なかがわ -坂田 さかた 矩 のり 陣 じん (英語 えいご :Pontecorvo-Maki-Nakagawa-Sakata Matrix ,簡稱PMNS矩 のり 陣 じん ),又 また 稱 たたえ 牧 まき -中川 なかがわ -坂田 さかた 矩 のり 陣 じん (MNS矩 のり 陣 じん )、輕 けい 子 こ 混合 こんごう 矩 のり 陣 じん 或 ある 中 ちゅう 微 ほろ 子 こ 混合 こんごう 矩 のり 陣 じん ,是 ぜ 一 いち 個 こ 么正矩 のり 陣 じん [ 註 1] ,內含自由 じゆう 轉 てん 播中與 あずか 弱 じゃく 相互 そうご 作用 さよう 中 なか 的 てき 輕 けい 子 こ 間 あいだ 量子 りょうし 態 たい 的 まと 相 しょう 異 こと 之 の 處 しょ ,因 いん 此是研究 けんきゅう 中 ちゅう 微 ほろ 子 こ 振 ふ 蕩 とろけ 的 てき 重要 じゅうよう 工具 こうぐ 。此矩陣 じん 最早 もはや 由 ゆかり 牧 まき 二郎 じろう 、中川 なかがわ 昌美 まさみ 與 あずか 坂田 さかた 昌一 しょういち 於1962年 ねん 提出 ていしゅつ [ 1] ,用 よう 於解釋 かいしゃく 布 ぬの 魯諾·龐蒂科 か 夫 おっと 所 ところ 預 あずか 測 はか 的中 てきちゅう 微 ほろ 子 こ 振 ふ 蕩 とろけ 現象 げんしょう [ 2] [ 3] 。
三 さん 代 だい 輕 けい 子 こ 的 てき 混合 こんごう 矩 のり 陣 じん 如下:
[
ν にゅー
e
ν にゅー
μ みゅー
ν にゅー
τ たう
]
=
[
U
e
1
U
e
2
U
e
3
U
μ みゅー
1
U
μ みゅー
2
U
μ みゅー
3
U
τ たう
1
U
τ たう
2
U
τ たう
3
]
[
ν にゅー
1
ν にゅー
2
ν にゅー
3
]
{\displaystyle {\begin{bmatrix}{\nu _{e}}\\{\nu _{\mu }}\\{\nu _{\tau }}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}U_{e1}&U_{e2}&U_{e3}\\U_{\mu 1}&U_{\mu 2}&U_{\mu 3}\\U_{\tau 1}&U_{\tau 2}&U_{\tau 3}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}\nu _{1}\\\nu _{2}\\\nu _{3}\end{bmatrix}}\ }
。
其中左邊 さへん 的 てき 是 ぜ 參與 さんよ 弱 じゃく 相互 そうご 作用 さよう 的中 てきちゅう 微 ほろ 子 こ 場 じょう ,而右邊 べ 的 てき 是 ぜ PMNS矩 のり 陣 じん ,還 かえ 有 ゆう 一個由中微子場本 ほん 徵 ちょう 態 たい 組成 そせい 的 てき 向 むこう 量 りょう ,將 はた 中 ちゅう 微 ほろ 子 こ 質量 しつりょう 矩 のり 陣 じん 對 たい 角 かく 化 か 後 こう 可 か 得 とく 這個向 むこう 量 りょう 。PMNS矩 のり 陣 じん 描述某 ぼう 種 しゅ 味 あじ
α あるふぁ
{\displaystyle \alpha }
進入 しんにゅう 質量 しつりょう 本 ほん 徵 ちょう 態 たい
i
{\displaystyle i}
的 てき 概 がい 率 りつ 。這些概 がい 率 りつ 與 あずか
|
U
α あるふぁ
i
|
2
{\displaystyle |U_{\alpha i}|^{2}}
成 なり 正 せい 比 ひ 。
這個矩 のり 陣 じん 有 ゆう 好 こう 幾 いく 種 しゅ 不同 ふどう 的 てき 參 さん 數 すう 化 か [ 4] ,但 ただし 是 ぜ 由 よし 於中 ちゅう 微 ほろ 子 こ 探測 たんそく 的 まと 難 なん 度 ど ,各 かく 參 さん 數 すう 的 てき 測量 そくりょう 要 よう 比 ひ 這個矩 のり 陣 じん 的 てき 夸克對應 たいおう 版本 はんぽん (CKM矩 のり 陣 じん )要 よう 難 なん 得 とく 多 た 。這個矩 のり 陣 じん 最 さい 常見 つねみ 的 てき 參 まいり 數 すう 組 くみ 為 ため 三 さん 個 こ 混合 こんごう 角 かく (即 そく
θ しーた
12
{\displaystyle \theta _{12}}
、
θ しーた
23
{\displaystyle \theta _{23}}
及
θ しーた
13
{\displaystyle \theta _{13}}
)與 あずか 一 いち 個 こ 相 そう 位 い
δ でるた
{\displaystyle \delta }
。
[
U
e
1
U
e
2
U
e
3
U
μ みゅー
1
U
μ みゅー
2
U
μ みゅー
3
U
τ たう
1
U
τ たう
2
U
τ たう
3
]
=
[
cos
θ しーた
12
cos
θ しーた
13
sin
θ しーた
12
cos
θ しーた
13
sin
θ しーた
13
e
−
i
δ でるた
−
sin
θ しーた
12
cos
θ しーた
23
−
cos
θ しーた
12
sin
θ しーた
23
sin
θ しーた
13
e
i
δ でるた
cos
θ しーた
12
cos
θ しーた
23
−
sin
θ しーた
12
sin
θ しーた
23
sin
θ しーた
13
e
i
δ でるた
sin
θ しーた
23
cos
θ しーた
13
sin
θ しーた
12
sin
θ しーた
23
−
cos
θ しーた
12
cos
θ しーた
23
sin
θ しーた
13
e
i
δ でるた
−
cos
θ しーた
12
sin
θ しーた
23
−
sin
θ しーた
12
cos
θ しーた
23
sin
θ しーた
13
e
i
δ でるた
cos
θ しーた
23
cos
θ しーた
13
]
{\displaystyle {\begin{bmatrix}U_{e1}&U_{e2}&U_{e3}\\U_{\mu 1}&U_{\mu 2}&U_{\mu 3}\\U_{\tau 1}&U_{\tau 2}&U_{\tau 3}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}\cos \theta _{12}\cos \theta _{13}&\sin \theta _{12}\cos \theta _{13}&\sin \theta _{13}e^{-i\delta }\\-\sin \theta _{12}\cos \theta _{23}-\cos \theta _{12}\sin \theta _{23}\sin \theta _{13}e^{i\delta }&\cos \theta _{12}\cos \theta _{23}-\sin \theta _{12}\sin \theta _{23}\sin \theta _{13}e^{i\delta }&\sin \theta _{23}\cos \theta _{13}\\\sin \theta _{12}\sin \theta _{23}-\cos \theta _{12}\cos \theta _{23}\sin \theta _{13}e^{i\delta }&-\cos \theta _{12}\sin \theta _{23}-\sin \theta _{12}\cos \theta _{23}\sin \theta _{13}e^{i\delta }&\cos \theta _{23}\cos \theta _{13}\end{bmatrix}}}
。
截至2021年 ねん 10月 がつ ,利用 りよう 直接 ちょくせつ 與 あずか 間接 かんせつ 測量 そくりょう 給 きゅう 出 で 正常 せいじょう 質量 しつりょう 排 はい 序 じょ 下 か 最 さい 佳 けい 擬 なずらえ 合 ごう 參 さん 數 すう 如下:[ 5] [ 6]
θ しーた
12
=
33.44
∘
−
0.74
∘
+
0.77
∘
θ しーた
23
=
49.2
∘
−
1.3
∘
+
1.0
∘
θ しーた
13
=
8.57
∘
−
0.12
∘
+
0.13
∘
δ でるた
CP
=
194
∘
−
25
∘
+
52
∘
{\displaystyle {\begin{aligned}\theta _{12}&={33.44^{\circ }}_{-0.74^{\circ }}^{+0.77^{\circ }}\\\theta _{23}&={49.2^{\circ }}_{-1.3^{\circ }}^{+1.0^{\circ }}\\\theta _{13}&={8.57^{\circ }}_{-0.12^{\circ }}^{+0.13^{\circ }}\\\delta _{\textrm {CP}}&={194^{\circ }}_{-25^{\circ }}^{+52^{\circ }}\\\end{aligned}}}
截至2021年 ねん 10月 がつ ,矩 のり 陣 じん 元素 げんそ 量 りょう 值的 3 σ しぐま 範圍 はんい (99.7% 信心 しんじん 水準 すいじゅん )如下:[ 7]
|
U
|
=
[
|
U
e
1
|
|
U
e
2
|
|
U
e
3
|
|
U
μ みゅー
1
|
|
U
μ みゅー
2
|
|
U
μ みゅー
3
|
|
U
τ たう
1
|
|
U
τ たう
2
|
|
U
τ たう
3
|
]
=
[
0.801
…
0.845
0.513
…
0.579
0.143
…
0.156
0.232
…
0.507
0.459
…
0.694
0.629
…
0.779
0.260
…
0.526
0.470
…
0.702
0.609
…
0.763
]
{\displaystyle |U|={\begin{bmatrix}~|U_{e1}|~&|U_{e2}|~&|U_{e3}|\\~|U_{\mu 1}|~&|U_{\mu 2}|~&|U_{\mu 3}|\\~|U_{\tau 1}|~&|U_{\tau 2}|~&|U_{\tau 3}|~\end{bmatrix}}=\left[{\begin{array}{rrr}~0.801\,\ldots \,0.845~&0.513\,\ldots \,0.579~&0.143\,\ldots \,0.156\\~0.232\,\ldots \,0.507~&0.459\,\ldots \,0.694~&0.629\,\ldots \,0.779\\~0.260\,\ldots \,0.526~&0.470\,\ldots \,0.702~&0.609\,\ldots \,0.763~\end{array}}\right]}
^ 在 ざい 翹翹板 ばん 模型 もけい 中 なか ,PMNS矩 のり 陣 じん 並 なみ 不 ふ 是 ぜ 么正矩 のり 陣 じん 。
^
Z. Maki, M. Nakagawa, and S. Sakata. Remarks on the Unified Model of Elementary Particles. Progress of Theoretical Physics. 1962, 28 : 870. Bibcode:1962PThPh..28..870M . doi:10.1143/PTP.28.870 .
^
B. Pontecorvo. Mesonium and anti-mesonium. Zh. Eksp. Teor. Fiz. 1957, 33 : 549–551. 英語 えいご 譯本 やくほん 見 み Sov. Phys. JETP. 1957, 6 : 429.
^
B. Pontecorvo. Neutrino Experiments and the Problem of Conservation of Leptonic Charge. Zh. Eksp. Teor. Fiz. 1967, 53 : 1717. 英語 えいご 譯本 やくほん 見 み Sov. Phys. JETP. 1968, 26 : 984. Bibcode:1968JETP...26..984P .
^
J.W.F. Valle. Neutrino physics overview. Journal of Physics: Conference Series. 2006, 53 : 473. arXiv:hep-ph/0608101 . doi:10.1088/1742-6596/53/1/031 .
^ Esteban, Ivan; Gonzalez Garcia, Concha; Maltoni, Michele; Schwetz, Thomas; Albert, Zhou. Parameter ranges . NuFIT.org. Three-neutrino fit NuFIT 5.1. October 2021 [2022-02-19 ] . (原始 げんし 内容 ないよう 存 そん 档 于2022-08-16).
^ NuFIT.org . [2022-03-22 ] . (原始 げんし 内容 ないよう 存 そん 档 于2022-09-24).
^ Esteban, Ivan; Gonzalez Garcia, Concha; Maltoni, Michele; Schwetz, Thomas; Albert, Zhou. Leptonic mixing matrix . NuFIT.org. Three-neutrino fit NuFIT 5.1. October 2021 [2022-02-19 ] . (原始 げんし 内容 ないよう 存 そん 档 于2023-07-12).