熱 ねつ 力學 りきがく 定律 ていりつ jit6 lik6 hok6 ding6 leot6 (英文 えいぶん :laws of thermodynamics )係 がかり 熱 ねつ 力學 りきがく 當 とう 中 ちゅう 講 こう 到 いた 嘅三 さん 條 じょう 定律 ていりつ (好 こう 多 た 版本 はんぽん 會 かい 包 つつみ 埋 うめ 第 だい 四 よん 條 じょう )。
熱 ねつ 力學 りきがく 定律 ていりつ 係 がかり 喺大約 やく 1860 年代 ねんだい 嗰陣確立 かくりつ 嘅。每 まい 條 じょう 定律 ていりつ 都會 とかい 有 ゆう 某 ぼう 啲條件 じょうけん ,如果有 ゆう 個 こ 熱 ねつ 力學 りきがく 系統 けいとう 達 いたる 到 いた 嗰啲條件 じょうけん ,噉條定律 ていりつ 所 しょ 講 こう 嘅嘢實 み 會 かい 係 がかり 成立 せいりつ 。熱 ねつ 力學 りきがく 定律 ていりつ 嘅內容 よう 如下:
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 零 れい 定律 ていりつ (zeroth law)係 がかり 有 ゆう 關 せき 熱 ねつ 平衡 へいこう (thermal equilibrium [註 1] )嘅。熱 ねつ 平衡 へいこう 係 がかり 熱 ねつ 力學 りきがく 系統 けいとう 有 ゆう 可能 かのう 處 しょ 於嘅一 いち 種 しゅ 狀態 じょうたい :如果話 ばなし 兩個 りゃんこ 熱 ねつ 力學 りきがく 系統 けいとう 之 の 間 あいだ 成 なり 熱 ねつ 平衡 へいこう ,意思 いし 即 そく 係 がかり 話 ばなし 就算兩個 りゃんこ 系統 けいとう 之 の 間 あいだ 容 よう 許 もと 熱 ねつ 嘅流動 りゅうどう ,兩者 りょうしゃ 之 の 間 あいだ 整體 せいたい 上 じょう 都 と 唔會有 ゆう 任 にん 何 なん 嘅能量 りょう 流動 りゅうどう -就算有能 ゆうのう 量 りょう 流動 りゅうどう ,「由 よし 1 去 さ 2 嘅能量 りょう 流動 りゅうどう 」都 と 會同 かいどう 「由 よし 2 去 さ 1 嘅能量 りょう 流動 りゅうどう 」互相抵消,整體 せいたい 上 うえ 兩者 りょうしゃ 帶 たい 嘅能量 りょう 都 と 冇變(no net change in energy);如果話 ばなし 一個系統同自己成熱平衡,就係話 ばなし 個 こ 系統 けいとう 內部嘅溫度 おんど 完全 かんぜん 平均 へいきん 分 ぶん 佈而且唔會 かい 隨 ずい 時間 じかん 變化 へんか ;而如果 はて 兩 りょう 嚿唔同 どう 溫度 おんど 嘅物體 ぶったい 掂住而且可 か 以俾熱 ねつ 流通 りゅうつう ,噉兩嚿嘢遲 おそ 早 はや 會 かい 變成 へんせい 一 いち 樣 よう 溫度 おんど (例 れい 如想像 ぞう 一 いち 個人 こじん 用 よう 手 て 攞住杯 はい 雪 ゆき 糕 而且周圍 しゅうい 氣溫 きおん 喺攝氏 し 0° 以上 いじょう ,啲雪糕遲早 はや 會 かい 熔 )[1] 。
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 零 れい 定律 ていりつ 講 こう 嘅嘢如下[1] [2] :
「
想像 そうぞう 有 ゆう 兩個 りゃんこ 系統 けいとう
A
{\displaystyle A}
同 どう
B
{\displaystyle B}
,如果佢哋
兩個 りゃんこ 都 と 分別 ふんべつ 噉同
第 だい 三 さん 個 こ 系統 けいとう
C
{\displaystyle C}
成 なり 熱 ねつ 平衡 へいこう 嘅話,噉
A
{\displaystyle A}
同 どう
B
{\displaystyle B}
彼此 ひし 之 の 間 あいだ 成 なり 熱 ねつ 平衡 へいこう 。
用 よう 行 ゆき 話 はなし 講 こう 嘅話,
即 そく 係 がかり 話 ばなし 系統 けいとう 之 の 間 あいだ 嘅熱
平衡 へいこう 關係 かんけい 係 がかり 遞移 嘅。
」
打 だ 戙嗰條 じょう 軸 じく 做時間 あいだ ;如果將 はた 兩 りょう 嚿溫度 おんど 唔同嘅物體 ぶったい 擺埋一齊而且俾熱喺佢哋之間流動,噉兩嚿物體 ぶったい 最後 さいご 會 かい 變成 へんせい 一 いち 樣 よう 溫度 おんど 。打 だ 戙嗰
條 じょう 軸 じく 做時
間 あいだ ;如果
將 はた 兩 りょう 嚿
溫度 おんど 唔同嘅
物體 ぶったい 擺埋一齊而且俾熱喺佢哋之間流動,噉兩嚿
物體 ぶったい 最後 さいご 會 かい 變成 へんせい 一 いち 樣 よう 溫度 おんど 。
如果一 いち 個人 こじん 用 よう 自己 じこ 隻 せき (暖 だん 嘅)手 て 攞住杯 はい 雪 ゆき 糕 ,啲雪糕遲早 はや 會 かい 熔 (由 ゆかり 隻手 せきしゅ 同 どう 啲空氣 くうき 嗰度吸收 きゅうしゅう 熱 ねつ ,最後 さいご 溫度 おんど 升 ます 到 いた 去 ざ 熔點 以上 いじょう )。 如果
一 いち 個人 こじん 用 よう 自己 じこ 隻 せき (
暖 だん 嘅)
手 て 攞住
杯 はい 雪 ゆき 糕,啲雪糕遲
早 はや 會 かい 熔 (
由 ゆかり 隻手 せきしゅ 同 どう 啲
空氣 くうき 嗰度
吸收 きゅうしゅう 熱 ねつ ,
最後 さいご 溫度 おんど 升 ます 到 いた 去 ざ 熔點 以上 いじょう )。
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 一 いち 定律 ていりつ (first law)講 こう 嘅係能 のう 量 りょう 守恆 もりつね (conservation of energy)。想像 そうぞう 家 か 陣 じん 有 ゆう 個 こ 蘋果 由樹 ゆき 上面 うわつら 跌落嚟(自由 じゆう 落體 らくたい ),隨 ずい 住 じゅう 佢向下 か 移 うつり ,佢會因 いん 為 ため 地 ち 心 こころ 吸力 而加速 かそく ,速度 そくど 數 かず 值上升 ます 表示 ひょうじ 動 どう 能 のう 都 と 跟住上 じょう 升 ます ,但 ただし 同時 どうじ 佢又會 かい 喪失 そうしつ 勢 いきおい 能 のう ;又 また 想像 そうぞう 有 ゆう 兩 りょう 嚿唔同 どう 溫度 おんど 嘅物體 ぶったい 掂埋一齊 いっせい ,佢哋最後 さいご 會 かい 進入 しんにゅう 熱 ねつ 平衡 へいこう (睇返第 だい 零 れい 定律 ていりつ ),喺呢個 こ 過程 かてい 當 とう 中 ちゅう ,原 はら 先 さき 熱 ねつ 啲嗰嚿物體 ぶったい 溫度 おんど 低 てい 咗(啲粒子 りゅうし 喪失 そうしつ 咗動能 のう )而原先 さき 凍 こお 啲嗰嚿物體 ぶったい 溫度 おんど 高 だか 咗(啲粒子 りゅうし 得 え 到 いた 動 どう 能 のう )-物理 ぶつり 學 がく 家 か 留意 りゅうい 到 いた ,啲物體 ぶったい 要 よう 得 え 到 いた 能 のう 量 りょう 往往 おうおう 需要 じゅよう 第 だい 啲物體 ぶったい 喪失 そうしつ 能 のう 量 りょう 或 ある 者 もの 嚿物體 ぶったい 本身 ほんみ 喪失 そうしつ 第 だい 種 たね 能 のう 量 りょう 。而及後 ご 嘅研究 けんきゅう 嘗試用 しよう 數學 すうがく 證明 しょうめい 嘅方法 ほう ,成功 せいこう 噉由當時 とうじ 已 やめ 知 ち 嘅物理 ぶつり 定律 ていりつ 嗰度推理 すいり 出 で 能 のう 量 りょう 守恆 もりつね 定律 ていりつ [3] 。
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 一 いち 定律 ていりつ 講 こう 嘅係[3] :
「
一切 いっさい 嘅
能 のう 量 りょう ,
形式 けいしき 可 か 以轉
化 か ,
但 ただし 就唔
能 のう 憑空
產 さん 生 せい ,
亦 また 都 と 唔會憑空
消失 しょうしつ 。
」
而如果 はて 個 こ 過程 かてい 冇物質 ぶっしつ 嘅流動 りゅうどう ,熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 一定律可以寫做以下呢條式:
Δ でるた
U
=
Q
−
W
{\displaystyle \Delta U=Q-W}
當 とう 中 なか
Δ でるた
U
{\displaystyle \Delta U}
係 かかり 一 いち 個 こ 封 ふう 閉系統 けいとう 嘅內部 ぶ 能 のう 量 りょう 改變 かいへん ,
Q
{\displaystyle Q}
表示 ひょうじ 以熱 ねつ 嘅形式 しき 傳 でん 俾個系統 けいとう 嘅能量 りょう 總量 そうりょう ,
W
{\displaystyle W}
表示 ひょうじ 由 よし 個 こ 系統 けいとう 向 こう 周圍 しゅうい 環境 かんきょう 施 ほどこせ 嘅作 さく 功 こう [3] 。
有人 ゆうじん 喺度煮 に 意 い 式 しき 麪 ;部 ぶ 煮 に 食 しょく 爐 ろ 釋 しゃく 放出 ほうしゅつ 熱 ねつ ,但 ただし 呢啲熱 ねつ 並 なみ 冇消失 しょうしつ -呢啲熱 ねつ 當 とう 中 ちゅう 最少 さいしょう 有 ゆう 一部份係俾煲水同啲意式麪吸收咗,令 れい 後者 こうしゃ 變 へん 熱 ねつ 。有人 ゆうじん 喺度
煮 に 意 い 式 しき 麪;
部 ぶ 煮 に 食 しょく 爐 ろ 釋 しゃく 放出 ほうしゅつ 熱 ねつ ,
但 ただし 呢啲
熱 ねつ 並 なみ 冇
消失 しょうしつ -呢啲
熱 ねつ 當 とう 中 ちゅう 最少 さいしょう 有 ゆう 一部份係俾煲水同啲意式麪吸收咗,
令 れい 後者 こうしゃ 變 へん 熱 ねつ 。
一嚿雪糕喺度熔緊;啲凍嘅嘢-例 れい 如雪糕或者 しゃ 冰 -吸熱吸到咁上下 じょうげ 會 かい 熔,呢個過程 かてい 會 かい 令 れい 周圍 しゅうい 嘅環境 かんきょう 或 ある 多 おお 或 ある 少 しょう 噉變凍 こお (周圍 しゅうい 喪失 そうしつ 能 のう 量 りょう )。 一嚿雪糕喺度熔緊;啲凍嘅嘢-
例 れい 如雪糕或
者 しゃ 冰 -吸熱吸到咁
上下 じょうげ 會 かい 熔,呢個
過程 かてい 會 かい 令 れい 周圍 しゅうい 嘅
環境 かんきょう 或 ある 多 おお 或 ある 少 しょう 噉變
凍 こお (
周圍 しゅうい 喪失 そうしつ 能 のう 量 りょう )。
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 二 に 定律 ていりつ (second law)係 がかり 有 ゆう 關 せき 熵 (entropy)嘅。首 くび 先 さき ,考慮 こうりょ
Ω おめが
{\displaystyle \Omega }
呢個數 すう 值:是 ぜ 但 ただし 搵個熱 ねつ 力學 りきがく 系統 けいとう ,佢會有 ゆう 一 いち 啲宏 ひろし 觀 かん 性質 せいしつ (例 れい 如溫度 おんど 、壓力 あつりょく 等 ひとし ),而個系統 けいとう 會 かい 有 ゆう 若干 じゃっかん 個 こ 可能 かのう 嘅微 ほろ 狀態 じょうたい (microstate;「粒子 りゅうし A 喺位置 いち X 而粒子 こ B 喺位置 いち Y...」、「粒子 りゅうし A 喺位置 いち Y 而粒子 こ B 喺位置 いち X...」等 とう 等 とう ),能 のう 夠同個 こ 系統 けいとう 啲宏觀 かん 性質 せいしつ 吻合 ふんごう 嘅微狀態 じょうたい 數量 すうりょう 就係
Ω おめが
{\displaystyle \Omega }
咁多個 こ ;熵係
Ω おめが
{\displaystyle \Omega }
嘅函數 かんすう ,即 そく 係 がかり 話 ばなし 熵反映 はんえい 咗「已 やめ 知 ち 個 こ 系統 けいとう 嘅宏觀 かん 性質 せいしつ 係 がかり 噉,個 こ 系統 けいとう 有 ゆう 幾多 いくた 個 こ 可能 かのう 嘅微狀態 じょうたい 」。假設 かせつ 每 ごと 個 こ 微 ほろ 狀態 じょうたい 都 と 一 いち 樣 よう 咁有可能 かのう 發生 はっせい (機會 きかい 率 りつ 一樣 いちよう ),個 こ 系統 けいとう 嘅熵可 か 以用以下 いか 呢條式 しき 計 けい 出 だし 嚟[4] [5] :
S
=
k
B
ln
Ω おめが
{\displaystyle S=k_{\mathrm {B} }\ln \Omega }
[註 2]
當 とう 中 なか k B 係 かかり 波 なみ 茲曼常數 じょうすう (Boltzmann constant)[6] 。而熱力學 りきがく 第 だい 二定律講嘅嘢如下[7] :
「
一 いち 個 こ 封 ふう 閉系統 けいとう 當 とう 中 ちゅう 嘅熵
永遠 えいえん 唔會跌,
只 ただ 有 ゆう 可能 かのう 維持 いじ 不變 ふへん 或 ある 者 もの 升 ます 。
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 二 に 定律 ていりつ 暗示 あんじ ,搵個
封 ふう 閉
系統 けいとう ,
隨 ずい 住 じゅう 時間 じかん 過去 かこ ,
個 こ 系統 けいとう 內部嘅
粒子 りゅうし 同 どう 能 のう 量 りょう 頂 いただき 櫳
維持 いじ 唔郁,而喺
現實 げんじつ 多數 たすう 會 かい 慢慢走
位 い (「
可能 かのう 嘅微
狀態 じょうたい 數量 すうりょう 」
上 じょう 升 ます ),
會 かい 漸 やや 漸 やや 趨向 すうこう 熱 ねつ 力學 りきがく 平衡 へいこう (thermodynamic equilibrium)
[註 1] -熵數值
最大 さいだい 化 か 嘅
狀態 じょうたい 。
好 こう 似 に 生物 せいぶつ 等 とう 嘅非
封 ふう 閉
系統 けいとう (
會同 かいどう 周圍 しゅうい 環境 かんきょう 傳 でん 能 のう 量 りょう )
可 か 以內
部 ぶ 熵
下降 かこう ,
但 ただし 噉做
實 み 會 かい 引致 いんち 佢
周圍 しゅうい 環境 かんきょう 嘅熵
升 ます ,而且
升 ます 至 いたり 少 しょう 同一 どういつ 樣 さま 咁多。
因 よし 為 ため 噉,
宇宙 うちゅう 嘅總熵
依然 いぜん 會 かい 升 ます 。
」
呢條定律 ていりつ 用 よう 方程式 ほうていしき 表 ひょう 達 たち 嘅話如下:
Δ でるた
S
≥
0
{\displaystyle \Delta S\geq 0}
當 とう 中 なか
Δ でるた
S
{\displaystyle \Delta S}
係 かかり 指 ゆび 「
S
{\displaystyle S}
嘅改變 かいへん 」。
一 いち 幅 ぶく 抽象 ちゅうしょう 圖解 ずかい ,想像 そうぞう 一 いち 啲粒子 りゅうし 喺水入 いれ 面 めん 散開 さんかい 最後 さいご 變成 へんせい 平均 へいきん 分 ぶん 佈。一 いち 幅 ぶく 抽象 ちゅうしょう 圖解 ずかい ,
想像 そうぞう 一 いち 啲
粒子 りゅうし 喺水
入 いれ 面 めん 散開 さんかい 最後 さいご 變成 へんせい 平均 へいきん 分 ぶん 佈。
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 二定律仲有引起宇宙 うちゅう 學 がく (cosmology)方面 ほうめん 嘅思考 しこう :宇宙 うちゅう 學 がく 係 がかり 一 いち 個 こ 專門 せんもん 研究 けんきゅう 宇宙 うちゅう 嘅領域 りょういき ,包括 ほうかつ 研究 けんきゅう 宇宙 うちゅう 最終 さいしゅう 命運 めいうん ,指 ゆび 有 ゆう 關 せき 「宇宙 うちゅう 最後 さいご 會 かい 變成 へんせい 點 てん 」嘅思考 しこう ;有 ゆう 物理 ぶつり 學 がく 家 か 基 もと 於熱力學 りきがく 第 だい 二 に 定律 ていりつ 作出 さくしゅつ 設 しつらえ 想 おもえ ,假想 かそう 最後 さいご 宇宙 うちゅう 後 ご 真 しん 係 がかり 完全 かんぜん 變成 へんせい 熱 ねつ 力學 りきがく 平衡 へいこう ,物質 ぶっしつ 能 のう 量 りょう 完全 かんぜん 平均 へいきん 噉分佈;佢哋計 けい 過 か 條 じょう 數 すう ,預 あずか 想 そう 喺噉嘅情況 きょう 下 か ,宇宙 うちゅう 將 しょう 會 かい 成 なり 為 ため 一個溫度去到絕對 ぜったい 零 れい 度 ど (攝氏 せっし 零下 れいか 273.15°)咁滯嘅空間 あいだ ,唔會再 さい 有 ゆう 任 にん 何 なに 作 さく 功 こう ,更 さら 加 か 唔會有 ゆう 生命 せいめい -而呢個 こ 情況 じょうきょう 就係假想 かそう 中 ちゅう 嘅熱 ねつ 寂 さび (heat death)[8] 。
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 三 さん 定律 ていりつ (third law)係 かかり 講 こう 緊絕對 ぜったい 零 れい 度 ど (absolute zero)嘅可能 かのう 性 せい 。絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 係 がかり 一樣純概念性嘅嘢:由 よし 上面 うわつら 對 たい 溫度 おんど 概念 がいねん 嘅研究 けんきゅう 嗰度可知 かち ,溫度 おんど 源 げん 自 じ 粒子 りゅうし 嘅動能 のう ;噉想像 ぞう 隨 ずい 住 じゅう 粒子 りゅうし 郁 いく 動 どう 嘅速度 ど 愈 いよいよ 嚟愈慢(嚿物體 たい 愈 いよいよ 嚟愈凍 こお ),理 り 應 おう 會 かい 去 さ 到 いた 一 いち 個 こ 點 てん ,係 かかり 啲粒子 こ 完全 かんぜん 唔郁(動 どう 能 のう
=
0
{\displaystyle =0}
)-呢個狀態 じょうたい 會 かい 係 がかり 想像 そうぞう 中 ちゅう 嘅一個絕對最低嘅可能溫度,而呢個 こ 溫度 おんど 正 ただし 正 せい 就係所謂 いわゆる 嘅絕對 ぜったい 零 れい 度 ど ;喺呢個 こ 狀態 じょうたい 下 か ,熵會去 さ 到 いた 最 さい 細 ほそ 嘅可能 かのう 數 すう 值(
S
=
0
{\displaystyle S=0}
)-喺絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 之 の 下 した ,啲粒子 こ 完全 かんぜん 唔會郁 いく ,所以 ゆえん 狀態 じょうたい 唔會有 ゆう 任 にん 何 なん 嘅變化 へんか ,只 ただ 有 ゆう 一 いち 個 こ 可能 かのう 嘅微狀態 じょうたい ,而
ln
1
=
0
{\displaystyle \ln 1=0}
。絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 嘅空間 くうかん 會 かい 係 がかり 一個完全死寂嘅空間,而根據 こんきょ 廿 にじゅう 一 いち 世紀 せいき 初 はつ 嘅計算 けいさん (靠 もたれ 考慮 こうりょ 粒子 りゅうし 動 どう 能 のう 等 とう 嘅嘢),絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 係 がかり 零下 れいか 273.15°C-又 また 或 ある 者 もの 叫 さけべ 0°K(開 ひらく 氏 し 0°)[9] [10] 。
熱 ねつ 力學 りきがく 第 だい 三定律講嘅就係呢樣嘢[9] :
「
絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 係 かかり 冇
可能 かのう 透過 とうか 數量 すうりょう 有限 ゆうげん 嘅程
序 じょ 、喺有
限 げん 嘅
時間 じかん 之 これ 內達
到 いた 嘅-
換 かわ 句 く 話 はなし 講 こう ,
絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 永遠 えいえん 冇
可能 かのう 達 たち 到 いた 。
」
南極 なんきょく 好 こう 凍 こお ,但 ただし 未 み 有 ゆう 耐 たい 去 さ 到 いた 絕對 ぜったい 零 れい 度 ど -喺 1933 年 ねん ,科學 かがく 家 か 喺南極 なんきょく 嗰度量 りょう 度 ど 到 いた 零下 れいか 67.7°C 嘅低溫 ていおん ,但 ただし 距離 きょり 絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 仲 なか 差 さ 好 こう 遠 とお 。南極 なんきょく 好 こう 凍 こお ,
但 ただし 未 み 有 ゆう 耐 たい 去 さ 到 いた 絕對 ぜったい 零 れい 度 ど -喺 1933
年 ねん ,
科學 かがく 家 か 喺
南極 なんきょく 嗰度
量 りょう 度 ど 到 いた 零下 れいか 67.7°C 嘅
低溫 ていおん ,
但 ただし 距離 きょり 絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 仲 なか 差 さ 好 こう 遠 とお 。
File:Pluto black background.png 2020 年 ねん 影 かげ 到 いた 嘅冥王星 めいおうせい 嘅相;冥王星 めいおうせい 嘅表面 めん 凍 こお 得 う 好 こう 交關,去 さ 到 いた 成 なる 零下 れいか 229°C 左右 さゆう ,人 にん 掂到呢種極 ごく 低溫 ていおん 會 かい 即刻 そっこく 死 し ,但 ただし 冥王星 めいおうせい 仲 なか 未 み 去 さ 到 いた 絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 。 2020
年 ねん 影 かげ 到 いた 嘅
冥王星 めいおうせい 嘅相;
冥王星 めいおうせい 嘅表
面 めん 凍 こお 得 う 好 こう 交關,
去 さ 到 いた 成 なる 零下 れいか 229°C
左右 さゆう ,
人 にん 掂到呢種
極 ごく 低溫 ていおん 會 かい 即刻 そっこく 死 し ,
但 ただし 冥王星 めいおうせい 仲 なか 未 み 去 さ 到 いた 絕對 ぜったい 零 れい 度 ど 。
↑ 1.0 1.1 熱 ねつ 平衡 へいこう 同 どう 熱 ねつ 力學 りきがく 平衡 へいこう 係 かかり 兩個 りゃんこ 唔同嘅概念 がいねん 。
↑ 實際 じっさい 應用 おうよう 上 じょう 嘅
S
{\displaystyle S}
數 かず 值極大 だい :據 よりどころ 估計,一 いち 嚿喺標準 ひょうじゅん 狀況 じょうきょう 下 した 、容量 ようりょう 20 公 おおやけ 升 ます 嘅氣體 きたい 總 そう 共有 きょうゆう 大約 たいやく N ≈ 7023600000000000000♠ 6× 1023 咁多粒 つぶ 分子 ぶんし ,而嚿氣體 きたい 嘅
Ω おめが
{\displaystyle \Omega }
反映 はんえい 「已 やめ 知 ち 嚿氣體 きたい 有 ゆう 咁多粒 つぶ 分子 ぶんし ,可能 かのう 嘅微狀態 じょうたい 數量 すうりょう 」,所以 ゆえん 數 すう 值會更 さら 加 か 大 だい 。
↑ 1.0 1.1 Bailyn, M. (1994). A Survey of Thermodynamics, American Institute of Physics Press , New York, ISBN 0-88318-797-3 , p. 22.
↑ Buchdahl, H.A. (1966). The Concepts of Classical Thermodynamics , Cambridge University Press, Cambridge, p. 29: "... if each of two systems is in equilibrium with a third system then they are in equilibrium with each other."
↑ 3.0 3.1 3.2 Mandl, F. (1988) [1971]. Statistical Physics (2nd ed.). Chichester·New York·Brisbane·Toronto·Singapore: John Wiley & sons.
↑ Ligrone, Roberto (2019). "Glossary". Biological Innovations that Built the World: A Four-billion-year Journey through Life & Earth History . Entropy. Springer. p. 478.
↑ Baierlein, Ralph (2003). Thermal Physics . Cambridge University Press.
↑ Richard Feynman (1970). The Feynman Lectures on Physics Vol I . Addison Wesley Longman.
↑ Zohuri, Bahman (2016). Dimensional Analysis Beyond the Pi Theorem . Springer. p. 111.
↑ Adams, Fred C.; Laughlin, Gregory (1997). "A dying universe: the long-term fate and evolution of astrophysical objects". Reviews of Modern Physics . 69 (2): 337–72.
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