拉 ひしげ 曼冷却 れいきゃく (英語 えいご :Raman cooling )是 これ 原子 げんし 物理 ぶつり 学 がく 中 ちゅう 一 いち 种激光 こう 冷却 れいきゃく 手段 しゅだん ,它可以将原子 げんし 冷却 れいきゃく 到 いた 低 てい 于多 た 普 ふ 勒冷却 れいきゃく 极限的 てき 温度 おんど 。由 よし 于光子 こうし 带给原子 げんし 的 てき 反 はん 冲动能 のう ,多 た 普 ふ 勒冷却 れいきゃく 只 ただ 能 のう 将 はた 原子 げんし 冷却 れいきゃく 到 いた 几百微开量级,如Rb原子 げんし 的 てき 多 た 普 ふ 勒温度 おんど 为140微 ほろ 开。 拉 ひしげ 曼冷却 れいきゃく 可 か 以在单独的 てき 光学 こうがく 粘 ねば 团或 ある 在 ざい 叠加了 りょう 光 ひかり 晶 あきら 格 かく 的 てき 光学 こうがく 粘 ねば 团中进行,分 ふん 别称为自由 じゆう 空 そら 间拉曼冷却 れいきゃく [ 1] 和 わ 拉 ひしげ 曼边带冷却 れいきゃく 。[ 2] 两种技 わざ 术都利用 りよう 了 りょう 原子 げんし 对激光 こう 的 てき 拉 ひしげ 曼散射 しゃ 。
两个基 もと 态之间的拉 ひしげ 曼双光子 こうし 过程,通 つう 过一个与真实激发态略微红失谐的虚能级相联系
原子 げんし 的 てき 两个超 ちょう 精 せい 细能级之 これ 间的跃迁可 か 以由两束不同 ふどう 波 は 长的激 げき 光 こう 触 さわ 发:一束光把原子激发到虚能级激发态(比 ひ 如激光 こう 的 てき 频率比 ひ 真 ま 实的跃迁频率低 ひく ),第 だい 二束光使原子退激发到另一个超精细能级。而这两束光 こう 的 てき 频率差 さ 正 せい 好 こう 是 ぜ 两个超 ちょう 精 せい 细能级的能 のう 级差。
这个过程的 てき 图示如上 じょじょう 。双 そう 光子 こうし 拉 ひしげ 曼过程 ほど 在 ざい 两个超 ちょう 精 せい 细能级
|
g
1
⟩
{\displaystyle |g_{1}\rangle }
和 わ
|
g
2
⟩
{\displaystyle |g_{2}\rangle }
之 これ 间发生 せい ,中 ちゅう 间能级,也就是 ぜ 虚 きょ 能 のう 级在图中用 よう 虚 きょ 线表示 ひょうじ ,虚 きょ 能 のう 级较之 の 真 ま 实激发态能 のう 级
|
e
⟩
{\displaystyle |e\rangle }
有 ゆう 一个红失谐。两束激 げき 光 こう 的 てき 频率差 さ
f
2
−
f
1
{\displaystyle f_{2}-f_{1}}
正 せい 好 こう 与 あずか
|
g
1
⟩
{\displaystyle |g_{1}\rangle }
和 わ
|
g
2
⟩
{\displaystyle |g_{2}\rangle }
的 てき 能 のう 量 りょう 差 さ 匹 ひき 配 はい 。
在 ざい 自由 じゆう 空 そら 间拉曼冷却 れいきゃく 的 てき 实验配置 はいち 中 ちゅう ,需要 じゅよう 向 こう 预先被 ひ 冷却 れいきゃく 到 いた 几十微开尔文的原子团打一系列激光脉冲,使 つかい 它们经历类似上 じょう 节所述 じゅつ 的 てき 拉 ひしげ 曼双光子 こうし 过程。空 そら 间位置 いち 上 じょう 两束激 げき 光 こう 相 しょう 对着打 だ 向 こう 原子 げんし 团。除 じょ 了 りょう
f
2
{\displaystyle f_{2}}
现在要 よう 调成略 りゃく 微 ほろ 红失谐外(失 しつ 谐为
Δ でるた
{\displaystyle \Delta }
),两束激 げき 光 こう 频率配置 はいち 与 あずか 上 うわ 节完全 かんぜん 相 しょう 同 どう 。这样配置 はいち 后 きさき ,由 ゆかり 于多 た 普 ふ 勒频移 うつり ,向 こう 着 ちゃく 激 げき 光 こう 2的 てき 源 げん 运动得 とく 足 あし 够快的 てき 原子 げんし 可 か 以正好和 よしかず 激 げき 光 こう 共振 きょうしん ,被 ひ 激 げき 发到
|
g
2
⟩
{\displaystyle |g_{2}\rangle }
态,并且由 よし 于吸收 きゅうしゅう 了 りょう 一 いち 个光子 こうし ,动量守恒 もりつね 使 し 得 とく 此原子 げんし 速度 そくど 减小。
如果将 はた 两束激 げき 光 こう 的 てき 传播方向 ほうこう 对换,那 な 么向另一个方向飞行的原子会被激发,然 しか 后 きさき 速度 そくど 减小。所以 ゆえん 通 どおり 过规律 りつ 地 ち 改 あらため 变激光 こう 的 てき 传播方向 ほうこう ,以及调节失 しつ 谐
Δ でるた
{\displaystyle \Delta }
,就可以设法 ほう 使 し 得 とく 所有 しょゆう 初 はつ 速度 そくど 满足
|
v
|
>
v
m
a
x
{\displaystyle |v|>v_{max}}
的 てき 原子 げんし 处在
|
g
2
⟩
{\displaystyle |g_{2}\rangle }
态,同 どう 时所有 しょゆう 速度 そくど 满足
|
v
|
<
v
m
a
x
{\displaystyle |v|<v_{max}}
的 てき 原子 げんし 仍旧处于
|
g
1
⟩
{\displaystyle |g_{1}\rangle }
态。这时打 だ 开一 いち 束 たば 新 しん 的 てき 光 ひかり ,频率调节至 いたり 恰好 かっこう 能 のう 激 げき 发
|
g
2
⟩
{\displaystyle |g_{2}\rangle }
态到
|
e
⟩
{\displaystyle |e\rangle }
态的跃迁,这束光 こう 通 どおり 过称为光 ひかり 抽运的 てき 过程将 はた 原 はら 先 さき 处在
|
g
2
⟩
{\displaystyle |g_{2}\rangle }
态抽运到
|
g
1
⟩
{\displaystyle |g_{1}\rangle }
态,由 ゆかり 于自 じ 发辐射 しゃ 的 てき 随 ずい 机 つくえ 性 せい ,末 まつ 态时原子 げんし 的 てき 速度 そくど 变化是 ぜ 随 ずい 机 つくえ 的 てき ,这样就有一部分原子最终的速度会小于
v
m
a
x
{\displaystyle v_{max}}
,达到冷却 れいきゃく 的 てき 目的 もくてき 。
多 た 次 つぎ 重 じゅう 复这个过程 ほど (原 はら 论文中重 なかしげ 复了8次 じ ,详情见参考 さんこう 文献 ぶんけん ),原子 げんし 团的温度 おんど 可 か 以达到 いた 低 てい 于1μ みゅー K的 てき 水平 すいへい 。
拉 ひしげ 曼边带冷却 れいきゃく
这种冷却 れいきゃく 机 つくえ 制 せい 针对的 てき 是 ぜ 已 やめ 被 かむ 磁光阱 束 たば 缚的原子 げんし 。首 くび 先 さき 启用一 いち 个光 ひかり 晶 あきら 格 かく ,将 はた 相当 そうとう 一部分原子束缚在光晶格中。如果光 こう 晶 あきら 格 かく 的 てき 激 げき 光 こう 足 あし 够强,它的每 ごと 个格点 てん 就可以近似 きんじ 看 み 作 さく 一 いち 个谐振子 ふりこ 势阱。一般 いっぱん 而言,原子 げんし 并不处在谐振子 ふりこ 的 てき 运动基 もと 态,而是处于某 ぼう 个激发态。拉 ひしげ 曼边带冷却 れいきゃく 的 てき 目的 もくてき 就是将 はた 每 まい 个格点 てん 上 じょう 的 てき 原子 げんし 冷却 れいきゃく 到 いた 运动基 もと 态。
我 わが 们考虑一个二能级的原子,它的基 もと 态的量子 りょうし 数 すう 为
F
=
1
{\displaystyle F=1}
,对应磁量子 りょうし 数 すう 为三 さん 重 じゅう 简并的 てき
m
=
−
1
,
0
,
1
{\displaystyle m=-1,0,1}
。由 よし 于塞 ふさが 曼效应 ,加 か 上 じょう 磁场后 きさき 原子 げんし 基 もと 态的三重简并被消除了。塞 ふさが 曼能级劈裂 きれ 与 あずか 外 そと 加 か 磁场强度 きょうど 成 なり 正 せい 比 ひ ,因 いん 此调节磁场强度 きょうど ,使 つかい 塞 ふさが 曼能级劈裂 きれ 与 あずか 谐振子 ふりこ 能 のう 级差恰好 かっこう 相等 そうとう 。
通 つう 过拉曼双光子 こうし 过程,一个原子可以跃迁到磁量子数与振动能级都减小1的 てき 态(如图中 ちゅう 红线所 しょ 示 しめせ )。这之后 きさき ,处在运动基 もと 态但磁量子 りょうし 数 すう
m
≠
1
{\displaystyle m\neq 1}
的 てき 原子 げんし 会 かい 被 ひ 光 ひかり 抽运到 いた
m
=
1
{\displaystyle m=1}
的 てき 态(
σ しぐま
+
{\displaystyle \sigma _{+}}
光 ひかり 与 あずか
π ぱい
{\displaystyle \pi }
光 ひかり 的 てき 作用 さよう )。因 よし 为原子 げんし 的 てき 温度 おんど 和 わ 泵浦光 こう 频率相 しょう 比 ひ 足 あし 够低,所以 ゆえん 原子 はらこ 有 ゆう 极大可能 かのう 不 ふ 会 かい 在 ざい 光 ひかり 抽运过程中 ちゅう 改 あらため 变它的 てき 振 ふ 动能级。这样,最 さい 终原子 げんし 被 ひ 制 せい 备到振 ふ 动能级更低 ひく 的 てき 态,也即原子 げんし 被 ひ 进一 いち 步 ほ 冷却 れいきゃく 了 りょう 。
为了在 ざい 重 じゅう 复上述 じょうじゅつ 步 ふ 骤时能 のう 始 はじめ 终保持 ほじ 高 だか 效 こう ,需要 じゅよう 小 しょう 心地 ごこち 调节激 げき 光 こう 的 てき 参 さん 数 すう ,也就是 ぜ 激 げき 光 こう 的 てき 功 こう 率 りつ 与 あずか 打 だ 激 げき 光 こう 的 てき 时机。总体而言,对应不同 ふどう 的 てき 振 ふ 动态有 ゆう 不同 ふどう 的 てき 参 さん 数 すう ,因 いん 为振动能级由原子 げんし 与 あずか 激 げき 光 こう 的 てき 耦合强度 きょうど (拉 ひしげ 比 ひ 频率 )决定。跃迁时光子 こうし 的 てき 反 はん 冲也是 ぜ 一个困难之处,但 ただし 这个困难可以通过兰姆迪 すすむ 克 かつ 机 つくえ 制 せい 避免。这个机 つくえ 制 せい 说,如果光 こう 晶 あきら 格 かく 的 てき 激 げき 光 こう 强度 きょうど 非常 ひじょう 强 きょう ,势阱中 ちゅう 的 てき 原子 げんし 就几乎不会 かい 因 いん 为自发辐射 い 放出 ほうしゅつ 光子 こうし 而改变其动量。穆 きよし 斯堡尔效应中 なか 也有 やゆう 类似情 じょう 况。
这种冷却 れいきゃく 机 つくえ 制 せい 可 か 以只用 よう 光学 こうがく 手段 しゅだん 将 はた 相当 そうとう 高密度 こうみつど 的 てき 原子 げんし 冷却 れいきゃく 到 いた 一个很低的温度。最近 さいきん 的 てき 实验表明 ひょうめい 甚至可 か 以使用 しよう 拉 ひしげ 曼边带冷却 れいきゃく 来 らい 获得玻色爱因斯坦凝聚 ぎょうしゅう 。[ 3] 比 ひ 如,这个获得铯原子 げんし 的 てき 玻色爱因斯坦凝聚 ぎょうしゅう 的 てき 实验[ 4]
就将拉 ひしげ 曼边带冷却 れいきゃく 作 さく 为它的 てき 第一步 だいいっぽ 。
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