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运动方程 - 维基百科,自由的百科全书
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ひゃっか
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的
てき
百科
ひゃっか
全
ぜん
书
本
ほん
條目
じょうもく
存在
そんざい
以下
いか
問題
もんだい
,請協
助
すけ
改善
かいぜん
本
ほん
條目
じょうもく
或
ある
在
ざい
討論
とうろん
頁
ぺーじ
針
はり
對
たい
議題
ぎだい
發表
はっぴょう
看
み
法
ほう
。
此條
目
め
需要
じゅよう
擴充
かくじゅう
。
(
2015
年
ねん
7
月
がつ
23
日
にち
)
请協
助
すけ
改善
かいぜん
这篇
條目
じょうもく
,
更進
こうしん
一步的信息可能會在
討論
とうろん
頁
ぺーじ
或
ある
扩充请求
中
ちゅう
找到。请在
擴充
かくじゅう
條目
じょうもく
後
ご
將
はた
此模
板
ばん
移
うつり
除
じょ
。
此條
目
め
需要
じゅよう
精通
せいつう
或
ある
熟
じゅく
悉相关主题的编者
参与
さんよ
及协
助
じょ
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かいぜん
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多
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細
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或
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源
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可
か
供
きょう
查證
。请协
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ほじゅう
可
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靠
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来
らい
源
みなもと
以
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的
てき
內容
可能
かのう
會
かい
因
いん
為
ため
異議
いぎ
提出
ていしゅつ
而被
移
うつり
除
じょ
。
运动
方
かた
程
ほど
是
ぜ
刻
こく
划系统
运动
的
てき
物理
ぶつり
参
さん
量
りょう
所
しょ
满足
的
てき
方
かた
程
ほど
或
ある
方
ほう
程
ほど
组。它们以这些参
量
りょう
对于
时间
的
てき
微分
びぶん
方
かた
程
ほど
形式
けいしき
出
で
现。
牛
うし
顿力
学
がく
中
なか
的
てき
运动
方
かた
程
ほど
(
牛
うし
顿第
二
に
定律
ていりつ
):
F
=
m
a
{\displaystyle {\mathbf {F} }=m{\mathbf {a} }}
拉
ひしげ
格
かく
朗
ろう
日
び
力学
りきがく
中
なか
的
てき
运动
方
かた
程
ほど
(
拉
ひしげ
格
かく
朗
ろう
日方
ひかた
程
ほど
):
d
d
t
∂
L
∂
q
i
˙
−
∂
L
∂
q
i
=
0
{\displaystyle {d \over dt}{\partial {L} \over \partial {\dot {q_{i}}}}-{\partial {L} \over \partial q_{i}}=0}
哈密顿力
学
がく
中
なか
的
てき
运动
方
かた
程
ほど
(
哈密顿正则方
程
ほど
):
∂
H
∂
q
j
=
−
p
˙
j
,
∂
H
∂
p
j
=
q
˙
j
,
{\displaystyle {\partial H \over \partial q_{j}}=-{\dot {p}}_{j},\qquad {\partial H \over \partial p_{j}}={\dot {q}}_{j},\qquad }
量子力学
りょうしりきがく
中
なか
的
てき
运动
方
かた
程
ほど
(
薛定谔方
程
ほど
):
i
ℏ
∂
Ψ
ぷさい
(
x
→
,
t
)
∂
t
=
H
^
Ψ
ぷさい
(
x
→
,
t
)
{\displaystyle i\hbar {\frac {\partial \Psi ({\vec {x}},t)}{\partial t}}={\hat {H}}\Psi ({\vec {x}},t)}
分
ぶん
类
:
方
かた
程
ほど
運動
うんどう
學
がく
隐藏
分
ぶん
类:
自
じ
2015
年
ねん
7
月
がつ
扩充
中
ちゅう
的
てき
条目
じょうもく
自
じ
2015
年
ねん
7
月
がつ
需要
じゅよう
专业
人士
じんし
关注
的
てき
页面
所有
しょゆう
需要
じゅよう
專
せん
家
か
關
せき
注
ちゅう
的
てき
頁
ぺーじ
面
めん
其他
需要
じゅよう
專
せん
家
か
關
せき
注
ちゅう
的
てき
頁
ぺーじ
面
めん
自
じ
2015
年
ねん
7
月
がつ
缺
かけ
少
しょう
来
らい
源
みなもと
的
てき
条目
じょうもく
含有
がんゆう
多
た
个问题的
条目
じょうもく
开关
有限
ゆうげん
宽度
模
も
式
しき