この項目 こうもく 品質 ひんしつ 係数 けいすう 説明 せつめい 学習 がくしゅう 値 ち Q学習 がくしゅう 」をご覧 らん
半値 はんね 全幅 ぜんぷく Q値 ね （英 えい quality factor ）または品質 ひんしつ 係数 けいすう 主 おも 振動 しんどう 状態 じょうたい 表 あらわ 無 む 次元 じげん 量 りょう 弾性 だんせい 波 は 伝播 でんぱ 媒質 ばいしつ 吸収 きゅうしゅう 減少 げんしょう 関係 かんけい 値 ね 振動 しんどう 系 けい 蓄 たくわ 一周 いっしゅう 期 き 間 あいだ 系 けい 散逸 さんいつ 割 わ 値 ね 大 おお 振動 しんどう 安定 あんてい 意味 いみ 値 ち 振幅 しんぷく 増大 ぞうだい 係数 けいすう 場合 ばあい 共振 きょうしん 周波数 しゅうはすう 近傍 きんぼう 強制 きょうせい 振動 しんどう 最大 さいだい 振幅 しんぷく 静的 せいてき 強制 きょうせい 力 りょく 変位 へんい 倍 ばい 解釈 かいしゃく 振動 しんどう 子 こ 電気 でんき 回路 かいろ 場合 ばあい 一般 いっぱん 値 ね 高 たか 望 のぞ 逆 ぎゃく 値 ね 高 たか 応答 おうとう 性 せい 悪 わる 起動 きどう 時間 じかん 長 なが 面 めん
振動 しんどう 物理 ぶつり 量 りょう 実際 じっさい 振動 しんどう 状態 じょうたい 周波数 しゅうはすう 軸 じく 展開 てんかい 振動 しんどう 振幅 しんぷく 英 えい Amplitude )や位相 いそう 英 えい Phase )のスペクトラム により理解 りかい 振動 しんどう 共振 きょうしん 近傍 きんぼう 形 かたち 振動 しんどう 系 けい 振動 しんどう 状態 じょうたい 特徴付 とくちょうづ 値 ね
Q
=
ω おめが
0
ω おめが
2
−
ω おめが
1
{\displaystyle Q={\frac {\omega _{0}}{\omega _{2}-\omega _{1}}}}
で定義 ていぎ 無 む 次元 じげん 数 すう
ω おめが
0
{\displaystyle \omega _{0}}
ω おめが
1
{\displaystyle \omega _{1}}
ω おめが
2
{\displaystyle \omega _{2}}
共振 きょうしん 共振 きょうしん 周波数 しゅうはすう 共振 きょうしん 左側 ひだりがわ 振動 しんどう 共振 きょうしん 半値 はんね 周波数 しゅうはすう 共振 きょうしん 右側 みぎがわ 振動 しんどう 半値 はんね 周波数 しゅうはすう
ω おめが
2
−
ω おめが
1
{\displaystyle {\omega _{2}-\omega _{1}}}
半値 はんね 幅 はば 呼 よ
Q値 ね 低 ひく 機械 きかい 振動 しんどう 系 けい 振動 しんどう 分散 ぶんさん 大 おお 系 けい 値 ね 高 たか 構造 こうぞう 物 ぶつ 一旦 いったん 振動 しんどう 開始 かいし 振動 しんどう 長 なが 続 つづ
Q値 ね 低 ひく 素材 そざい 振動 しんどう 減少 げんしょう 性質 せいしつ 利用 りよう 防 ぼう 振 ふ 材 ざい 防音 ぼうおん 材 ざい 用 もち
RLC直列 ちょくれつ 回路 かいろ 電子 でんし 工学 こうがく 分野 ぶんや 共振 きょうしん 回路 かいろ 共振 きょうしん 鋭 するど 表 あらわ 値 ね 一般 いっぱん 的 てき 用 もち 定義 ていぎ 上記 じょうき 同一 どういつ インダクタ とキャパシタ を用 もち 直列 ちょくれつ 共振 きょうしん 回路 かいろ 場合 ばあい
Q
=
1
R
L
C
{\displaystyle Q={\frac {1}{R}}{\sqrt {\frac {L}{C}}}}
と表 あらわ 大 おお 小 ちい 直列 ちょくれつ 抵抗 ていこう 少 すく 大 おお 示 しめ 選択 せんたく 度 ど 稼 かせ 必要 ひつよう 共振 きょうしん 回路 かいろ 線 せん 径 みち 太 ふと 抵抗 ていこう 値 ち 押 お 大 だい 径 みち 粗 そ 巻 ま 分布 ぶんぷ 容量 ようりょう 減 へ 工夫 くふう 角 かく 振動 しんどう 数 すう
ω おめが =
1
L
C
{\displaystyle \omega ={\sqrt {\frac {1}{LC}}}}
を用 もち
Q
=
ω おめが
L
R
=
1
ω おめが
C
R
{\displaystyle Q={\frac {\omega {}L}{R}}={\frac {1}{\omega {}CR}}}
と表 あらわ
また、水晶 すいしょう 振動 しんどう 子 こ LC共振 きょうしん 回路 かいろ に比 くら 大 おお 正確 せいかく 安定 あんてい 発振 はっしん 回路 かいろ 向 む 共振 きょうしん 回路 かいろ 一般 いっぱん 用 もち 水晶 すいしょう 自体 じたい 数 すう 百 ひゃく 万 まん 達 たっ 高 たか 値 ね 持 も 利用 りよう 回路 かいろ 数 すう 千 せん 数 すう 万 まん 達成 たっせい 一般 いっぱん 的 てき 共振 きょうしん 器 き 数 すう 十 じゅう 程度 ていど 周波数 しゅうはすう 高 たか 値 ち 下 さ
RLC並列 へいれつ 回路 かいろ 並列 へいれつ 回路 かいろ 場合 ばあい
Q
=
R
C
L
{\displaystyle Q={R}{\sqrt {\frac {C}{L}}}}
となる[1]
1自由 じゆう 度 ど 質量 しつりょう 系 けい 値 ち 機械 きかい 的 てき 抵抗 ていこう 用 もち 表現 ひょうげん
Q
=
M
K
R
{\displaystyle Q={\frac {\sqrt {MK}}{R}}}
ここで M は質量 しつりょう 弾性 だんせい 率 りつ 機械 きかい 的 てき 抵抗 ていこう 質量 しつりょう 系 けい 角 かく 振動 しんどう 数 すう 用 もち
ω おめが =
K
M
{\displaystyle \omega ={\sqrt {\frac {K}{M}}}}
また、別 べつ 表現 ひょうげん
Q
=
ω おめが
M
R
{\displaystyle Q={\frac {\omega {}M}{R}}}
と導出 どうしゅつ
Qは減衰 げんすい 定数 ていすう
ζ ぜーた
{\displaystyle \zeta }
損失 そんしつ 率 りつ
η いーた
{\displaystyle \eta }
用 もち
Q
=
1
2
ζ ぜーた
=
1
η いーた
{\displaystyle Q={\frac {1}{2\zeta }}={\frac {1}{\eta }}}
と表 あらわ
ここで、周期 しゅうき 的 てき 外力 がいりょく 作用 さよう 強制 きょうせい 振動 しんどう 考 かんが
d
2
x
d
t
2
+
2
ζ ぜーた
ω おめが
n
d
x
d
t
+
ω おめが
n
x
=
−
F
0
k
ω おめが
n
2
cos
ω おめが t
{\displaystyle {d^{2}x \over dt^{2}}+2\zeta \omega _{n}{dx \over dt}+\omega _{n}x=-{F_{0} \over k}\omega _{n}^{2}\cos \omega t}
この解 かい
x
=
A
cos
ω おめが t
+
B
sin
ω おめが t
{\displaystyle x=A\cos \omega t+B\sin \omega t}
となるから、 sin成分 せいぶん 成分 せいぶん 係数 けいすう 比較 ひかく 連立 れんりつ 方程式 ほうていしき 立 た 解 と
x
=
F
0
k
1
{
1
−
(
ω おめが
ω おめが
n
)
2
}
2
+
(
2
ζ ぜーた
ω おめが
ω おめが
n
)
2
[
{
1
−
(
ω おめが
ω おめが
n
)
2
}
cos
ω おめが t
+
2
ζ ぜーた
ω おめが
ω おめが
n
sin
ω おめが t
]
{\displaystyle x={F_{0} \over k}{1 \over {\left\{{1-\left({\omega \over \omega _{n}}\right)^{2}}\right\}^{2}+\left({2\zeta {\omega \over \omega _{n}}}\right)^{2}}}\left[\left\{{1-\left({\omega \over \omega _{n}}\right)^{2}}\right\}\cos \omega t+2\zeta {\omega \over \omega _{n}}\sin \omega t\right]}
このとき、共振 きょうしん 周波数 しゅうはすう
ω おめが =
ω おめが
n
{\displaystyle \omega =\omega _{n}}
振動 しんどう 考 かんが
x
(
ω おめが
n
)
=
F
0
k
1
2
ζ ぜーた
sin
ω おめが t
{\displaystyle x(\omega _{n})={F_{0} \over k}{1 \over {2\zeta }}\sin \omega t}
したがって、
x
(
ω おめが
n
)
=
F
0
k
Q
sin
ω おめが t
{\displaystyle x(\omega _{n})={F_{0} \over k}Q\sin \omega t}
なお、静的 せいてき 荷重 かじゅう 時 じ 変位 へんい 0 は、
x
0
=
F
0
k
{\displaystyle x_{0}={F_{0} \over k}}
となるから、共振 きょうしん 周波数 しゅうはすう 振幅 しんぷく 比 ひ
x
(
ω おめが
n
)
x
0
=
Q
{\displaystyle {x(\omega _{n}) \over x_{0}}=Q}
したがって、共振 きょうしん 周波数 しゅうはすう 振動 しんどう 振幅 しんぷく 静的 せいてき 荷重 かじゅう 時 じ 倍 ばい 増大 ぞうだい
光学 こうがく 的 てき 空洞 くうどう 共振 きょうしん 器 き 値 ち 以下 いか 式 しき 求 もと
Q
=
2
π ぱい ν にゅー
E
P
{\displaystyle Q={\frac {2\pi \nu {\mathcal {E}}}{P}}}
ここで
ν にゅー
{\displaystyle \nu }
共振 きょうしん 周波数 しゅうはすう
E
{\displaystyle {\mathcal {E}}}
蓄 たくわ
P
=
−
d
E
d
t
{\displaystyle P=-{\frac {dE}{dt}}}
散逸 さんいつ 率 りつ 光学 こうがく 的 てき 値 ち 共振 きょうしん 周波数 しゅうはすう 共振 きょうしん 器 き 半価 はんか 幅 はば 割 わ 等 ひと 内 ない 光子 こうし 寿命 じゅみょう 値 ち 比例 ひれい レーザー の技術 ぎじゅつ 一 ひと 値 ね 切 き 替 か 高 こう 出力 しゅつりょく 得 え 技術 ぎじゅつ Qスイッチ と呼 よ
メスバウアー効果 こうか による共鳴 きょうめい 現象 げんしょう 値 ち 数 すう 達 たっ
誘電 ゆうでん 体 たい 材料 ざいりょう δ でるた 逆数 ぎゃくすう 定義 ていぎ 一般 いっぱん 的 てき 誘電 ゆうでん 率 りつ 高 たか 材料 ざいりょう 値 ね 低 ひく 周波数 しゅうはすう 上昇 じょうしょう 伴 ともな 低下 ていか 値 ち 周波数 しゅうはすう 積 せき 積 せき 値 ね 用 もち 材料 ざいりょう 良否 りょうひ 判断 はんだん 多 おお
^ 第 だい
ウィキメディア・コモンズには、
Q値 ね に
関連 かんれん するカテゴリがあります。
T. Ohira, "What in the world is Q ," IEEE Microwave Magazine, vol.17, no.6, pp.42-49, June 2016. ISSN 1527-3342. 
![{\displaystyle x={F_{0} \over k}{1 \over {\left\{{1-\left({\omega \over \omega _{n}}\right)^{2}}\right\}^{2}+\left({2\zeta {\omega \over \omega _{n}}}\right)^{2}}}\left[\left\{{1-\left({\omega \over \omega _{n}}\right)^{2}}\right\}\cos \omega t+2\zeta {\omega \over \omega _{n}}\sin \omega t\right]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a4ab94577693683ca588d544561bd868502cf2ce)
