动量守恒もりつね定律ていりつ

动量守恒もりつね定律ていりつ（Conservation of momentum）：如果物体ぶったい受到外力がいりょく的てき合力ごうりょく为零，则系统内各かく物体ぶったい动量的てき向むかい量りょう和わ保持ほじ不ふ变，系統けいとう質しつ心しん維持いじ原本げんぽん的てき運動うんどう狀態じょうたい。

数学すうがく表示ひょうじ

以用p表示ひょうじ动量，

$\sum _{i=1}^{N}p_{i}=const.$

或ある者もの

${\frac {d}{dt}}\sum _{i=1}^{N}p_{i}=0$

一般いっぱん會かい表示ひょうじ成なり

$m_{1}v_{01}+m_{2}v_{02}=m_{1}v_{1}+m_{2}v_{2}$

动量守恒もりつね定律ていりつ应用条件じょうけん

动量守恒もりつね定律ていりつ严格成立せいりつ的てき条件じょうけん是ぜ物理ぶつり系けい统受到的てき合ごう外力がいりょく为零。在ざい实际计算中ちゅう，如系统内部ないぶ的てき物体ぶったい之の间相互そうご作用さよう的てき內力远远大だい于外力がいりょく，相あい对于内ない力りょく，可か以忽略りゃく外力がいりょく，此时动量守恒もりつね定律ていりつ近似きんじ成立せいりつ。例れい如物体ぶったい由よし于爆炸分割ぶんかつ为多个小物体ぶったい，此时爆ばく炸产生せい的てき力りょく远大于空气阻力りょく。所以ゆえん可か认为在ざい爆ばく炸过程ほど中ちゅう，该物体系たいけい统（爆ばく炸后系けい统由各かく个小物体ぶったい组成）动量守恒もりつね。若わか在ざい某ぼう一いち个方向上こうじょう，合ごう外力がいりょく的てき分量ぶんりょう为零，则该方向ほうこう的てき动量守恒もりつね，即そく动量在ざい该方向ほうこう的てき分量ぶんりょう守恒もりつね。（根ね据すえ运动的てき分解ぶんかい与あずか合成ごうせい和わ力りょく的てき独立どくりつ作用さよう原理げんり可か推知すいち）

动量守恒もりつね定律ていりつ的てき本ほん质

论证动量守恒もりつね定律ていりつ的てき牛うし顿摆

动量守恒もりつね定律ていりつ是ぜ空そら间平移うつり不ふ变性的まと表ひょう现。在ざい狭せま义相对论中なか，动量和わ能のう量りょう结合在ざい一いち起おこり成なり为动量-能のう量りょう四よん维矢量りょう，动量守恒もりつね定律ていりつ也与能のう量りょう守恒もりつね定律ていりつ一起结合为四维动量守恒定律。

动量守恒もりつね定律ていりつ的てき意い义

动量守恒もりつね定律ていりつ与あずか能のう量りょう守恒もりつね定律ていりつ、角すみ动量守恒もりつね定律ていりつ是ぜ自然しぜん界かい的てき普遍ふへん规律。在ざい狭せま义相对论中なか，微ほろ观粒子りゅうし作さく高速こうそく运动（速度そくど接近せっきん光速こうそく）的てき情じょう况下，牛うし顿定律ていりつ已やめ经不适用，但ただし是これ以上いじょう定律ていりつ仍然适用。现代物理ぶつり学がく研究けんきゅう中ちゅう，动量守恒もりつね定律ていりつ成なり为一个重要的基础定律。

相あい关事件じけん

1930年ねん泡あわ利り为解释中子なかご衰おとろえ变现象ぞう中ちゅう能のう量りょう、动量不ふ守恒もりつね提出ていしゅつ微ほろ中子なかご假かり说，后きさき1930年ねん莱因斯实验发现其存在そんざい。另外1932年ねん查德威い克かつ实验研究けんきゅう钋放射ほうしゃ的てきαあるふぁ粒子りゅうし从铍中ちゅう打出うちいで高だか能のう中性ちゅうせい辐射发现中子なかご。

参まいり见

• 能のう量りょう守恒もりつね定律ていりつ
• 质量守恒もりつね定律ていりつ
• 角すみ动量守恒もりつね定律ていりつ
• 电荷守恒もりつね定律ていりつ