一般 いっぱん に、NOTゲート 以外 いがい の古典 こてん 的 てき コンピュータの基本 きほん 論理 ろんり ゲート は不 ふ 可逆 かぎゃく 演算 えんざん であり、入力 にゅうりょく から出力 しゅつりょく にかけて情報 じょうほう が失 うしな われる。たとえば2入力 にゅうりょく ANDゲート において出力 しゅつりょく ビットが0であったという結果 けっか のみから、それが01, 10, 00のどの入力 にゅうりょく ビットの組 く み合 あ わせから得 え られたものなのか知 し ることは不可能 ふかのう である。
ただし、古典 こてん 的 てき コンピュータにおいても、NOTゲートに代表 だいひょう されるように、任意 にんい の長 なが さのビット列 びっとれつ に対 たい して可逆 かぎゃく ゲートを構成 こうせい することができないわけではない。理想 りそう 的 てき には、可逆 かぎゃく ゲートは情報 じょうほう の損失 そんしつ と物理 ぶつり 学 がく 的 てき エントロピー の増加 ぞうか に伴 ともな う電力 でんりょく 消費 しょうひ や熱 ねつ 損失 そんしつ の問題 もんだい を生 しょう じないため、応用 おうよう 面 めん でも関心 かんしん が寄 よ せられている。一般 いっぱん に可逆 かぎゃく ゲートは、ビット列 びっとれつ を入力 にゅうりょく として受 う け取 と り、同 おな じ長 なが さのビット列 びっとれつ を出力 しゅつりょく する可逆 かぎゃく な関数 かんすう として表 あらわ される。長 なが さn のビット列 びっとれつ は、0と1だけで構成 こうせい される文字 もじ 列 れつ x 1 x 2 ... x n ∈{0,1}n として表現 ひょうげん され、このようなビット列 びっとれつ は全部 ぜんぶ で2n 通 とお り存在 そんざい する。
より厳密 げんみつ には、可逆 かぎゃく ゲートとは、ビット列 びっとれつ の集合 しゅうごう {0,1}n から自身 じしん への全 ぜん 単 たん 射 しゃ 写像 しゃぞう f として表現 ひょうげん される。このような可逆 かぎゃく ゲートf の例 れい としては、たとえば入力 にゅうりょく に定 さだ められた置換 ちかん を適用 てきよう する写像 しゃぞう などが挙 あ げられる。現在 げんざい 、こうした置換 ちかん を用 もち いて可逆 かぎゃく な古典 こてん 的 てき 論理 ろんり ゲートを構成 こうせい する手法 しゅほう は、真偽 しんぎ 表 ひょう などを用 もち いて簡単 かんたん に表現 ひょうげん できる範囲 はんい の小 ちい さいn (例 れい : n = 1, 2, 3)についてのみ研究 けんきゅう されている。
量子 りょうし ゲートを定義 ていぎ するため、古典 こてん 的 てき 論理 ろんり ゲートの場合 ばあい と同様 どうよう 、n -量子 りょうし ビットの置換 ちかん について考 かんが える。 古典 こてん 的 てき なビット列 びっとれつ 空間 くうかん {0,1}n の量子 りょうし 版 ばん はヒルベルト空間 くうかん である。
H
QB
(
n
)
=
ℓ
2
(
{
0
,
1
}
n
)
.
{\displaystyle H_{\operatorname {QB} (n)}=\ell ^{2}(\{0,1\}^{n}).}
これは定義 ていぎ により、{0,1}n の複素 ふくそ 関数 かんすう 空間 くうかん 、すなわち内積 ないせき 空間 くうかん である。 この空間 くうかん は、古典 こてん 的 てき なビット文字 もじ 列 れつ の線形 せんけい 重 かさ ね合 あ わせで構成 こうせい されていると見 み なすこともできる。(H QB( n ) は、 2n -次元 じげん の複素 ふくそ のベクトル空間 くうかん であることに注意 ちゅうい 。)この空間 くうかん の要素 ようそ を量子 りょうし ビット列 びっとれつ (n- 量子 りょうし ビット)と呼 よ ぶ。
古典 こてん 的 てき ビット列 びっとれつ x 1 x 2 ... x n に対 たい し、ディラックのケット 表記 ひょうき を使用 しよう し表記 ひょうき される量子 りょうし ビット列 びっとれつ 、
|
x
1
,
x
2
,
⋯
,
x
n
⟩
{\displaystyle |x_{1},x_{2},\cdots ,x_{n}\rangle \quad }
を考 かんが える。これは古典 こてん 的 てき ビット列 びっとれつ x 1 x 2 ... x n を1へ、他 た のすべてのビット文字 もじ 列 れつ を0へ写 うつ す関数 かんすう に対応 たいおう する特殊 とくしゅ な量子 りょうし ビット列 びっとれつ である。これら古典 こてん 的 てき ビット列 びっとれつ に対応 たいおう する特殊 とくしゅ な量子 りょうし ビット列 びっとれつ は計算 けいさん 基底 きてい 状態 じょうたい と呼 よ ばれ、ビット長 ちょう n に対 たい し2n 個 こ 存在 そんざい する。また、すべての量子 りょうし ビット列 びっとれつ は、これらの計算 けいさん 基底 きてい 状態 じょうたい の複素 ふくそ 線形 せんけい 結合 けつごう である。
古典 こてん 的 てき な論理 ろんり ゲートとは対照 たいしょう 的 てき に、量子 りょうし 論理 ろんり ゲートは常 つね に可逆 かぎゃく である。 これには特別 とくべつ な種類 しゅるい の可逆 かぎゃく 関数 かんすう 、すなわちユニタリ 作用素 さようそ 、つまりエルミート内積 ないせき を保存 ほぞん する複素 ふくそ 内積 ないせき 空間 くうかん の線形 せんけい 変換 へんかん を用 もち いる。 すべての量子 りょうし ビット列 びっとれつ に対 たい する(可逆 かぎゃく )量子 りょうし ゲートは、n -量子 りょうし ビット空間 くうかん H QB(n ) から自己 じこ へのユニタリ作用素 さようそ U である。
通常 つうじょう 、我々 われわれ はnの 小 ちい さな値 ね のゲートのみに関心 かんしん がある。
可逆 かぎゃく なn- ビットの古典 こてん 的 てき 論理 ろんり 回路 かいろ は、次 つぎ のように可逆 かぎゃく なn- ビット量子 りょうし ゲートを生成 せいせい する。可逆 かぎゃく なn ビット論理 ろんり ゲートfに は、次 つぎ のように定義 ていぎ された量子 りょうし ゲートW f が対応 たいおう する。
W
f
(
|
x
1
,
x
2
,
⋯
,
x
n
⟩
)
=
|
f
(
x
1
,
x
2
,
⋯
,
x
n
)
⟩
.
{\displaystyle W_{f}(|x_{1},x_{2},\cdots ,x_{n}\rangle )=|f(x_{1},x_{2},\cdots ,x_{n})\rangle .}
W f は計算 けいさん の基底 きてい 状態 じょうたい を置換 ちかん することに注意 ちゅうい 。
中 なか でも特 とく に重要 じゅうよう なのは、2-量子 りょうし ビットの入出力 にゅうしゅつりょく に対 たい して定義 ていぎ される制御 せいぎょ NOTゲート( CNOTゲートとも呼 よ ばれる) W CNOT である。 古典 こてん 的 てき な論理 ろんり ゲートから派生 はせい した量子 りょうし 論理 ろんり ゲートの他 ほか の例 れい としては、 トフォリゲート とフレドキンゲート が挙 あ げられる。
しかし、量子 りょうし ビットのヒルベルト空間 くうかん 構造 こうぞう は、古典 こてん 的 てき ゲートでは表現 ひょうげん できない多 おお くの量子 りょうし ゲートを可能 かのう にする。 たとえば以下 いか の相対 そうたい 位相 いそう シフトは、ユニタリ行列 ぎょうれつ の乗算 じょうざん によって与 あた えられる1-量子 りょうし ビットのゲートである。
U
θ しーた
=
[
e
i
θ しーた
0
0
1
]
,
{\displaystyle U_{\theta }={\begin{bmatrix}e^{i\theta }&0\\0&1\end{bmatrix}},}
すなわち、
U
θ しーた
|
0
⟩
=
e
i
θ しーた
|
0
⟩
U
θ しーた
|
1
⟩
=
|
1
⟩
.
{\displaystyle U_{\theta }|0\rangle =e^{i\theta }|0\rangle \quad U_{\theta }|1\rangle =|1\rangle .}
再 ふたた び、最初 さいしょ の「可逆 かぎゃく な」 古典 こてん 計算 けいさん について考 かんが える。 概念的 がいねんてき には、可逆 かぎゃく なn ビット回路 かいろ と可逆 かぎゃく なn ビット論理 ろんり ゲートの間 あいだ に違 ちが いはない。なぜならどちらも、 n ビット列 びっとれつ 空間 くうかん 上 じょう の単 たん なる可逆 かぎゃく 関数 かんすう だからである。 ただし前節 ぜんせつ で述 の べたように、工学 こうがく 的 てき な理由 りゆう から、可逆 かぎゃく 回路 かいろ を構成 こうせい するために組 く み合 あ わせられる少数 しょうすう の単純 たんじゅん な可逆 かぎゃく ゲートが必要 ひつよう である。
この構成 こうせい の過程 かてい を説明 せつめい するために、可逆 かぎゃく なn- ビットゲートf と、可逆 かぎゃく なm- ビットゲートg があるとする。 これらを合成 ごうせい することは、次 つぎ の図 ず のように、 f のk- ビットの出力 しゅつりょく を、g のk- ビットの入力 にゅうりょく に接続 せつぞく して新 あたら しい回路 かいろ を作成 さくせい することを意味 いみ する。 以下 いか の例 れい では、 n = 5, k = 3, m = 7である。 結果 けっか の回路 かいろ も可逆 かぎゃく で、(n +m-k )-ビットで動作 どうさ する。
この方法 ほうほう は古典 こてん 的 てき 結合 けつごう (classical assemblage)と呼 よ ばれる。(この概念 がいねん は、以下 いか に引用 いんよう するKitaevの先駆 せんく 的 てき な論文 ろんぶん の技術 ぎじゅつ 的 てき 定義 ていぎ に対応 たいおう している。)。これらの可逆 かぎゃく 機械 きかい を構成 こうせい するために、中間 ちゅうかん 的 てき な機械 きかい も可逆 かぎゃく であることを確認 かくにん することが重要 じゅうよう である。 この条件 じょうけん は、 計算 けいさん の途中 とちゅう で「ゴミ」が生成 せいせい されないことを保証 ほしょう する。(正味 しょうみ の物理 ぶつり 的 てき 効果 こうか は、エントロピーを増加 ぞうか させることである。これは、この演習 えんしゅう を行 おこな う動機 どうき の1つである。)
これで、 トフォリゲート が汎用 はんよう ゲートであることを示 しめ すことができる。 これは、任意 にんい の可逆 かぎゃく 的 てき な古典 こてん 的 てき なn ビット回路 かいろ h が与 あた えられた場合 ばあい 、上記 じょうき の方法 ほうほう でトフォリゲートの古典 こてん 的 てき 結合 けつごう により、次 つぎ のような( n + m )ビット回路 かいろ f を生成 せいせい できることを意味 いみ する。
f
(
x
1
,
…
,
x
n
,
0
,
…
,
0
⏟
m
)
=
(
y
1
,
…
,
y
n
,
0
,
…
,
0
⏟
m
)
{\displaystyle f(x_{1},\ldots ,x_{n},\underbrace {0,\dots ,0} _{m})=(y_{1},\ldots ,y_{n},\underbrace {0,\ldots ,0} _{m})}
さらに次 つぎ 式 しき が成立 せいりつ する。
(
y
1
,
…
,
y
n
)
=
h
(
x
1
,
…
,
x
n
)
{\displaystyle (y_{1},\ldots ,y_{n})=h(x_{1},\ldots ,x_{n})}
.
この最終 さいしゅう 結果 けっか では、常 つね に補助 ほじょ ビットとしてm個 こ の ゼロの文字 もじ 列 れつ があることに注意 ちゅうい 。 いわゆる「ゴミ」は生成 せいせい されないため、この計算 けいさん は実際 じっさい には、物理 ぶつり 学 がく 的 てき エントロピーを増加 ぞうか させない。 この問題 もんだい は、Kitaevの論文 ろんぶん で注意深 ちゅういぶか く説明 せつめい されている。
より一般 いっぱん に、任意 にんい の関数 かんすう f は、(全 ぜん 単 たん 射 しゃ ・それ以外 いがい どちらであっても)トフォリゲートのみ回路 かいろ によって模倣 もほう できることが知 し られている。 写像 しゃぞう が単 たん 射 い でない場合 ばあい は、計算 けいさん 途中 とちゅう (たとえば、最後 さいご のステップ)で「ゴミ」が生成 せいせい されることは明 あき らかである。
量子 りょうし 回路 かいろ については、量子 りょうし ビットゲートの同様 どうよう の構成 こうせい を定義 ていぎ できる。 つまり、上記 じょうき のような任意 にんい の古典 こてん 的 てき 結合 けつごう に関連 かんれん して、 fの 代 か わりにn- 量子 りょうし ビットゲートU が、 gの 代 か わりにm -量子 りょうし ビットゲートW がある場合 ばあい 、可逆 かぎゃく な量子 りょうし 回路 かいろ を生成 せいせい できる。ここでは以下 いか の図 ず を例 れい に説明 せつめい する。
この方法 ほうほう でゲートを接続 せつぞく することで、 (n+m-k )-量子 りょうし ビット空間 くうかん におけるユニタリ作用素 さようそ が生成 せいせい されるという事実 じじつ は簡単 かんたん に確認 かくにん できる。 実際 じっさい の量子 りょうし コンピュータでは、ゲート間 あいだ の物理 ぶつり 的 てき な接続 せつぞく は、 デコヒーレンス が発生 はっせい する可能 かのう 性 せい がある場所 ばしょ の1つであるため、工学 こうがく 上 じょう の課題 かだい である。
普遍 ふへん 性 せい 、すなわち、少数 しょうすう の種類 しゅるい のゲートの組 く み合 あ わせのみで、任意 にんい の量子 りょうし 回路 かいろ が構成 こうせい できることも証明 しょうめい されている。こうした量子 りょうし 回路 かいろ の普遍 ふへん 性 せい 定理 ていり (universality theorems )は、たとえばあるθ しーた に対 たい する1-量子 りょうし ビットの位相 いそう ゲートUθ しーた と、2-量子 りょうし ビットCNOTゲート W CNOT の組 くみ に対 たい してのものが知 し られている。
ただし、量子 りょうし 回路 かいろ の普遍 ふへん 性 せい 定理 ていり は、古典 こてん 的 てき 回路 かいろ の普遍 ふへん 性 せい 定理 ていり よりも弱 よわ い主張 しゅちょう になっている。なぜなら、任意 にんい の可逆 かぎゃく n- 量子 りょうし ビット回路 かいろ が、これら2つの基本 きほん ゲートから組 く み立 た てられた回路 かいろ によって任意 にんい に適切 てきせつ に近似 きんじ できることのみを主張 しゅちょう しているからである。また、古典 こてん 的 てき 回路 かいろ とは異 こと なり、非 ひ 可算 かさん な角度 かくど θ しーた に対 たい して同 おな じ量 りょう だけの位相 いそう ゲートが存在 そんざい するため、少 すく なくともこれらは有限 ゆうげん の{(U θ しーた , W CNOT )}のみでは表現 ひょうげん できないことにも注意 ちゅうい が必要 ひつよう である。
ここまでで、量子 りょうし 回路 かいろ を使用 しよう して計算 けいさん を実行 じっこう する方法 ほうほう は示 しめ していなかった。 多 おお くの重要 じゅうよう な数値 すうち 問題 もんだい は有限 ゆうげん 次元 じげん 空間 くうかん でユニタリ変換 へんかん U を計算 けいさん することに還元 かんげん されるため(有名 ゆうめい な離散 りさん フーリエ変換 へんかん が主 おも な例 れい )、変換 へんかん U を実行 じっこう するようにいくつかの量子 りょうし 回路 かいろ を設計 せっけい できると期待 きたい できる。原理 げんり 的 てき には、一方 いっぽう が入力 にゅうりょく の計算 けいさん 基底 きてい 状態 じょうたい の適切 てきせつ な重 かさ ね合 あ わせとして、n- 量子 りょうし ビットの状態 じょうたい ψ ぷさい を用意 ようい し、出力 しゅつりょく U ψ ぷさい を測定 そくてい するだけでよい。 ただし残念 ざんねん ながら、これには2つの課題 かだい がある。
観測 かんそく 者 しゃ が任意 にんい の計算 けいさん 基底 きてい 状態 じょうたい における位相 いそう ψ ぷさい を測定 そくてい することは不可能 ふかのう であり、正確 せいかく な出力 しゅつりょく を読 よ み取 と る方法 ほうほう がない。これは量子力学 りょうしりきがく における測定 そくてい の性質 せいしつ である。
入力 にゅうりょく 状態 じょうたい である重 かさ ね合 あ わせψ ぷさい を用意 ようい する効果 こうか 的 てき な方法 ほうほう が今 いま のところない。
これは、離散 りさん フーリエ変換 へんかん の量子 りょうし 回路 かいろ が他 た の量子 りょうし 回路 かいろ の中 なか 間 あいだ ステップとして使用 しよう できることを否定 ひてい するものではないが、実用 じつよう 化 か は一層 いっそう 困難 こんなん である。実際 じっさい 、量子 りょうし 計算 けいさん は確 かく 率 りつ 的 てき であるといわれている。
以下 いか では、量子 りょうし 回路 かいろ を確 かく 率 りつ 的 てき な古典 こてん 的 てき コンピュータによって模倣 もほう する数理 すうり モデルを紹介 しょうかい する。 まず、レジスタ空間 くうかん H QB(r ) 上 うえ の r- 量子 りょうし ビット回路 かいろ U、
H
QB
(
r
)
→
H
QB
(
r
)
.
{\displaystyle H_{\operatorname {QB} (r)}\rightarrow H_{\operatorname {QB} (r)}.}
を考 かんが える。 U はユニタリ作用素 さようそ である。この回路 かいろ をビット列 びっとれつ の古典 こてん 的 てき 写像 しゃぞう に関連付 かんれんづ けるには、次 つぎ のように指定 してい する。
入力 にゅうりょく レジスタ: m-古典 こてん 的 てき ビット列 びっとれつ 'X' = {0,1}m
出力 しゅつりょく レジスタ: n-古典 こてん 的 てき ビット列 びっとれつ Y = {0,1}n
入力 にゅうりょく レジスタの内容 ないよう x = x 1 .. x m は、量子 りょうし ビットレジスタを何 なん らかの方法 ほうほう で初期 しょき 化 か するために使用 しよう される。 理想 りそう 的 てき には、これは以下 いか の計算 けいさん 基底 きてい 状態 じょうたい として与 あた えられる。
|
x
→
,
0
⟩
=
|
x
1
,
x
2
,
⋯
,
x
m
,
0
,
…
,
0
⏟
r
−
m
⟩
,
{\displaystyle |{\vec {x}},0\rangle =|x_{1},x_{2},\cdots ,x_{m},\underbrace {0,\dots ,0} _{r-m}\rangle ,}
ただし、前述 ぜんじゅつ の通 とお りこのように理想 りそう 的 てき な初期 しょき 状態 じょうたい を用意 ようい することは現実 げんじつ 的 てき には不可能 ふかのう であるため、初期 しょき 状態 じょうたい がいくつかの適切 てきせつ な近似 きんじ 尺度 しゃくど の理想 りそう 化 か された入力 にゅうりょく に近 ちか い密度 みつど 演算 えんざん 子 こ S によって与 あた えられた混合 こんごう 状態 じょうたい であると仮定 かてい する。
Tr
(
|
|
x
→
,
0
⟩
⟨
x
→
,
0
|
−
S
|
)
≤
δ でるた
.
{\displaystyle \operatorname {Tr} \left({\big |}|{\vec {x}},0\rangle \langle {\vec {x}},0|-S{\big |}\right)\leq \delta .}
同様 どうよう に、出力 しゅつりょく レジスタ空間 くうかん は、観測 かんそく 値 ち Aの Y 値 ね によって、量子 りょうし ビットレジスタに関連付 かんれんづ けられる。量子力学 りょうしりきがく の観測 かんそく は、通常 つうじょう 、射影 しゃえい 測定 そくてい (projection valued measure ) R で定義 ていぎ される。変数 へんすう が離散 りさん 的 てき である場合 ばあい 、射影 しゃえい 測定 そくてい は、可算 かさん 集合 しゅうごう 上 じょう のパラメータλ らむだ で添字 そえじ 付 づ けされた族 ぞく {Eλ らむだ }に還元 かんげん される。 同様 どうよう に、Y 値 ね の観測 かんそく は、 次 つぎ の性質 せいしつ を満 み たすYの 要素 ようそ によってインデックスが付 つ けられたペアワイズ直交 ちょっこう 投影 とうえい {Ey }の族 ぞく に関連付 かんれんづ けることができる。
I
=
∑
y
∈
Y
E
y
.
{\displaystyle I=\sum _{y\in Y}\operatorname {E} _{y}.}
与 あた えられた混合 こんごう 状態 じょうたい S に対 たい し、これは次 つぎ 式 しき で与 あた えられるY 上 うえ の確 かく 率 りつ 測度 そくど に対応 たいおう する。
Pr
{
y
}
=
Tr
(
S
E
y
)
.
{\displaystyle \operatorname {Pr} \{y\}=\operatorname {Tr} (S\operatorname {E} _{y}).}
長 なが さmの すべてのビット文字 もじ 列 れつ x に対 たい して次 つぎ 式 しき が成立 せいりつ するとき、関数 かんすう F : X → Y は回路 かいろ U : H QB( r ) → H QB( r ) によって誤差 ごさ ε いぷしろん で回路 かいろ 内 ない で計算 けいさん できるとする。
⟨
x
→
,
0
|
U
∗
E
F
(
x
)
U
|
x
→
,
0
⟩
=
⟨
E
F
(
x
)
U
(
|
x
→
,
0
⟩
)
|
U
(
|
x
→
,
0
⟩
)
⟩
≥
1
−
ϵ
.
{\displaystyle \left\langle {\vec {x}},0{\big |}U^{*}\operatorname {E} _{F(x)}U{\big |}{\vec {x}},0\right\rangle =\left\langle \operatorname {E} _{F(x)}U(|{\vec {x}},0\rangle ){\big |}U(|{\vec {x}},0\rangle )\right\rangle \geq 1-\epsilon .}
ここで、
|
Tr
(
S
U
∗
E
F
(
x
)
U
)
−
⟨
x
→
,
0
|
U
∗
E
F
(
x
)
U
|
x
→
,
0
⟩
|
≤
Tr
(
|
|
x
→
,
0
⟩
⟨
x
→
,
0
|
−
S
|
)
‖
U
∗
E
F
(
x
)
U
‖
≤
δ でるた
{\displaystyle \left|\operatorname {Tr} (SU^{*}\operatorname {E} _{F(x)}U)-\left\langle {\vec {x}},0{\big |}U^{*}\operatorname {E} _{F(x)}U{\big |}{\vec {x}},0\right\rangle \right|\leq \operatorname {Tr} ({\big |}|{\vec {x}},0\rangle \langle {\vec {x}},0|-S{\big |})\|U^{*}\operatorname {E} _{F(x)}U\|\leq \delta }
そのため
Tr
(
S
U
∗
E
F
(
x
)
U
)
≥
1
−
ϵ
−
δ でるた
.
{\displaystyle \operatorname {Tr} (SU^{*}\operatorname {E} _{F(x)}U)\geq 1-\epsilon -\delta .}
定理 ていり もしε いぷしろん +δ でるた <1/2であるならば、Y 上 うえ の確 かく 率 りつ 分布 ぶんぷ
Pr
{
y
}
=
Tr
(
S
U
∗
E
y
U
)
{\displaystyle \operatorname {Pr} \{y\}=\operatorname {Tr} (SU^{*}\operatorname {E} _{y}U)}
は、十分 じゅうぶん に大 おお きなサンプルサイズに対 たい して、多数決 たすうけつ サンプリングによって誤差 ごさ の確 かく 率 りつ が任意 にんい に小 ちい さいF (x )を決定 けってい できる。 具体 ぐたい 的 てき には、 Y 上 うえ の 確 かく 率 りつ 分布 ぶんぷ からk個 こ の 独立 どくりつ したサンプルを取得 しゅとく し、サンプルの半分 はんぶん 以上 いじょう が一致 いっち する値 ね を選択 せんたく する。 値 ね F (x )がk / 2回 かい 以上 いじょう サンプリングされる確 かく 率 りつ は少 すく なくとも次 つぎ 式 しき で表 あらわ される。
1
−
e
−
2
γ がんま
2
k
,
{\displaystyle 1-e^{-2\gamma ^{2}k},}
ただし、γ がんま = 1/2-ε いぷしろん -δ でるた である。これはチェルノフ限界 げんかい を適用 てきよう することで得 え られる。
Biham, Eli ; Brassard, Gilles ; Kenigsberg, Dan; Mor, Tal (2004), “Quantum computing without entanglement”, Theoretical Computer Science 320 (1): 15–33, arXiv :quant-ph/0306182 , doi :10.1016/j.tcs.2004.03.041 , MR 2060181
Freedman, Michael H. ; Kitaev, Alexei ; Larsen, Michael J. ; Wang, Zhenghan (2003), “Topological quantum computation”, Bulletin of the American Mathematical Society 40 (1): 31–38, arXiv :quant-ph/0101025 , doi :10.1090/S0273-0979-02-00964-3 , MR 1943131 。
Hirvensalo, Mika (2001), Quantum Computing , Natural Computing Series, Berlin: Springer-Verlag, ISBN 3-540-66783-0 , MR 1931238 Hirvensalo, Mika (2001), Quantum Computing , Natural Computing Series, Berlin: Springer-Verlag, ISBN 3-540-66783-0 , MR 1931238 Hirvensalo, Mika (2001), Quantum Computing , Natural Computing Series, Berlin: Springer-Verlag, ISBN 3-540-66783-0 , MR 1931238 。
Kitaev, A. Yu. (1997), “Quantum computations: algorithms and error correction” (Russian), Uspekhi Mat. Nauk 52 (6(318)): 53–112, Bibcode : 1997RuMaS..52.1191K , doi :10.1070/RM1997v052n06ABEH002155 , MR 1611329 。
Nielsen, Michael A. ; Chuang, Isaac L. (2000), Quantum Computation and Quantum Information , Cambridge: Cambridge University Press, ISBN 0-521-63235-8 , MR 1796805 Nielsen, Michael A. ; Chuang, Isaac L. (2000), Quantum Computation and Quantum Information , Cambridge: Cambridge University Press, ISBN 0-521-63235-8 , MR 1796805 Nielsen, Michael A. ; Chuang, Isaac L. (2000), Quantum Computation and Quantum Information , Cambridge: Cambridge University Press, ISBN 0-521-63235-8 , MR 1796805 。