載の流りゅう迴路

在ざい電磁でんじ學がく裏うら，載の流りゅう迴路（current carrying loop）定義ていぎ為ため載の有ゆう電流でんりゅう的てき「閉合迴路」(closed loop)。載の流りゅう迴路是ぜ一いち種しゅ理論りろん元もと件けん，並なみ沒ぼつ有ゆう設定せってい這迴路ろ的てき材料ざいりょう為ため甚麼いんも，也沒有ゆう設定せってい迴路的てき物理ぶつり性質せいしつ。所以ゆえん術語じゅつご「載の流りゅう迴路」給きゅう出で的てき資し訊是

1. 這迴路ろ載の有ゆう電流でんりゅう。
2. 設定せってい這迴路ろ的てき任意にんい一いち點てん為ため初はつ始點してん。從したがえ這初始點してん順じゅん著ちょ迴路路ろ徑みち移動いどう，必定ひつじょう會かい再さい遇ぐう到いた初はつ始點してん。在ざい這移動いどう路ろ途中とちゅう間あいだ，不ふ會かい重おも覆くつがえ地ち經過けいか任にん何なん一いち點てん多た於一いち次じ。繼續けいぞく再さい移動いどう於迴路ろ路ろ徑みち，只ただ會かい重複じゅうふく地ち遇ぐう到いた先せん前ぜん經過けいか的てき點てん。這迴路ろ是ぜ閉合迴路。

平面へいめん迴路

在ざい一條處於平面的載流迴路中，磁偶極ごく矩のり是これ電流でんりゅう乘の於迴路ろ面積めんせき：

${\boldsymbol {\mu }}=I\mathbf {a} \,\!$ ；

其中，${\boldsymbol {\mu }}\,\!$ 為ため磁偶極ごく矩のり，$I\,\!$ 為ため電流でんりゅう，$\mathbf {a} \,\!$ 為ため面積めんせき向むこう量りょう。

面積めんせき向むこう量りょう和わ磁偶極ごく矩のり的てき方向ほうこう是ぜ由ゆかり右手みぎて定則ていそく給きゅう出で：順じゅん著ちょ電流でんりゅう方向ほうこう，將はた四根小手指朝著手掌彎曲，伸しん直ちょく大だい拇指ぼし，則のり大だい拇指ぼし所しょ指ゆび的てき方向ほうこう即そく是ぜ面積めんせき向こう量的りょうてき方向ほうこう，也是磁偶極ごく矩のり的てき方向ほうこう。

任意にんい迴路

對たい於任意にんい迴路案あん例れい，假設かせつ迴路載の有ゆう電流でんりゅう $I\,\!$ ，則のり其磁偶極矩のり為ため

${\boldsymbol {\mu }}=I\int _{\mathcal {S}}\mathrm {d} \mathbf {a} \,\!$ ；

其中，${\mathcal {S}}\,\!$ 是ぜ積分せきぶん曲面きょくめん，$\mathrm {d} \mathbf {a} \,\!$ 是ぜ微小びしょう面積めんせき元素げんそ，

引用いんよう向こう量りょう積分せきぶん恆等こうとう式しき

$\int _{\mathcal {S}}\mathrm {d} \mathbf {a} ={\frac {1}{2}}\oint _{\mathcal {C}}\mathbf {r} \times \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}\,\!$ ；

其中，${\mathcal {C}}\,\!$ 是これ ${\mathcal {S}}\,\!$ 邊あたり緣えん的てき閉合迴路，$\mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}\,\!$ 是ぜ微小びしょう線せん元素げんそ，$\mathbf {r} \,\!$ 是これ $\mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}\,\!$ 的てき位置いち。

所以ゆえん，

${\boldsymbol {\mu }}={\frac {I}{2}}\oint _{\mathcal {C}}\mathbf {r} \times \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}\,\!$ 。

力ちから矩のり和わ能のう量りょう

載の流りゅう迴路在ざい磁場じば中なか的てき力ちから矩のり ${\boldsymbol {\tau }}\,\!$ 和わ能のう量りょう $U\,\!$ ，與あずか磁矩的てき關係かんけい為ため：

${\boldsymbol {\tau }}={\boldsymbol {\mu }}\times \mathbf {B} \,\!$ 、

$U=-{\boldsymbol {\mu }}\cdot \mathbf {B} \,\!$ ；

其中，$\mathbf {B} \,\!$ 為ため磁場じば。

參まいり閱

• 螺にし線せん管かん