液えき滴しずく模型もけい

液えき滴しずく模型もけい是ぜ一いち个关于原子核げんしかく的てき模型もけい。

魏ぎ茨いばら泽克公式こうしき将はた原子核げんしかく的てき束たば缚能，表示ひょうじ成なり数すう个项之の和わ。式しき中有ちゅうう部分ぶぶん常つね项由实验确定，变数则由理り论推导出。

一いち个原子核げんしかく的てき束たば缚能可か表示ひょうじ为：

B(A,Z)=a_{vol}A-a_{surf}A^{2/3}-a_{comb}Z(Z-1)A^{-1/3}-a_{sym}(A-2Z)^{2}A^{-1}+(((-1)^{Z}+(-1)^{A-Z})/2)a_{P}A^{-1/2}

其中A为质量数すう（核かく子こ数すう目もく，质子及中子なかご数すう目もく之の和わ），Z为原子げんし序じょ数すう（质子数すう目もく）。

另外， $B=((A-Z)m_{n}+Zm_{p}-m)c^{2}$ ， $m_{n}$ 是ぜ一いち颗中子なかご质量， $m_{p}$ 是ぜ一颗质子质量， $m$ 是ぜ原子核げんしかく质量。

不同ふどう项的意い义

$a_{vol}A$ ：体からだ积成正せい比ひ，即そく约与核かく子こ数すう目もくA成なり正せい比ひ。当とう一些核子合在一起成为原子核，每まい颗核子こ都と与あずか附近ふきん的てき核かく子こ作用さよう，所以ゆえん这项正せい比ひ于体积。
$-a_{surf}A^{2/3}$ ：与あずか表面ひょうめん积成正せい比ひ，因いん为核子こ数すう目もく $A^{1/3}$ 约为原子核げんしかく直径ちょっけい，故こ与あずか $A^{2/3}$ 成なり正せい比ひ。在ざい边界的てき核かく子こ，比ひ较在中心ちゅうしん的てき核かく子こ，与あずか较少的てき其他核かく子こ作用さよう，故こ要よう减去上じょう一项中计算多余的量。
$-a_{comb}Z(Z-1)A^{-1/3}$ ：质子带电+e，基もと于库仑力りょく，会かい互相排斥はいせき。对于特定とくてい一いち颗质子こ，对应另一颗与它相距 $r$ 的てき质子的てき势能为 $e^{2}/(4\pi \varepsilon _{0}r)$ 。原子核げんしかく中有ちゅううZ个质子こ，可か组成(1/2)Z(Z-1)对质子こ，它们之の间的距离近似きんじ为原子核げんしかく直径ちょっけい $A^{1/3}$
Asymmetry term：由よし于泡利り不ふ相あい容よう原理げんり（而非任にん何なん基本きほん相互そうご作用さよう力りょく），对于费米子よなご系けい统，粒子りゅうし数すう越えつ大だい，新しん加入かにゅう一个粒子到体系里的能量就越高。中子なかご和わ质子是ぜ不同ふどう的てき粒子りゅうし，有ゆう各自かくじ的てき费米分布ぶんぷ。通常つうじょう原子核げんしかく里さと的てき中子なかご数多すうた于质子こ数すう，对于质量数すう确定的てき原子核げんしかく，把わ部分ぶぶん中子なかご变成质子，体系たいけい的てき总能量りょう会かい降くだ低てい。故こ这一项随着质子跟中子数目的差而变化。对于零れい阶近似きんじ，能のう量りょう正せい比ひ于这个差的てき平方へいほう $((A-Z)-Z)^{2}$ 。
Pairing term
- 若わかZ和わN都と是ぜ奇数きすう，此项为 $-{\frac {a_{P}}{A^{1/2}}}$
- 若わかZ和わN都と是ぜ偶数ぐうすう，此项为 $+{\frac {a_{P}}{A^{1/2}}}$
- 若わかZ和わN一いち奇き一いち偶，此项为 $0$