近きん独立どくりつ粒子りゅうし统计力学りきがく

近きん独立どくりつ粒子りゅうし统计指ゆび的てき是ぜ統計とうけい力學りきがく中ちゅう對たい粒子りゅうし的てき特定とくてい描述，它的特とく点てん是ぜ不ふ考こう虑粒子りゅうし间的相互そうご作用さよう。近きん独立どくりつ粒子りゅうし三さん種しゅ主要しゅよう模も式しき是ぜ：

• 描述古典こてん系統けいとう用よう：麦むぎ克かつ斯韦-玻尔兹曼统计

${\bar {n}}={\cfrac {1}{e^{\left(\epsilon -\mu \right)/kT}}}$

当とう$\mu =0.55eV$，温度おんど在ざい50开尔文ぶん与あずか375开尔文ぶん之の间取离散值时，费米函数かんすう $F(\epsilon )\$ 和かず能のう量りょう值$\epsilon \$之これ间的关系曲きょく线。

• 描述含費ひ米子よなご的てき量子りょうし系統けいとう用よう：费米-狄拉克かつ统计

${\bar {n}}={\cfrac {1}{e^{\left(\epsilon -\mu \right)/kT}+1}}$

• 描述含玻色子こ的てき量子りょうし系統けいとう用よう：玻色-愛あい因いん斯坦統計とうけい

${\bar {n}}={\cfrac {1}{e^{\left(\epsilon -\mu \right)/kT}-1}}$

這三種統計的不同之處在於：

• 在ざい古典こてん物理ぶつり中なか，粒子りゅうし被ひ視し為ため能のう被ひ區分くぶん出來でき的てき不同ふどう個體こたい。
• 在ざい量子りょうし物理ぶつり中なか，兩個りゃんこ費ひ米子よなご不能ふのう處しょ於同一いち個こ物理ぶつり態たい。
• 在ざい量子りょうし物理ぶつり中なか，要よう區分くぶん玻色子こ只ただ能のう從したがえ不同ふどう的てき物理ぶつり態たい入手にゅうしゅ，位い處しょ同どう一態的玻色子沒有分別。因よし此，在ざい物理ぶつり態たい一的光子甲及在物理態二的光子乙，跟態一的光子乙及在態二的光子甲沒有分別。但ただし在ざい古典こてん物理ぶつり中ちゅう它們會かい是ぜ兩個りゃんこ不同ふどう的てき系統けいとう，而在量子りょうし物理ぶつり只ただ算さん作さく一いち個こ。故こ玻色子こ表現ひょうげん得とく像ぞう它們都と喜き歡在同一どういつ狀態じょうたい似に的てき。

數學すうがく上じょう使用しよう可か交換こうかん算ざん符ふ描述玻色子こ，反はん交換こうかん算ざん符ふ描述費ひ米子よなご，所以ゆえん造成ぞうせい了りょう以上いじょう的てき差別さべつ。

參まいり閱

• 全ぜん同どう粒子りゅうし
• 盒中氣體きたい
• 費ひ米まい氣體きたい
• 玻色氣體きたい