㶲

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㶲（yòng）（英語えいご：Exergy）是これ热力学がく系けい统中的てき能のう量りょう参さん数すう，又また译有效ゆうこう能のう、可用かよう能のう、可か用度ようど、放射ほうしゃ本能ほんのう等ひとし，单位为焦こげ耳みみ（J），常用じょうよう字母じぼE_x表示ひょうじ。一千克物质的㶲称为比㶲e_x（单位：千せん焦こげ/千せん克かつ，kJ/kg）。

定てい义

㶲表示ひょうじ的てき是ぜ在ざい环境条件下じょうけんか，能のう量りょう中ちゅう可か转化为有用よう功こう的てき最高さいこう份额，或ある表示ひょうじ为在热力系けい只ただ与あずか环境相互そうご作用さよう，从任意にんい状じょう态可逆かぎゃく地ち变化到いた与あずか环境相しょう平衡へいこう的てき状じょう态时所しょ作出さくしゅつ的てき最大さいだい有用ゆうよう功こう（即そく理り论上可か无限转化为其他た形かたち式能しきのう量的りょうてき能のう量りょう）。可か以认为㶲是ぜ衡量能のう量りょう“品しな质”或ある“价值”的てき一いち种尺度しゃくど，㶲越高だか，能のう量的りょうてき“品しな质”越えつ高だか，越こし有ゆう能力のうりょく转换为其他た形式けいしき的てき能のう量りょう。只ただ要よう系けい统与环境存在そんざい差さ异，这一系统便具备做功能力，而㶲正せい表示ひょうじ系けい统和环境所しょ共同きょうどう具ぐ备的做功能力のうりょく。

1824年ねん，法ほう国こく科学かがく家か卡诺便びん指出さしで在ざい高温こうおん热源$T_{1}$与あずか低温ていおん热源$T_{2}$间工作こうさく的てき热机，若わか从高温こうおん热源吸热$Q_{1}$，则对外がい所しょ做的功こう最多さいた为$W=(1-{\frac {T_{2}}{T_{1}}})Q_{1}$。1868年ねん，苏格兰科学かがく家か皮かわ特とく·泰たい特とく提出ていしゅつ了りょうavailability（可か用度ようど）的てき概念がいねん。1871年ねん，麦むぎ克かつ斯韦提出ていしゅつ了りょうavailable energy（可用かよう能のう）的てき概念がいねん。1873年ねん，美国びくに科学かがく家か威い拉ひしげ德とく·吉きち布ぬの斯推出了りょう内ない能のう㶲的计算公式こうしき。20世せい纪30年代ねんだい，美国びくに科学かがく家か约瑟夫おっと·亨とおる利り·基もと南みなみ提出ていしゅつ将はた“物もの系けい与あずか介かい质间相互そうご作用さよう产生的てき最大さいだい功こう”称しょう之の为有效能こうのう。1956年ねん斯洛文ぶん尼あま亚机械工程ほど师佐さ拉ひしげ·朗ろう特とく用もちい希まれ腊词根ねex和かずergon拼出单词exergy定てい义“能のう量りょう中ちゅう可か以转变的部分ぶぶん”，然しか后きさき得え到いた广泛使用しよう。1957年ねん东德学者がくしゃNobert Elsner来らい中国ちゅうごく讲学时，南京なんきん工学こうがく院いん的てき夏なつ彦儒、王おう守泰もりやす等とう教授きょうじゅ将はた讲稿中ちゅう的てきexergy首くび译为“㶲”，并逐渐得到いた中国ちゅうごく大だい陆能源げん界かい的てき公おおやけ认。

𭴊

𭴊（wú）（又また称たたえ废热，英語えいご：anergy）是ぜ与あずか㶲相对的物理ぶつり量りょう，单位为焦こげ耳みみ（J），常用じょうよう字母じぼA_n表示ひょうじ，表示ひょうじ一切不能转化为㶲的能量（或ある表おもて述じゅつ为：在ざい环境条件下じょうけんか不可能ふかのう转化为有用よう功こう的てき部分ぶぶん能のう量りょう）。20世せい纪80年代ねんだい，华东工学こうがく院いん的てき杨东华教授将anergy首くび译为“𭴊”。

任にん何なん能のう量りょう都みやこ由ゆかり㶲与𭴊两部分ぶぶん组成。可か无限转换的てき能のう量りょう（如机つくえ械能、电能）全ぜん为㶲，不可ふか转换的てき能のう量りょう（如环境さかい介かい质中的てき热能）全ぜん为𭴊。

㶲损失しつ与あずか㶲效率りつ

根ね据すえ热力学がく第だい二に定律ていりつ，𭴊不可能ふかのう再さい转换为㶲。可逆かぎゃく过程的てき㶲保持ほじ守恒もりつね，而在不可ふか逆ぎゃく过程中なか，将はた不可避ふかひ免めん的てき发生能のう量的りょうてき“贬值”（一部分いちぶぶん㶲转换为𭴊）。减少的てき㶲称为㶲损失（英語えいご：destruction of exergy），常用じょうよう字母じぼ$I$表示ひょうじ。

对任意にんい开口系けい统或闭口系けい统的不可ふか逆ぎゃく过程，环境温度おんど$T_{0}$一定いってい时，㶲损失しつ与あずか熵产$S_{\mathrm {gen} }$（英語えいご：entropy generation）成なり正せい比ひ，这就是ぜGouy - Stolda公式こうしき，表おもて达式为：

$I=T_{0}S_{\mathrm {gen} }$

㶲损失しつ可か以衡量りょう过程不可ふか逆ぎゃく性せい程度ていど与あずか热力学がく完かん善ぜん程度ていど。为表达系统在不同ふどう条件じょうけん的てき过程下か对㶲的てき有效ゆうこう利用りよう程度ていど，常つね引入㶲效率りつ来らい判断はんだん。㶲效率りつ等とう于过程ほど中ちゅう被ひ利用りよう或ある收益しゅうえき的てき㶲$E_{\mathrm {x,u} }$与あずか支ささえ付づけ或ある耗费的てき㶲$E_{\mathrm {x,p} }$之これ比ひ，表おもて达式为：

$\eta _{\mathrm {e_{x}} }={\frac {E_{\mathrm {x,u} }}{E_{\mathrm {x,p} }}}$

不同ふどう能のう量的りょうてき㶲

热量㶲与冷ひや量りょう㶲

在ざい环境温度おんど为$T_{0}$时，系けい统（$T>T_{0}$）所しょ提供ていきょう的てき能のう量りょう中ちゅう可か转化为有用よう功こう的てき最大さいだい值为热量㶲，大小だいしょう为

$E_{\mathrm {x,Q} }=\int _{1}^{2}(1-{\frac {T_{0}}{T}})\delta Q=Q-T_{0}\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}=Q-T_{0}\Delta S$

当とう系けい统温度おんど$T<T_{0}$，吸入きゅうにゅう热量$Q_{c}$时作出で的てき最大さいだい有用ゆうよう功こう为冷量りょう㶲，大小だいしょう为

$E_{\mathrm {x,Q_{c}} }=\int _{1}^{2}({\frac {T_{0}}{T}}-1)\delta Q=T_{0}\Delta S-Q_{c}$

相あい应的热量𭴊与あずか冷ひや量りょう𭴊为

$A_{\mathrm {n,Q} }=Q-E_{\mathrm {x,Q} }=T_{0}\Delta S$

$A_{\mathrm {n,Q_{c}} }=Q_{c}+E_{\mathrm {x,Q_{c}} }=T_{0}\Delta S$

热力学がく能のう㶲

对封闭系统从任意にんい状じょう态$p$、$T$、$V$、$U$、$S$可逆かぎゃく变化到いた与あずか环境相しょう平衡へいこう的てき状じょう态$p_{0}$、$T_{0}$、$V_{0}$、$U_{0}$、$S_{0}$，热力学がく能のう㶲（内うち能のう㶲）与あずか最大さいだい有用ゆうよう功こう为

$E_{\mathrm {x,U} }=W_{\mathrm {u,max} }=U-U_{0}-T_{0}(S-S_{0})+p_{0}(V-V_{0})$

热力学がく能のう𭴊为

$A_{\mathrm {n,U} }=U-E_{\mathrm {x,U} }=U_{0}+T_{0}(S-S_{0})-p_{0}(V-V_{0})$

焓㶲

对稳定じょう流りゅう动工质（开口系けい统）从任意にんい状じょう态$H$、$T$、$S$可逆かぎゃく变化到いた与あずか环境相しょう平衡へいこう的てき状じょう态$H_{0}$、$T_{0}$、$S_{0}$，在ざい忽ゆるがせ略りゃく机つくえ械㶲（宏ひろし观动能のう）的てき情じょう况下，焓㶲与最大さいだい技わざ术功为

$E_{\mathrm {x,H} }=W_{\mathrm {t,max} }=H-H_{0}-T_{0}(S-S_{0})$

焓𭴊为

$A_{\mathrm {n,H} }=H-E_{\mathrm {x,H} }=H_{0}+T_{0}(S-S_{0})$

㶲平衡へいこう方かた程ほど

对闭口こう系けい统的热力变化过程，热量㶲系统$E_{\mathrm {x,Q} }$、㶲损失しつ$I$、有用ゆうよう功こう$W_{u}$与あずか始末しまつ态热力学りきがく能のう㶲$E_{\mathrm {x,U_{1}} }$、$E_{\mathrm {x,U_{2}} }$有ゆう平衡へいこう关系：

$E_{\mathrm {x,Q} }=E_{\mathrm {x,U_{2}} }-E_{\mathrm {x,U_{1}} }+W_{u}+I$

对稳定じょう流りゅう动系统的热力变化过程，若わか流入りゅうにゅう、流出りゅうしゅつ速度そくど与あずか焓㶲分ぶん别为$c_{\mathrm {f1} }$、$c_{\mathrm {f2} }$、$e_{\mathrm {x,H_{1}} }$、$e_{\mathrm {x,H_{2}} }$，单位工こう质内部ぶ做功$w_{i}$、㶲损失しつ$i$，则对单位工こう质，有ゆう平衡へいこう关系：

$e_{\mathrm {x,Q} }=e_{\mathrm {x,H_{2}} }-e_{\mathrm {x,H_{1}} }+{\frac {1}{2}}c_{f2}^{2}-{\frac {1}{2}}c_{f1}^{2}+w_{s}+i$

化学かがく㶲

在ざい能のう源げん领域中ちゅう，某ぼう一いち元素げんそ或ある金属きんぞく的てき化学かがく㶲是以可逆ぎゃく过程完成かんせい从自然しぜん界かい采さい集しゅう相しょう应贬值物（参照さんしょう物ぶつ）、提つつみ纯、通つう过化学がく反はん应得到いた所ところ需元素げんそ或ある金属きんぞく这一系列步骤所需的最少功。化学かがく㶲数值上等とう于浓度ど㶲加反はん应㶲，反はん应前后きさき化学かがく㶲的改あらため变量等とう于吉よし布ぬの斯能（吉よし布ぬの斯自由じゆう焓）的てき改あらため变量。

参考さんこう资料

• 沈维道どう; 童わらわ钧耕. 工程こうてい热力学がく 第だい5版はん. 北京ぺきん: 高等こうとう教育きょういく出版しゅっぱん社しゃ. 2016: 173–190. ISBN 978-7-04-044632-6. 
• 朱しゅ明善あきよし; 刘颖; 林はやし兆ちょう庄しょう; 彭晓峰ほう. 工程こうてい热力学がく 第だい1版はん. 北京ぺきん: 清きよし华大学がく出版しゅっぱん社しゃ. 1995: 154–162. ISBN 7-302-01721-2. 
• А.В.雷かみなり柯夫; Ю.А. 米べい哈依洛らく夫おっと. 能のう量りょう与あずか物もの质的转移理り论 第だい1版はん. 北京ぺきん: 科学かがく出版しゅっぱん社しゃ. 1962. 
• 杨东华. 物もの质系统的㶲和𭴊的てき统一表ひょう达式. 工程こうてい热物理学りがく报. 1981, (3): 203-204. 

参まいり见

• 焓
• 能のう量りょう
• 热力学がく
• 吉よし布ぬの斯能
• 内うち能のう（热力学がく能のう）
• 热力学がく第だい二に定律ていりつ