质量 这一 いち 名 めい 狭 せま 中 ちゅう 通常 つうじょう 是 ぜ 指物 さしもの 静止 せいし 的 てき 静 せい 意 い 与 あずか 牛 うし 学 がく 的 てき 相 しょう 同 どう 不 ふ 量 りょう 是 ぜ 静 せい 的 てき 名称 めいしょう 但 ただし 通常 つうじょう 是 ぜ 指 ゆび 由 よし 粒子 りゅうし 的 てき 系 けい
相 あい 性 せい 一 いち 名 めい 被 ひ 使用 しよう 是 ぜ 能 のう 量 りょう 物体 ぶったい 的 てき 相 しょう 性 せい 包括 ほうかつ 了 りょう 具有 ぐゆう 的 てき 因 いん 者 しゃ 所 しょ 的 てき 参考 さんこう 系 けい
如果一个盒子装有许多粒子，它的重量 じゅうりょう 会 かい 随 ずい 着 ぎ 粒子 りゅうし 的 てき 速 そく 率 りつ 的 てき 增加 ぞうか 增加 ぞうか 裡 うら 的 てき 任 にん 何 なん 能 のう 量 りょう 被 ひ 加入 かにゅう 的 てき 中 ちゅう 因 いん 子 こ 的 てき 粒子 りゅうし 的 てき 相 しょう 影 かげ 然 しか 子 こ 在 ざい 那 な 所 しょ 具有 ぐゆう 的 てき 是 ぜ 不 ふ 是 ぜ 包括 ほうかつ 在 ざい 物体 ぶったい 的 てき 当 とう 中 ちゅう 不 ふ 量 りょう 不 ふ 包括 ほうかつ 的 てき 性 せい 包括 ほうかつ 了 りょう 的 てき
相 あい 性 せい 和 かず 静 しず 都 と 是 ぜ 物理 ぶつり 学 がく 中 ちゅう 的 てき 概念 がいねん 但 ただし 相 あい 性 せい 只 ただ 是 ぜ 能 のう 量的 りょうてき 多 た 余 あまり 的 てき 名称 めいしょう 但 ただし 当 とう 物体 ぶったい 静止 せいし 物体 ぶったい 的 てき 相 しょう 性 せい 物体 ぶったい 的 てき 静 せい
物体 ぶったい 的 てき 不 ふ 量 りょう 是 ぜ 在 ざい 参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 物体 ぶったい 是 ぜ 静止 せいし 的 てき 是 ぜ 不 ふ 量 りょう 称 しょう 作 さく 静 しずか 的 てき 特定 とくてい 的 てき 参考 さんこう 系 けい 称 しょう 作 さく 的 てき 質 しつ 心 しん 系 けい 質 しつ 心 しん 系 けい 被 ひ 定 てい 系 けい 量 りょう 的 てき 参考 さんこう 系 けい 一 いち 合成 ごうせい 的 てき 物体 ぶったい 由 ゆかり 更 さら 小 しょう 的 てき 物体 ぶったい 物体 ぶったい 可能 かのう 在 ざい 和 わ 只 ただ 要 よう 的 てき 是 ぜ 零 れい 相 そう 性 せい 便 びん 与 あずか 不 ふ 量 りょう 相 しょう 同 どう
如果一个物体以光速运动，它在任 ざいにん 何 なん 参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 都 と 不 ふ 会 かい 静止 せいし 当 とう 者 しゃ 朝 あさ 着 き 与 あずか 物体 ぶったい 的 てき 方向 ほうこう 加速 かそく 物体 ぶったい 所 しょ 具有 ぐゆう 的 てき 能 のう 量 りょう 会 かい 越来 ごえく 越 えつ 少 しょう 因 よし 我 わが 物体 ぶったい 的 てき 静 せい 是 ぜ 零 れい 物体 ぶったい 所 しょ 具有 ぐゆう 的 てき 相 しょう 性 せい
相對 そうたい 論 ろん 性 せい 質量 しつりょう 的 てき 概念 がいねん
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早期 そうき 的 てき 横 よこ 向 こう 与 あずか
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约瑟夫 おっと 在 ざい 年 ねん [ 1] 承 うけたまわ 因 よし 量 りょう 表 ひょう 某 ぼう 量 りょう 增加 ぞうか 了 りょう 物体 ぶったい 的 てき 机 つくえ 量 りょう 之 これ 后 きさき 威 い 廉 かど [ 2] 和 かず [ 3] 因 よし 量 りょう 取 と 能 のう 量 りょう 所 しょ 提出 ていしゅつ 的 てき 是 ぜ
m
=
(
4
/
3
)
E
/
c
2
{\displaystyle m=(4/3)E/c^{2}}
George Frederick Charles Searle 和 わ 指出 さしで 随 ずい 着 ぎ 物体 ぶったい 的 てき 速度 そくど 增加 ぞうか 亨 とおる 德 とく 里 さと 克 かつ 洛 らく 在 ざい 他 た 的 てき 洛 らく 理 り 框 かまち 架 か 中 ちゅう 承 うけたまわ 法 ほう 他 た 将 しょう 量定 りょうてい 所用 しょよう 力 りょく 与 あずか 加速度 かそくど 的 てき 比 ひ 不 ふ 是 ぜ 与 あずか 速度 そくど 的 てき 比 ひ 因 いん 区分 くぶん 横 よこ 向 こう
γ がんま
3
m
0
{\displaystyle \gamma ^{3}m_{0}}
当 とう 物体 ぶったい 的 てき 方向 ほうこう 与 あずか 加速度 かそくど 相 しょう 同 どう 或 ある 相反 あいはん 和 かず
γ がんま
m
0
{\displaystyle \gamma m_{0}}
当 とう 物体 ぶったい 的 てき 方向 ほうこう 与 あずか 加速度 かそくど 垂直 すいちょく 只 ただ 有 ゆう 当 とう 加速度 かそくど 与 あずか 物体 ぶったい 的 てき 方向 ほうこう 垂直 すいちょく 洛 らく 的 てき 才 ざい 会 かい 等 とう 在 ざい 被 ひ 称 しょう 作 さく 相 しょう 性 せい 的 てき
γ がんま =
1
/
1
−
v
2
/
c
2
{\displaystyle \gamma =1/{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}
是 ぜ 洛 らく 因子 いんし 是 ぜ 物体 ぶったい 与 あずか 的 てき 相 しょう 速度 そくど 是 ぜ 光速 こうそく 因 よし 根 ね 据 すえ 因 いん 物体 ぶったい 的 てき 将 はた 大 だい [ 4] [ 5]
而对于一个具有非零静质量的粒子在x方向 ほうこう 的 てき 作用 さよう 力 りょく 和 わ 加速度 かそくど 的 てき 准 じゅん
f
x
=
γ がんま
3
m
0
a
x
,
{\displaystyle f_{x}=\gamma ^{3}m_{0}a_{x},\,}
f
y
=
γ がんま
m
0
a
y
,
{\displaystyle f_{y}=\gamma m_{0}a_{y},\,}
f
z
=
γ がんま
m
0
a
z
.
{\displaystyle f_{z}=\gamma m_{0}a_{z}.\,}
爱因斯坦 在 ざい 他 た 年 ねん 的 てき 中 ちゅう 了 りょう 横 よこ 向 こう 和 わ [ 6] [ 7] 然 しか 在 ざい 他 た 第 だい 一 いち 篇 へん
E
=
m
c
2
{\displaystyle E=mc^{2}}
的 てき 中 ちゅう 所 しょ 代表 だいひょう 的 てき 是 ぜ 的 てき 静 せい [ 8] [ 9]
在 ざい 狭 せま 中 ちゅう 洛 らく 理 り 当 とう 物体 ぶったい 速 そく 能 のう 量 りょう 和 わ 将 はた 制 せい 的 てき 增加 ぞうか
横 よこ 向 こう 和 わ 被 ひ 相 あい 性 せい 的 てき 概念 がいねん 取 と 代 だい 在 ざい 年 ねん 表示 ひょうじ 0 (1 - v2 /c2 )-1/2 最 さい 用 よう 来 らい 表示 ひょうじ 物体 ぶったい 的 てき [ 10]
在 ざい 年 ねん 性 せい [ 11]
m
=
E
c
2
{\displaystyle m={\frac {E}{c^{2}}}\!}
这一定义对于所有粒子都适用，包括 ほうかつ 速 そく 的 てき 粒子 りゅうし
对于以低于光速 そく 的 てき 粒子 りゅうし 即 そく 具有 ぐゆう 非 ひ 零 れい 的 てき 静 せい 的 てき 粒子 りゅうし 方程式 ほうていしき
m
=
γ がんま
m
0
{\displaystyle m=\gamma m_{0}\!}
当 とう 相 あい 速度 そくど
γ がんま
{\displaystyle \gamma }
将 しょう 等 とう 当 とう 相 あい 速度 そくど 光速 こうそく
γ がんま
{\displaystyle \gamma }
将 はた 大 だい
在 ざい 的 てき 方程式 ほうていしき 中 ちゅう
p
=
m
v
{\displaystyle p=mv}
m所 しょ 代表 だいひょう 的 てき 是 ぜ 相 しょう 性 せい
牛 うし 二 に 定律 ていりつ
f
=
d
(
m
v
)
d
t
,
{\displaystyle \mathbf {f} ={\frac {d(m\mathbf {v} )}{dt}},\!}
的 てき 形式 けいしき 表 ひょう 然 しか 正 せい 但 ただし
d
m
d
t
{\displaystyle {\frac {dm}{dt}}}
是 ぜ 零 れい 因 いん 性 せい 是 ぜ 速 そく 率 りつ 的 てき 函数 かんすう 因 いん 二 に 定律 ていりつ 不能 ふのう
f
=
m
a
{\displaystyle f=ma}
来 らい 表示 ひょうじ
一 いち 静 せい 等 とう 成 なり 除 じょ 非 ひ 在 ざい 系 けい 的 てき 所有 しょゆう 物体 ぶったい 在 ざい 質 しつ 心 しん 系 けい 是 ぜ 静止 せいし 的 てき 具有 ぐゆう 形式 けいしき 的 てき 能 のう 量 りょう 能 のう 包括 ほうかつ 所以 ゆえん 系 けい 量 りょう 小 しょう 中 ちゅう 每 まい 物体 ぶったい 的 てき 和 わ 原子 げんし 的 てき 静止 せいし 小 しょう 由 ゆかり
相對 そうたい 論 ろん 能 のう 量 りょう 動 どう 量 りょう 方程式 ほうていしき
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上述 じょうじゅつ E 和 わ p 的 てき 相對 そうたい 論 ろん 表示 ひょうじ 式 しき 可 か 轉寫 てんしゃ 成 なり 基礎 きそ 的 てき 相對 そうたい 論 ろん 能 のう 量 りょう 動 どう 量 りょう 方程式 ほうていしき
E
2
−
(
p
c
)
2
=
(
m
0
c
2
)
2
{\displaystyle E^{2}-(pc)^{2}=(m_{0}c^{2})^{2}\,\!}
注意 ちゅうい 到 いた 此方 こちら 程 ほど 式 しき 裡 うら 的 てき
m
0
{\displaystyle m_{0}}
表示 ひょうじ 静 せい 方程式 ほうていしき 對 たい 無 む 靜 せい 質量 しつりょう 的 てき 光子 こうし 適用 てきよう
E
2
−
(
p
c
)
2
=
0
{\displaystyle E^{2}-(pc)^{2}=0\,\!}
E
2
=
(
p
c
)
2
{\displaystyle E^{2}=(pc)^{2}\,\!}
E
=
p
c
{\displaystyle E=pc\,\!}
p
=
E
/
c
{\displaystyle p=E/c\,\!}
因 いん 与 あずか 速度 そくど 成 なり 正 せい 比 ひ 真 ま 空中 くうちゅう 的 てき 光速 こうそく 是 ぜ 常数 じょうすう
考慮 こうりょ 一 いち 個 こ 靜止 せいし 的 てき 物體 ぶったい 上面 うわつら 第 だい p 為 ため 零 れい 我 わが 到 いた
E
2
=
(
m
0
c
2
)
2
{\displaystyle E^{2}=(m_{0}c^{2})^{2}\,\!}
可 か 化 か 為 ため
E
=
m
0
c
2
{\displaystyle E=m_{0}c^{2}\,\!}
顯示 けんじ 出 で 知名 ちめい 的 てき 關係 かんけい 式 しき 物體 ぶったい 靜止 せいし 時 じ 適用 てきよう 並 なみ 給 きゅう 出 で 靜止 せいし 能 のう 量 りょう 的 てき 觀念 かんねん 物體 ぶったい 在 ざい 運動 うんどう 我 わが 到 いた
E
2
=
(
m
0
c
2
)
2
+
(
p
c
)
2
{\displaystyle E^{2}=(m_{0}c^{2})^{2}+(pc)^{2}\,\!}
從 したがえ 我 わが 到 いた 物體 ぶったい 總 そう 能 のう E 和 かず 靜 せい 能 のう 量 りょう 動 どう 量 りょう 相 しょう 依 よ 增加 ぞうか 增加 ぞうか 總 そう 能 のう 量 りょう 發生 はっせい 一 いち 樣 よう 的 てき 事 こと
這裡的 てき E 實際 じっさい 上等 じょうとう 同 どう 面 めん 段落 だんらく 中 ちゅう 的 てき 相對 そうたい 論 ろん 性能 せいのう 量 りょう 方程式 ほうていしき 條 じょう 能 のう 量 りょう 方程式 ほうていしき 和 わ 相對 そうたい 論 ろん 性 せい 質量 しつりょう 方程式 ほうていしき 只 ただ 差 さ 了 りょう 一 いち 個 こ 因子 いんし c 2 。因 よし 相對 そうたい 論 ろん 性 せい 質量 しつりょう 本質 ほんしつ 上等 じょうとう 能 のう 量 りょう 但 ただし 是 ぜ 量 りょう 單位 たんい 有 ゆう 差別 さべつ 當 とう 採用 さいよう c = 1的 てき 單位 たんい 稱 しょう 作 さく 自然 しぜん 單位 たんい 系統 けいとう 時 じ 能 のう 量 りょう 動 どう 量 りょう 方程式 ほうていしき 即 そく 為 ため
E
2
−
p
2
=
m
0
2
,
{\displaystyle E^{2}-p^{2}=m_{0}^{2}\,,\!}
一旦 いったん
v
=
0
{\displaystyle v=0}
化 か 到 いた
E
2
=
m
0
2
{\displaystyle E^{2}=m_{0}^{2}}
或 ある
E
=
m
0
{\displaystyle E=m_{0}}
狭 せま 中 ちゅう 的 てき 守恒 もりつね 定律 ていりつ
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能 のう 量 りょう 是 ぜ 可 か 加 か 的 てき 守恒 もりつね 的 てき 量 りょう 但 ただし 静 せい 不 ふ 是 ぜ 意味 いみ 着 ぎ 当 とう 我 わが 静 せい 和 わ 才 ざい 会 かい 守恒 もりつね 相 あい 性 せい 本 ほん 能 のう 量 りょう 因 いん 量 りょう 守恒 もりつね 定律 ていりつ 相 しょう 性 せい 守恒 もりつね 定律 ていりつ
一个光子本身没有静质量。一个具有静质量的粒子可以衰变成光子，然 しか 光子 こうし 的 てき 系 けい 具有 ぐゆう 静 せい 因 いん 在 ざい 衰 おとろえ 后 きさき 封 ふう 系 けい 静 せい 都 と 是 ぜ 守恒 もりつね 的 てき
一个系统如果保持相同的静质量，它必须是封 ふう 没 ぼつ 有能 ゆうのう 量 りょう 可能 かのう 是 ぜ 可 か 系 けい 外力 がいりょく 可 か 系 けい 和 わ 能 のう 量 りょう 但 ただし 和 わ 能 のう 量的 りょうてき 改 あらため 持 じ 静 せい 不 ふ 当 とう 某 ぼう 某 ぼう 粒子 りゅうし 的 てき 静 せい 成光 なるみつ 能 のう 或 ある 只 ただ 要 よう 光 こう 能 のう 或 ある 系 けい 静 せい 便 びん 不 ふ 会 かい 改 あらため 只 ただ 有 ゆう 在 ざい 能 のう 量 りょう 被 ひ 到 いた 会 かい 失 しつ 去 さ 静 しずか
根 ね 据 すえ 列 れつ 夫 おっと 奥 おく 昆 こん 的 てき [ 12] 爱因斯坦 本人 ほんにん 一 いち 直 じき 用 よう 来 らい 表示 ひょうじ 不 ふ 量 りょう 用 よう 来 らい 表示 ひょうじ 任 にん 何 なん 奥 おく 昆 こん 和 かず 他 た 的 てき 者 しゃ 拒 こばめ 性 せい 的 てき 概念 がいねん 否定 ひてい 教 きょう 性 せい 的 てき 概念 がいねん [ 13]
多 た 年来 ねんらい 人 じん 通 どおり 性 せい 的 てき 来 らい 学 がく 的 てき 与 あずか 速度 そくど 的 てき 可能 かのう 在 ざい 主流 しゅりゅう 中 ちゅう 提 ひさげ 然 しか 最近 さいきん 越来 ごえく 越 えつ 多 た 人 じん 承 うけたまわ 性 せい 是 ぜ 看 み 例 れい Okun (1989) （页面存 そん ，存 そん 互联网档案 あん ）.]合理 ごうり 和 わ 途 と 径 みち 至 いたり 相 しょう 学 がく 是 ぜ 直接 ちょくせつ 可 か 所有 しょゆう 参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 守恒 もりつね 的 てき
p
=
m
0
v
1
−
v
2
c
2
{\displaystyle p={m_{0}v \over {\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}\!}
而不是 ぜ 通 どおり 性 せい
另一方面 ほうめん 写 うつし 道 どう [ 14]
相 あい 性 せい 的 てき 概念 がいねん 狭 せま 初 はつ 学者 がくしゃ 的 てき 教 きょう 来 らい 了 りょう 一致 いっち 性 せい 和 わ 例 れい
E
=
m
c
2
{\displaystyle E=mc^{2}}
地表 ちひょう 了 りょう 的 てき 能 のう 量 りょう 与 あずか 的 てき 等 とう 同 どう 那 な 称 たたえ 不 ふ 使用 しよう 相 しょう 性 せい 的 てき 人 じん 使用 しよう 了 りょう 相 しょう 性 せい 即 そく 使 つかい 不 ふ 是 ぜ 性 せい 的 てき 名字 みょうじ 当 とう 他 た 考 こう 相 あい 性 せい 取 と 作用 さよう 力 りょく 和 わ 速度 そくど 之 の 角度 かくど 意味 いみ 着 ぎ 二 に 定律 ていりつ 不正 ふせい 使用 しよう
必须注意 ちゅうい 的 てき 是 ぜ 和 わ 速度 そくど 的 てき 例 れい
m
=
m
0
1
−
v
2
c
2
{\displaystyle m={m_{0} \over {\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}\!}
蕴含着 ぎ 速度 そくど 是 ぜ 相 しょう
^ 约瑟夫 おっと 物体 ぶったい 的 てき 造成 ぞうせい 的 てき 效果 こうか 11 : 229 ^ 威 い 廉 かど Über die Möglichkeit einer elektromagnetischen Begründung der Mechanik , Annalen der Physik, 1900/1901, 5 : 501–513 [2008-04-22 ] , （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ Abraham, M., Prinzipien der Dynamik des Elektrons (PDF) , Annalen der Physik, 1903, 10 : 105–179 [永久 えいきゅう 失效 しっこう 連結 れんけつ ^ Lorentz, H.A., Simplified Theory of Electrical and Optical Phenomena in Moving Systems , Proc. Roy. Soc. Amst., 1899: 427–442 [2008-04-22 ] , （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ Abraham, M., Prinzipien der Dynamik des Elektrons (PDF) , Physikalische Zeitschrift, 1902, 4 (1b): 57–62 [2008-04-22 ] , （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん (PDF) 于2021-03-22） ^ 阿 おもね 特 とく Zur Elektrodynamik bewegter Körper (PDF) , Annalen der Physik, 1905, 17 : 891–921 [2008-04-22 ] , （原始 げんし 内容 ないよう (PDF) 存 そん English translation （页面存 そん ，存 そん 互联网档案 あん ）^ 阿 おもね 特 とく Über eine Methode zur Bestimmung des Verhältnisses der transversalen und longitudinalen Masse des Elektrons (PDF) , Annalen der Physik, 1906, 21 : 583–586 [2008-04-22 ] , （原始 げんし 内容 ないよう (PDF) 存 そん ^ 阿 おもね 特 とく Ist die Trägheit eines Körpers von dessen Energieinhalt abhängig? (PDF) , Annalen der Physik, 1905, 18 : 639–643 [2008-04-22 ] , （原始 げんし 内容 ないよう (PDF) 存 そん English translation （页面存 そん ，存 そん 互联网档案 あん ）^ usenet physics FAQ . [2006-01-15 ] . （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ R. Tolman, 哲学 てつがく
^ Tolman, R. C. 相 あい 学 がく 和 わ 宇宙 うちゅう 学 がく 牛津 うしづ 再版 さいはん ISBN 978-0-486-65383-9 .^ Lev B. Okun. 质量的 てき 概念 がいねん (PDF) . 今 こん 天 てん 的 てき 物理 ぶつり 学 がく 年 ねん 月 がつ 42 (6): 31–36 [2008-04-22 ] . （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん (PDF) 于2008-12-17）. ^ Arnold B. Arons, 初 はつ 理学 りがく 教育 きょういく 指南 しなん 教 きょう 理学 りがく
^ T. R. Sandin. 维护相 しょう 性 せい . American Journal of Physics. Nov 1991, 59 (11).
