康 かん 普 ひろし 頓 ひたすら 散 ち 射 い 在 ざい 原子 げんし 物理 ぶつり 学 がく 中 なか 康 かん 普 ひろし 射 しゃ 或 ある 称 しょう 康 かん 普 ひろし 英語 えいご Compton effect ），是 ぜ 指 ゆび 当 とう X射 い 或 ある 伽 とぎ 的 てき 光子 こうし 相互 そうご 作用 さよう 因 いん 失 しつ 去 さ 能 のう 量 りょう 相 あい 存在 そんざい 逆 ぎゃく 康 かん 普 ひろし 光子 こうし 能 のう 量 りょう 波 は 短 たん 康 かん 普 ひろし 移 うつり
康 かん 普 ひろし 通常 つうじょう 指物 さしもの 子 こ 雲 くも 与 あずか 光子 こうし 的 てき 相互 そうご 作用 さよう 但 ただし 物 ぶつ 原子核 げんしかく 与 あずか 光子 こうし 的 てき 相互 そうご 作用 さよう 核 かく 康 かん 普 ひろし 存在 そんざい
康 かん 普 ひろし 先 さき 在 ざい 年 ねん 由美 ゆみ 国 こく 物理 ぶつり 学 がく 家 か 阿 おもね 康 かん 普 ひろし 随 ずい 后 きさき 的 てき 他 た 的 てき 研究生 けんきゅうせい 吴有训 证实了 りょう 普遍 ふへん 性 せい 康 かん 普 ひろし 年 ねん 的 てき 诺贝尔物理学 りがく 。
这个效 こう 反映 はんえい 出光 いでみつ 不 ふ 具有 ぐゆう 波 なみ 汤姆孙散射 しゃ 的 てき 波 は 不能 ふのう 解 かい 移 うつり 的 てき 成因 せいいん 光 こう 的 てき 粒子 りゅうし 性 せい 光 ひかり 在 ざい 某 ぼう 表 ひょう 粒子 りゅうし 性 せい 光 ひかり 束 たば 一 いち 串 くし 粒子 りゅうし 流 りゅう 粒子 りゅうし 流 りゅう 的 てき 能 のう 量 りょう 与 あずか 光 ひかり 成 なり 正 せい 比 ひ
在 ざい 光子 こうし 概念 がいねん 之 の 后 きさき 康 かん 普 ひろし 射 い 可 か 到 いた 解 かい 与 あずか 光子 こうし 弹性碰撞 （彈性 だんせい 產 さん 生 せい 的 てき 非 ひ 彈性 だんせい 散 ち 射 い 光子 こうし 的 てき 失 しつ 去 さ 部分 ぶぶん 能 のう 量的 りょうてき 光子 こうし 一方 いっぽう 向 こう 整 せい 程 ほど 中 ちゅう 动量 守恒 もりつね 光子 こうし 的 てき 剩余 じょうよ 能 のう 量 りょう 足 あし 的 てき 第 だい
康 かん 普 ひろし 射 い 可 か 在任 ざいにん 何 なん 物 ぶつ 当 とう 光子 こうし 光子 こうし 源 げん 射 しゃ 入 いれ 散 ち 射 い 物 ぶつ 一般 いっぱん 指 ゆび 金属 きんぞく 主要 しゅよう 是 ぜ 与 あずか 作用 さよう 光子 こうし 的 てき 能 のう 量 りょう 相当 そうとう 低 ひく 与 あずか 束 たば 同 どう 数量 すうりょう 要 よう 光 こう 原子 げんし 吸收 きゅうしゅう 光子 こうし 生 せい 光子 こうし 的 てき 能 のう 量 りょう 相当 そうとう 大 だい 子 こ 的 てき 束 たば 光子 こうし 自由 じゆう 散 ち 射 い 生 せい 康 かん 普 ひろし 光子 こうし 能 のう 量 りょう 大 だい 百 ひゃく 萬 まん 伏 ふく 特 とく 原子核 げんしかく 生成 せいせい 一 いち 子 こ 和正 かずまさ 被 ひ 称 しょう 成 なり 對 たい 產 さん 生 せい
由 よし 光子 こうし 具有 ぐゆう 波 は 粒 つぶ 二 に 象 ぞう 性 せい 因 いん 應 おう 波動 はどう 理論 りろん 詮 かい 釋 しゃく 應 おう 埃 ほこり 年 ねん 給 きゅう 出 で 半 はん 經典 きょうてん 理論 りろん 論 ろん 是 ぜ 用 よう 古典 こてん 電動 でんどう 力學 りきがく 來 らい 光子 こうし 用 よう 量子力學 りょうしりきがく 來 らい 電子 でんし [ 1] :28, 286
康 かん 普 ひろし 人 じん 引用 いんよう 光 ひかり 和 わ 狭 せま 来 らい 解 かい 一 いち 据 すえ 余弦 よげん 定律 ていりつ 得 とく 出 で 康 かん 普 ひろし 移 うつり 公式 こうしき
λ らむだ −
λ らむだ
0
=
h
m
c
(
1
−
cos
θ しーた
)
{\displaystyle \lambda -\lambda _{0}={\frac {h}{mc}}\left(1-\cos \theta \right)}
其中的 てき 符號 ふごう 對應 たいおう
λ らむだ
0
{\displaystyle \lambda _{0}\,}
撞前波 は
λ らむだ
{\displaystyle \lambda \,}
撞後波 は
m
{\displaystyle m\,}
电子质量
θ しーた
{\displaystyle \theta \,}
光子 こうし 方向 ほうこう 角 かく 前後 ぜんご 的 てき 路 ろ 径 みち
h
{\displaystyle h\,}
普 ひろし 朗 ろう 克 かつ 常数 じょうすう
c
{\displaystyle c\,}
光速 こうそく
推導要件 ようけん
p
0
{\displaystyle \mathbf {p} _{0}\,}
撞前光子 こうし 動 どう 量 りょう
p
{\displaystyle \mathbf {p} \,}
撞後光子 こうし 動 どう 量 りょう
v
{\displaystyle \mathbf {v} \,}
撞後電子 でんし 速度 そくど
γ がんま =
1
1
−
(
v
/
c
)
2
{\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-\left(\mathbf {v} /c\right)^{2}}}}}
p
0
=
p
+
γ がんま m
v
{\displaystyle \mathbf {p} _{0}=\mathbf {p} +\gamma m\mathbf {v} }
动量守恒 もりつね
|
p
0
|
c
+
m
c
2
=
|
p
|
c
+
γ がんま m
c
2
{\displaystyle \left|\mathbf {p} _{0}\right|c+mc^{2}=\left|\mathbf {p} \right|c+\gamma mc^{2}}
能 のう 量 りょう 守恒 もりつね
|
p
|
=
h
λ らむだ
{\displaystyle \left|\mathbf {p} \right|={\frac {h}{\lambda }}}
物質 ぶっしつ 波 は 公式 こうしき
推导如下：
p
0
2
+
p
2
−
2
|
p
0
|
|
p
|
cos
θ しーた
=
(
p
0
−
p
)
2
=
(
γ がんま m
v
)
2
=
(
γ がんま m
c
)
2
−
(
m
c
)
2
=
(
|
p
0
|
+
m
c
−
|
p
|
)
2
−
(
m
c
)
2
=
(
|
p
0
|
−
|
p
|
)
(
|
p
0
|
+
2
m
c
−
|
p
|
)
=
p
0
2
+
p
2
−
2
|
p
0
|
|
p
|
+
2
m
c
(
|
p
0
|
−
|
p
|
)
{\displaystyle {\begin{array}{rcl}\mathbf {p} _{0}^{2}+\mathbf {p} ^{2}-2\left|\mathbf {p} _{0}\right|\left|\mathbf {p} \right|\cos \theta &=&\left(\mathbf {p} _{0}-\mathbf {p} \right)^{2}=\left(\gamma m\mathbf {v} \right)^{2}\\&=&\left(\gamma mc\right)^{2}-\left(mc\right)^{2}=\left(\left|\mathbf {p} _{0}\right|+mc-\left|\mathbf {p} \right|\right)^{2}-\left(mc\right)^{2}\\&=&\left(\left|\mathbf {p} _{0}\right|-\left|\mathbf {p} \right|\right)\left(\left|\mathbf {p} _{0}\right|+2mc-\left|\mathbf {p} \right|\right)\\&=&\mathbf {p} _{0}^{2}+\mathbf {p} ^{2}-2\left|\mathbf {p} _{0}\right|\left|\mathbf {p} \right|+2mc\left(\left|\mathbf {p} _{0}\right|-\left|\mathbf {p} \right|\right)\end{array}}}
移項 いこう 得 どく
1
−
cos
θ しーた
m
c
=
|
p
0
|
−
|
p
|
|
p
0
|
|
p
|
=
1
|
p
|
−
1
|
p
0
|
=
λ らむだ h
−
λ らむだ
0
h
{\displaystyle {\frac {1-\cos \theta }{mc}}={\frac {\left|\mathbf {p} _{0}\right|-\left|\mathbf {p} \right|}{\left|\mathbf {p} _{0}\right|\left|\mathbf {p} \right|}}={\frac {1}{\left|\mathbf {p} \right|}}-{\frac {1}{\left|\mathbf {p} _{0}\right|}}={\frac {\lambda }{h}}-{\frac {\lambda _{0}}{h}}}
也就是 ぜ
λ らむだ −
λ らむだ
0
=
h
m
c
(
1
−
cos
θ しーた
)
{\displaystyle \lambda -\lambda _{0}={\frac {h}{mc}}\left(1-\cos \theta \right)}
康 かん 普 ひろし 放射 ほうしゃ 生物 せいぶつ 学 がく 十分 じゅうぶん 重要 じゅうよう 由 ゆかり 是 ぜ 高 だか 能 のう 量 りょう 射 い 生物 せいぶつ 中 ちゅう 的 てき 原子核 げんしかく 最 さい 有 ゆう 可能 かのう 的 てき 相互 そうご 作用 さよう 因 いん 被 ひ 放射 ほうしゃ
材料 ざいりょう 物理 ぶつり 中 ちゅう 康 かん 普 ひろし 的 てき 波 なみ 函数 かんすう
康 かん 普 ひろし 是 ぜ 伽 とぎ 光 ひかり 中 なか 的 てき 重要 じゅうよう 效 こう 在 ざい 光 ひかり 表 ひょう 上 じょう 產 さん 生 せい 康 かん 普 ひろし 的 てき 原因 げんいん 因 いん 可能 かのう 被 ひ 散 ち 射出 しゃしゅつ 所用 しょよう 的 てき 探 さがせ 以外 いがい 康 かん 普 ひろし 用 よう 探 さがせ 去 さ 包 つつみ 高 だか 主 ぬし 探 さがせ 被 ひ 用 よう 散 ち 的 てき 散 ち 射 い 伽 とぎ 用 よう 的 てき 影 かげ
逆 ぎゃく 康 かん 普 ひろし 射 しゃ 在 ざい 天体 てんたい 物理 ぶつり 学 がく 上 うえ 有 ゆう 重要 じゅうよう 意 い 在 ざい X射 い 文学 ぶんがく 中 なか 黑 くろ 洞 ほら 周 しゅう 吸积盘 被 ひ 会 かい 射 しゃ 射 しゃ 所 しょ 的 てき 低能 ていのう 光子 こうし 会 かい 与 あずか 黑 くろ 洞 ほら 的 てき 的 てき 相 あい 性 せい 逆 ぎゃく 康 かん 普 ひろし 射 い 能 のう 量 りょう 象 ぞう 被 ひ 是 ぜ 黑 くろ 洞 ほら 的 てき 射 い 千 せん 伏 ふく 中 ちゅう 成因 せいいん
当 とう 宇宙 うちゅう 微 ほろ 波 なみ 背景 はいけい 穿 ほじ 星 ほし 系 けい 周 しゅう 体 たい 逆 ぎゃく 康 かん 普 ひろし 能 のう 被 ひ 宇宙 うちゅう 微 ほろ 波 なみ 背景 はいけい 的 てき 光子 こうし 被 ひ 中 ちゅう 的 てき 散 ち 射 い 到 いた 更 さら 高 だか 的 てき 能 のう 量 りょう 去 さ 即 そく 所 しょ 的 てき 苏尼亚耶夫 おっと 多 た 奇效 きこう 。
^ George Greenstein; Arthur Zajonc. The Quantum Challenge: Modern Research on the Foundations of Quantum Mechanics. Jones & Bartlett Learning. 2006. ISBN 978-0-7637-2470-2
