长度收 おさむ （又 また 称 たたえ 洛 らく 收 おさむ 或 ある 洛 らく 費 ひ 羅 ら 收 おさむ 是 ぜ 指 ゆび 者 しゃ 在 ざい 速度 そくど 非 ひ 零 れい 的 てき 物体 ぶったい 到 いた 的 てき 的 てき 通常 つうじょう 只 ただ 在 ざい 相 あい 速度 そくど 接近 せっきん 光速 こうそく 会 かい 比 ひ 只 ただ 有 ゆう 在 ざい 与 あずか 物体 ぶったい 平行 へいこう 的 てき 方向 ほうこう 上 じょう 才能 さいのう 收 おさむ
对于常 つね 体 たい 在 ざい 常 つね 速度 そくど 效 こう 略 りゃく 只 ただ 有 ゆう 在 ざい 速度 そくど 足 あし 或 ある 是 ぜ 在 ざい 中 ちゅう 考 こう 象 ぞう 才 ざい 有意 ゆうい 当 とう 相 あい 速度 そくど 7007134000000000000♠ 13400 000 m/sc 收 おさむ 的 てき 静止 せいし 的 てき 相 しょう 速度 そくど 增大 ぞうだい 到 いた 7007423000000000000♠ 42300 000 m/sc 收 おさむ 的 てき 静止 せいし 的 てき 随 ずい 着 ぎ 速度 そくど 接近 せっきん 光速 こうそく 效 こう 下面 かめん 方 かた 程 ほど
L
=
L
0
γ がんま (
v
)
=
L
0
1
−
v
2
/
c
2
{\displaystyle L={\frac {L_{0}}{\gamma (v)}}=L_{0}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}
其中
L 0 是 ぜ 物体 ぶったい 的 てき 固有 こゆう 物体 ぶったい 在 ざい 与 あずか 静止 せいし 的 てき 参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 的 てき L 是 ぜ 者 しゃ 的 てき 物体 ぶったい 的 てき v 是 ぜ 者 しゃ 与 あずか 物体 ぶったい 之 の 相 しょう 速度 そくど c 是 ぜ 光速 こうそく 而γ がんま v )洛 らく 因子 いんし 定 てい
γ がんま (
v
)
≡
1
1
−
v
2
/
c
2
{\displaystyle \gamma (v)\equiv {\frac {1}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}\ }
在 ざい 方 かた 程 ほど 中 ちゅう 物体 ぶったい 的 てき 所 しょ 方向 ほうこう 与 あずか 物体 ぶったい 方向 ほうこう 平行 へいこう 者 しゃ 需要 じゅよう 同 どう 量 りょう 物体 ぶったい 的 てき 然 しか 后 きさき 相 しょう 得 え 到 いた 物体 ぶったい 的 てき 当 とう 相 あい 速度 そくど 光速 こうそく 物体 ぶったい 在 ざい 方 かた 向上 こうじょう 的 てき 会 かい 零 れい 更 さら 普遍 ふへん 的 てき 洛 らく
长度收 おさむ 乔治·斐兹杰惹 与 あずか 亨 とおる 德 とく 里 さと 克 かつ 洛 らく 先 さき 后 きさき 年 ねん 与 あずか 年 ねん 提出 ていしゅつ 他 た 提出 ていしゅつ 迈克尔逊-莫雷实验 对于静止 せいし 假 かり 的 てき [1] [2] 尽 つき 管 かん 洛 らく 都 と 提 ひっさげ 到 いた 了 りょう 静 せい 在 ざい 生 せい 的 てき 亥 い 奥 おく 利 とし 弗 どる 亥 い 基 もと 年 ねん 提出 ていしゅつ 但 ただし 他 た 只 ただ 是 ぜ 特例 とくれい 情 じょう 因 よし 没 ぼつ 有 ゆう 充足 じゅうそく 的 てき 理 り 分子 ぶんし 作用 さよう 力 りょく 会 かい 完全 かんぜん 依 よ 照 あきら 作用 さよう 年 ねん 约瑟夫 おっと 拉 ひしげ 提出 ていしゅつ 了 りょう 收 おさむ 模型 もけい 的 てき 直接 ちょくせつ 不 ふ 亨 とおる 利 り 在 ざい 年 ねん 提出 ていしゅつ 的 てき 性 せい 不能 ふのう 通 どおり 用 よう 得 え 到 いた 解 かい 所以 ゆえん 他 た 了 りょう 收 おさむ 子 こ 性的 せいてき 非 ひ 束 たば 力 りょく 得 え 到 いた 学 がく 解 かい 力 りょく 静止 せいし 的 てき [3]
1905年 ねん 阿 おもね 特 とく 首 くび 次 じ [3] 移 うつ 去 ざ 了 りょう 收 おさむ 所有 しょゆう 特例 とくれい 假 かり 素 もと 展示 てんじ 了 りょう 需要 じゅよう 假 かり 可 か 狭 せま 得 え 到 いた 解 かい [4] 的 てき 理 り 来 らい 得 え 到 いた 了 りょう 赫尔曼·闵可夫 おっと 的 てき 完 かん 善 ぜん 他 た 通 どおり 入 いれ [5]
相 あい 基 もと [ 编辑 ] 长度收 おさむ 三 さん 棒 ぼう 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 静止 せいし 三 さん 棒 ぼう 系 けい 中 ちゅう 在 ざい 例 れい 子中 こなか 的 てき 左端 ひだりはし 点 てん 和 わ 在 ざい 与 あずか 同 どう 一 いち 位置 いち 棒 ぼう 的 てき 是 ぜ 可 か 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 同 どう 一 いち 与 あずか 之 の 要 よう 比 ひ 与 あずか 之 の 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 好 こう 相反 あいはん 首 くび 先 さき 需要 じゅよう 考 こう 是 ぜ 静止 せいし 与 あずか 物体 ぶったい 的 てき 方法 ほうほう [6] 的 てき 物体 ぶったい 只 ただ 是 ぜ 指 ゆび 由 よし 一 いち 系列 けいれつ 静止 せいし 換言 かんげん 之 の 在 ざい 同 どう 性 せい 系 けい 中 ちゅう 会 かい 保持 ほじ 静止 せいし 的 てき 点 てん 的 てき 一 いち 段 だん 者 しゃ 与 あずか 物体 ぶったい 相 しょう 速度 そくど 那 な 物体 ぶったい 的 てき 原 げん
L
0
{\displaystyle L_{0}}
用 よう 棒 ぼう 直接 ちょくせつ 当 とう 相 あい 速度 そくど 大 だい 可 か 行 ぎょう
观察者 しゃ 同 どう 步 ふ 可 か 完成 かんせい
使用 しよう 爱因斯坦同 どう 步法 ほほう 光 こう 信号 しんごう 使用 しよう 法 ほう 是 ぜ 在 ざい 消失 しょうしつ 速度 そくど 内 ない vanishing transport velocity ）在 ざい 当 とう 同 どう 步 ふ 完成 かんせい 后 きさき 物体 ぶったい 通 どおり 每 まい 左右 さゆう 端点 たんてん 通 どおり 在 ざい 后 きさき 者 しゃ 只 ただ 看 み 下 か 物体 ぶったい 左 ひだり 端点 たんてん 通 どおり 的 てき 位置 いち 同 どう 的 てき 位置 いち 即 そく 可 か 的 てき 物体 ぶったい
L
{\displaystyle L}
相等 そうとう [6] 当 とう 使用 しよう 方法 ほうほう 同 どう simultaneity ）的 てき 定 てい 尤 ゆう 重要 じゅうよう
另一种方法是使用可以显示其原 はら
T
0
{\displaystyle T_{0}}
的 てき 在 ざい 物体 ぶったい 静止 せいし 系 けい 内在 ないざい
T
{\displaystyle T}
内 うち 使用 しよう 本身 ほんみ 自 じ 物体 ぶったい 物体 ぶったい 的 てき 可 か 速度 そくど 相乘 そうじょう 求 もとめ 得 え 即 そく
L
0
=
T
⋅
v
{\displaystyle L_{0}=T\cdot v}
物体 ぶったい 静止 せいし 系 けい 或 ある
L
=
T
0
⋅
v
{\displaystyle L=T_{0}\cdot v}
静止 せいし 系 けい [7]
在 ざい 牛 うし 学 がく 中 ちゅう 同 どう 与 あずか 都 と 是 ぜ 的 てき 因 いん 法 ほう 最 さい 到 いた 的 てき 会 かい 是 ぜ
L
{\displaystyle L}
与 あずか
L
0
{\displaystyle L_{0}}
相等 そうとう 在 ざい 相 あい 中 ちゅう 由 よし 所有 しょゆう 系 けい 中 ちゅう 光速 こうそく 不 ふ 出 で 的 てき 相對 そうたい 同時 どうじ 時間 じかん 膨脹 ぼうちょう 打破 だは 了 りょう 等式 とうしき 当 とう 采 さい 用 よう 第 だい 一 いち 法 ほう 当 とう 系 けい 中 ちゅう 的 てき 者 しゃ 会 かい 是 ぜ 同 どう 完成 かんせい 的 てき 当 とう 采 さい 用 よう 第 だい 二 に 法 ほう 由 ゆかり
T
{\displaystyle T}
与 あずか
T
0
{\displaystyle T_{0}}
相等 そうとう 出 で 度 ど 不等 ふとう 的 てき 情 じょう
所有 しょゆう 系 けい 中 ちゅう 方式 ほうしき 可 か 洛 らく 最 さい 果 はて 物体 ぶったい 的 てき 原 げん 保持 ほじ 不 ふ 物体 ぶったい 的 てき 最大 さいだい 是 ぜ 系 けい 中 ちゅう 同 どう 收 おさむ 会 かい 在 ざい 物体 ぶったい 方 かた 向上 こうじょう 物体 ぶったい 与原 よはら 式 しき 所 しょ 示 しめせ
L
=
L
0
/
γ がんま
{\displaystyle L=L_{0}/\gamma }
磁作用 よう [ 编辑 ] 在 ざい 相 しょう 原子核 げんしかく 中 ちゅう 相 しょう 收 おさむ 影 かげ 用 よう 附近 ふきん 的 てき 所 しょ 的 てき 用 よう 由 よし 与 あずか 造成 ぞうせい 的 てき [8] [9]
1820年 ねん 安德 あんとく 烈 れつ 安 やす 培 つちかえ 展示 てんじ 通有 つうゆう 同 どう 向 こう 的 てき 平行 へいこう 会 かい 彼此 ひし 吸引 きゅういん 会 かい 略 りゃく 微 ほろ 收 おさむ 造成 ぞうせい 但 ただし 他 た 不 ふ 会 かい 同等 どうとう 收 おさむ 造成 ぞうせい 与 あずか 了 りょう 局部 きょくぶ 不 ふ 均 ひとし 收 おさむ 圈 けん 中 ちゅう 的 てき 反 はん 之 これ 亦 また 然 しか 在 ざい 静止 せいし 参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 会 かい 同 どう 不 ふ 平衡 へいこう 的 てき 漂移速度 そくど 相 あい 低 ひく 米 まい 每秒 まいびょう 量 りょう 但 ただし 与 あずか 作用 さよう 非常 ひじょう 大 だい 在 ざい 速度 そくど 下 か 相 そう 收 おさむ 会 かい 明 あかり
这种效 こう 可 か 来 らい 解 かい 流 りゅう 的 てき 磁性 じせい 粒子 りゅうし 只 ただ 替 がえ 自 じ 可 か [來 らい 源 みなもと 請求 せいきゅう
对称性 せい [ 编辑 ]
S系 けい 中 ちゅう 所有 しょゆう 平行 へいこう 事件 じけん 都 と 是 ぜ 同 どう 生 せい 的 てき 系 けい 中 ちゅう 所有 しょゆう 平行 へいこう 事件 じけん 同 どう 生 せい 的 てき
相 あい 原理 げんり 即 そく 所有 しょゆう 系 けい 中 ちゅう 物理 ぶつり 都 と 具有 ぐゆう 相 しょう 同 どう 形式 けいしき 要求 ようきゅう 收 おさむ 称 しょう 的 てき 即 そく 系 けい 中 ちゅう 的 てき 静止 せいし 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 收 おさむ 那 な 中 ちゅう 的 てき 静止 せいし 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 收 おさむ 闵可夫 おっと 表示 ひょうじ 因 いん 何 なん 上 じょう 洛 らく [10] [11]
在 ざい 右 みぎ 一 いち 中 ちゅう 系 けい 中有 ちゅうう 一 いち 根 ね 静止 せいし 平行 へいこう 在 ざい 参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 端点 たんてん 同 どう 的 てき 位置 いち 是 ぜ 和 わ 因 いん 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 同 どう 位置 いち 和 わ 因 いん 的 てき 是 ぜ
反 はん 之 これ 系 けい 中有 ちゅうう 根 ね 静止 せいし 同 どう 平行 へいこう 在 ざい 参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 端点 たんてん 同 どう 的 てき 位置 いち 是 ぜ 和 わ 因 いん 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 同 どう 位置 いち 和 わ 因 いん 的 てき 是 ぜ
在 ざい 右 みぎ 二 に 中 ちゅう 系 けい 中有 ちゅうう 系 けい 中有 ちゅうう 一座 いちざ 静止 せいし 的 てき 火 ひ 系 けい 与 あずか 系 けい 的 てき 相 しょう 速度 そくど
v
=
0
.
8
c
{\displaystyle v=0{.}8c}
系 けい 中有 ちゅうう 一 いち 根原 ねばら
L
0
=
A
B
=
30
c
m
{\displaystyle L_{0}=\mathrm {AB} =30\ \mathrm {cm} }
的 てき 系 けい 中 ちゅう 收 おさむ 的 てき
L
′
{\displaystyle L'}
L
′
=
A
C
=
L
0
/
γ がんま =
18
c
m
{\displaystyle L'=\mathrm {AC} =L_{0}/\gamma =18\ \mathrm {cm} }
当 とう 系 けい 中 ちゅう 的 てき 火 ひ 系 けい 中 ちゅう 的 てき 火 ひ 静止 せいし 可 か 使用 しよう 上面 うわつら 的 てき 方法 ほうほう 再 さい 次 つぎ 中 ちゅう 原 げん
L
0
′
=
E
F
=
30
c
m
{\displaystyle L'_{0}=\mathrm {EF} =30\ \mathrm {cm} }
那 な 棒 ぼう 相 しょう 系 けい 是 ぜ 的 てき 度会 わたらい 收 おさむ
L
=
D
E
=
L
0
′
/
γ がんま =
18
c
m
{\displaystyle L=\mathrm {DE} =L'_{0}/\gamma =18\ \mathrm {cm} }
实验验证 [ 编辑 ] 任 にん 何 なに 与 あずか 物体 ぶったい 因 いん 据 すえ 相 しょう 原理 げんり 他 た 本人 ほんにん 感 かん 他 た 自己 じこ 与 あずか 物体 ぶったい 在 ざい 同 どう 所以 ゆえん 收 おさむ 物体 ぶったい 静止 せいし 系 けい 中 ちゅう 都 と 不能 ふのう 能 のう 在 ざい 物体 ぶったい 系 けい 中 ちゅう 除 じょ 外 がい 即 そく 使 つかい 在 ざい 非 ひ non-co-moving ）参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 收 おさむ 直接 ちょくせつ 非常 ひじょう 的 てき 因 いん 前 まえ 的 てき 技 わざ 平 ひらめ 可 か 的 てき 物体 ぶったい 都 と 不能 ふのう 加速 かそく 至 いたり 相 しょう 效 こう 速度 そくど 能 のう 的 てき 速度 そくど 的 てき 物体 ぶったい 只 ただ 有原 ありはら 子中 こなか 的 てき 粒子 りゅうし 但 ただし 他 た 大小 だいしょう 不足 ふそく 直接 ちょくせつ 收 おさむ 程度 ていど
不 ふ 目前 もくぜん 已 やめ
迈克尔逊-莫雷实验 ：在 ざい 狭 せま 中 ちゅう 可 か 在 ざい 干涉 かんしょう 静止 せいし 系 けい 中 ちゅう 光 ひかり 在 ざい 各 かく 向上 こうじょう 相 しょう 同 どう 在 ざい 干涉 かんしょう 中 ちゅう 光 こう 束 たば 的 てき 路 ろ 径 みち 要 よう 比 ひ 静止 せいし 系 けい 中 ちゅう 会 かい 相 しょう 在 ざい 向 こう 前 ぜん 和 わ 反射 はんしゃ 路 ろ 径 みち 中 ちゅう 横 よこ 向 むかい 光 ひかり 束 たば 需要 じゅよう 分 ぶん 与 あずか 因 よし 各 かく 向 こう 重 おも 新 しん 一致 いっち 干涉 かんしょう 横 よこ 向 むこう 路 ろ 径 みち 收 おさむ 光 こう 束 たば 的 てき 速度 そくど 一致 いっち 垂直 すいちょく 臂 ひじ 的 てき 方向 ほうこう
对μ みゅー 子 こ 在 ざい 大 だい 中 ちゅう 的 てき 解 かい 快 こころよ μ みゅー 子 こ 的 てき 活 かつ 比 ひ μ みゅー 子 こ 大 だい 得 とく 多 た 在 ざい 地球 ちきゅう 固 かた 中 ちゅう 大 だい 厚 あつ 度 たび 保持 ほじ 原 げん μ みゅー 子 こ 寿命 じゅみょう 增 ぞう 然 しか 静止 せいし 系 けい 中 ちゅう 命 いのち 有 ゆう 改 あらため 但 ただし 大 だい 厚 あつ 度 たび 收 おさむ μ みゅー 子 こ 能 のう 地球 ちきゅう 表面 ひょうめん [12]
重 じゅう 静止 せいし 是 ぜ 球形 きゅうけい 接近 せっきん 光速 こうそく 的 てき 速度 そくど 会 かい 粒子 りゅうし 的 てき 部分 ぶぶん 只 ただ 能 のう 通 どおり 收 おさむ 起 おこり 的 てき 核 かく 子 こ 密度 みつど 增大 ぞうだい 解 かい [13] [14] [15]
高速 こうそく 的 てき 粒子 りゅうし 能力 のうりょく 物理 ぶつり 学 がく 的 てき 之 の 相反 あいはん 因 いん 粒子 りゅうし 会 かい 与 あずか 原子 げんし 相互 そうご 作用 さよう 的 てき 会 かい 占 うらない 去 さ 部分 ぶぶん 在 ざい 相 あい 中 ちゅう 的 てき 收 おさむ 在 ざい 方 かた 向上 こうじょう 增强 ぞうきょう 解 かい [12] [16]
在 ざい 同 どう 步 ふ 加速器 かそくき 自由 じゆう 激 げき 光 こう 器 き 中 なか 高速 こうそく 会 かい 被 ひ 注入 ちゅうにゅう 波 なみ 中 ちゅう 生 せい 同 どう 步 ふ 在 ざい 静止 せいし 系 けい 中 ちゅう 波 なみ 的 てき 会 かい 收 おさむ 更 さら 高 だか 的 てき 除 じょ 外 がい 室 しつ 系 けい 中 ちゅう 的 てき 人 にん 用 よう 相對 そうたい 論 ろん 性 せい 多 た 普 ふ 應 おう 波 なみ 所 しょ 能 のう 的 てき 只 ただ 能 のう 通 どおり 度 ど 收 おさむ 性 せい 多 た 普 ふ 到 いた [17] [18]
实在性 せい [ 编辑 ] 爱因斯坦思想 しそう 的 てき 夫 おっと 原 げん
A
′
B
′
=
A
″
B
″
=
L
0
{\displaystyle A'B'=A''B''=L_{0}}
的 てき 的 てき 速 そく 率 りつ 相 しょう 向 こう 造成 ぞうせい
A
∗
B
∗
<
L
0
{\displaystyle A^{\ast }B^{\ast }<L_{0}}
1911年 ねん 弗 どる 拉 ひしげ 基 もと 米 まい 瓦 かわら 里 さと Vladimir Varićak ）提出 ていしゅつ 利用 りよう 洛 らく 的 てき 理 り 收 おさむ 一 いち 客 きゃく 果 はて 依 よ 据 すえ 的 てき 理 り 表 おもて 或 ある 主 しゅ [19] 回 かい [20] [21]
这位作者 さくしゃ 不正 ふせい 表 ひょう 述 じゅつ 了 りょう 洛 らく 物 ぶつ 理事 りじ 理解 りかい 和 わ 我 が 的 てき 理解 りかい 之 の 差 さ 洛 らく 是 ぜ 不 ふ 是 ぜ 真 ま 会 かい 把 わ 人 じん 只 ただ 要 よう 收 おさむ 那 な 的 てき 不 ふ 真 ま 但 ただし 是 ぜ 一 いち 不随 ふずい 之 の 的 てき 者 しゃ 在原 ありはら 可 か 物理 ぶつり 方法 ほうほう 加 か 明 あかり 一 いち 点 てん 来 らい 真 ま
爱因斯坦认为长度收 おさむ 不 ふ 是 ぜ 依 よ 照 あきら 随意 ずいい 定 てい 他 た 在 ざい 那 な 篇 へん 文章 ぶんしょう 中 ちゅう 提出 ていしゅつ 了 りょう 一 いち 思想 しそう 与 あずか 是 ぜ 原 げん 等 とう 的 てき 的 てき 端点 たんてん 相 しょう 同 どう 速 そく 率 りつ 相 あい 静止 せいし 的 てき 相 あい 向 こう 相 しょう 遇 ぐう 相 しょう 遇 ぐう 的 てき 要 よう 比 ひ 短 たん 当 とう 静止 せいし 的 てき [20]
相 あい [ 编辑 ] 粗略 そりゃく 使用 しよう 收 おさむ 程 ほど 会 かい 梯子 はしご 悖 もと 贝尔飞船悖 もと ”这些悖论，但 ただし 修正 しゅうせい 同 どう 概念 がいねん 埃 ほこり 悖 もと 是 ぜ 有 ゆう 度 ど 收 おさむ 重要 じゅうよう 的 てき 悖 もと 明 あきら 刚体 的 てき 概念 がいねん 与 あずか 相 あい 兼 けん 容 よう 降 くだ 低 てい 了 りょう 玻恩刚性理 り 的 てき 可用性 かようせい 展示 てんじ 了 りょう 与 あずか 物体 ぶったい 非 ひ 欧 おう
视觉效 こう [ 编辑 ] 长度收 おさむ 在 ざい 意味 いみ 着 ぎ 可 か 到 いた 快速 かいそく 移 うつり 物体 ぶったい 那 な 片 へん 可 か 反映 はんえい 物体 ぶったい 在 ざい 向上 こうじょう 的 てき 收 おさむ 不 ふ 片 へん 是 ぜ 在 ざい 拍 はく 的 てき 效 こう 收 おさむ 一 いち 回 かい 事 ごと 了 りょう 因 よし 度 ど 收 おさむ 能 のう 通 どおり 物体 ぶったい 的 てき 端点 たんてん 直接 ちょくせつ 罗杰·彭罗斯 与 あずか 特 とく 雷 かみなり 人 じん 都 と 注意 ちゅうい 到 いた 照 あきら 片 かた 不能 ふのう 展示 てんじ 物体 ぶったい 的 てき 收 おさむ [22] 比 ひ 方 かた 当 とう 角 すみ 直径 ちょっけい 不 ふ 起 おこり 来会 らいかい 像 ぞう 是 ぜ 在 ざい [23] 效 こう 作 さく 特 とく 雷 かみなり [24]
通 つう [ 编辑 ] 长度收 おさむ
x
′
=
γ がんま
(
x
−
v
t
)
,
t
′
=
γ がんま
(
t
−
v
x
/
c
2
)
.
{\displaystyle {\begin{aligned}x'&=\gamma \left(x-vt\right),\\t'&=\gamma \left(t-vx/c^{2}\right).\end{aligned}}}
运动长度已 やめ 知 ち 在 ざい 系 けい 中 なか
x
1
{\displaystyle x_{1}}
和 わ
x
2
{\displaystyle x_{2}}
是 ぜ 物体 ぶったい 的 てき 端点 たんてん
L
{\displaystyle L}
可 か 据 すえ 上述 じょうじゅつ 通 つう
t
1
=
t
2
{\displaystyle t_{1}=t_{2}\,}
定 てい 端点 たんてん 的 てき 位置 いち 物体 ぶったい 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 的 てき 原 げん 自 じ 到 いた 的 てき 不同 ふどう 但 ただし 不 ふ 影 かげ 因 いん 物体 ぶったい 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 是 ぜ 静止 せいし 的 てき 因 よし 只 ただ 需要 じゅよう 考 こう [6]
x
1
′
=
γ がんま
(
x
1
−
v
t
1
)
{\displaystyle x'_{1}=\gamma \left(x_{1}-vt_{1}\right)}
x
2
′
=
γ がんま
(
x
2
−
v
t
2
)
{\displaystyle x'_{2}=\gamma \left(x_{2}-vt_{2}\right)}
由 よし
t
1
=
t
2
{\displaystyle t_{1}=t_{2}\,}
那 な
L
=
x
2
−
x
1
{\displaystyle L=x_{2}-x_{1}}
L
0
′
=
x
2
′
−
x
1
′
{\displaystyle L_{0}^{'}=x_{2}^{'}-x_{1}^{'}}
中 ちゅう 的 てき 原 げん
L
0
′
=
L
⋅
γ がんま .
(1)
{\displaystyle L_{0}^{'}=L\cdot \gamma .\qquad \qquad {\text{(1)}}}
此时S中 なか 的 てき
L
=
L
0
′
/
γ がんま .
(2)
{\displaystyle L=L_{0}^{'}/\gamma .\qquad \qquad {\text{(2)}}}
依 よ 据 すえ 相 しょう 原理 げんり 中 ちゅう 静止 せいし 的 てき 物体 ぶったい 在 ざい 中 ちゅう 同 どう 会 かい 收 おさむ 当 とう 改 あらため 号 ごう 和 わ 表示 ひょうじ 后 きさき
L
0
=
L
′
⋅
γ がんま .
(3)
{\displaystyle L_{0}=L'\cdot \gamma .\qquad \qquad {\text{(3)}}}
此时，S'中 ちゅう 的 てき 收 おさむ 的 てき
L
′
=
L
0
/
γ がんま .
(4)
{\displaystyle L'=L_{0}/\gamma .\qquad \qquad {\text{(4)}}}
原 はら 知 ち 反 はん 之 これ 物体 ぶったい 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 静止 せいし 知 ち 由 よし 物体 ぶったい 的 てき 位置 いち 会 かい 在 ざい 中 ちゅう 同 どう 定 てい 物体 ぶったい 端点 たんてん 的 てき 位置 いち 因 よし 坐 すわ 以下 いか [25]
x
1
′
=
γ がんま
(
x
1
−
v
t
1
)
,
x
2
′
=
γ がんま
(
x
2
−
v
t
2
)
t
1
′
=
γ がんま
(
t
1
−
v
x
1
/
c
2
)
,
t
2
′
=
γ がんま
(
t
2
−
v
x
2
/
c
2
)
.
{\displaystyle {\begin{aligned}x_{1}^{'}&=\gamma \left(x_{1}-vt_{1}\right)&\quad ,\quad &&x_{2}^{'}&=\gamma \left(x_{2}-vt_{2}\right)\\t_{1}^{'}&=\gamma \left(t_{1}-vx_{1}/c^{2}\right)&\quad ,\quad &&t_{2}^{'}&=\gamma \left(t_{2}-vx_{2}/c^{2}\right).\end{aligned}}}
当 とう
t
1
=
t
2
{\displaystyle t_{1}=t_{2}}
L
0
=
x
2
−
x
1
{\displaystyle L_{0}=x_{2}-x_{1}}
非 ひ 同 どう
Δ でるた
x
′
=
γ がんま
L
0
Δ でるた
t
′
=
γ がんま v
L
0
/
c
2
{\displaystyle {\begin{aligned}\Delta x'&=\gamma L_{0}\\\Delta t'&=\gamma vL_{0}/c^{2}\end{aligned}}}
为了得 え 到 いた 端 はし 点在 てんざい 同 どう 一 いち 的 てき 位置 いち 可 か 得 とく
L
′
=
Δ でるた
x
′
−
v
Δ でるた
t
′
=
γ がんま
L
0
−
γ がんま
v
2
L
0
/
c
2
=
L
0
/
γ がんま
{\displaystyle {\begin{aligned}L'&=\Delta x'-v\Delta t'\\&=\gamma L_{0}-\gamma v^{2}L_{0}/c^{2}\\&=L_{0}/\gamma \end{aligned}}}
由 よし 到 いた 收 おさむ 的 てき 地 ち 当 とう 物体 ぶったい 在 ざい 中 ちゅう 静止 せいし 的 てき 收 おさむ 的 てき
L
=
L
0
′
/
γ がんま
{\displaystyle L=L_{0}^{'}/\gamma }
通 つう [ 编辑 ] 长度收 おさむ 能 のう 通 どおり 时间膨胀 推导[26] 思 おもえ 路 ろ 与 あずか 前文 ぜんぶん 相 あい 基 もと 基本 きほん 一致 いっち
T
{\displaystyle T}
与 あずか 其原 そのはら
T
0
{\displaystyle T_{0}}
T
=
T
0
⋅
γ がんま
{\displaystyle T=T_{0}\cdot \gamma }
设一根原 ねばら
L
0
{\displaystyle L_{0}}
的 てき 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 静止 せいし 系 けい 中 ちゅう 静止 せいし 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 在 ざい
T
=
L
0
/
v
{\displaystyle T=L_{0}/v}
在 ざい 系 けい 中 ちゅう
T
0
′
=
L
′
/
v
{\displaystyle T'_{0}=L'/v}
因 よし
L
0
=
T
v
{\displaystyle L_{0}=Tv}
L
′
=
T
0
′
v
{\displaystyle L'=T'_{0}v}
通 つう 插入 そうにゅう 方 かた 程 ほど 之 の 比 ひ
L
′
L
0
=
T
0
′
v
T
v
=
1
/
γ がんま
{\displaystyle {\frac {L'}{L_{0}}}={\frac {T'_{0}v}{Tv}}=1/\gamma }
因 いん 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 的 てき
L
′
=
L
0
/
γ がんま
{\displaystyle L'=L_{0}/\gamma }
也就是 ぜ 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 的 てき 要 よう 比 ひ 在 ざい 中 ちゅう 系 けい 中 ちゅう 的 てき 效 こう 地 ち 在 ざい 系 けい 中 ちゅう 的 てき 比 ひ 中 ちゅう 的 てき 系 けい 中 ちゅう 的 てき 收 おさむ 地 ち 和 わ 分 ぶん 和 わ 中 ちゅう 静止 せいし 的 てき
L
=
L
0
′
/
γ がんま
{\displaystyle L=L'_{0}/\gamma }
几何方法 ほうほう [ 编辑 ] 欧 おう 得 とく 和 わ 夫 おっと 中 ちゅう 的 てき 方体 ほうたい 除 じょ 了 りょう 上述 じょうじゅつ 方法 ほうほう 通 どおり 同 どう 空 そら 的 てき
右 みぎ 左 ひだり 展示 てんじ 了 りょう E 3 内 うち 的 てき 体 たい 方 かた 向上 こうじょう 的 てき 要 よう 比 ひ 前 ぜん 右 みぎ 是 ぜ 空 そら 度 ど 收 おさむ 夫 おっと E 1,2 中 なか 的 てき 薄板 うすいた 直 ちょく 向上 こうじょう 的 てき 要 よう 比 ひ 前 ぜん 在 ざい 情 じょう 形 がた 中 ちゅう 有 ゆう 影 かげ 顶点 上 うえ 都 と 是 ぜ 彼此 ひし 正 せい
在 ざい 狭 せま 中 ちゅう 庞加莱变换 是 ぜ 一 いち 仿射变换 。其是依 よ 据 すえ 系 けい 状 じょう 不同 ふどう 的 てき 原点 げんてん 不同 ふどう 的 てき 夫 おっと 的 てき 直角 ちょっかく 坐 すわ 洛 らく 是 ぜ 一 いち 线性 庞加莱变换。对闵可 か 夫 おっと 洛 らく 洛 らく 群 ぐん 是 ぜ 等 とう 的 てき 子 こ 群 ぐん 与 あずか 德 とく 空 そら 星 ぼし 的 てき 作用 さよう 狭 せま 中有 ちゅうう
三 さん 面 めん 三角 さんかく 法 ほう
三角 さんかく 法 ほう 圆
抛 ほう 物 もの 双 そう 曲 きょく
克 かつ 欧 おう 得 とく 平面 へいめん 伽 とぎ 利 り 略 りゃく 平面 へいめん 闵科夫 おっと 平面 へいめん
符号 ふごう E 2 E 0,1 E 1,1
二 に 次 じ 型 がた 正 せい 有限 ゆうげん 退化 たいか 非 ひ 退化 たいか 但 ただし
等 とう E (2)E (0,1)E (1,1)
各 かく 向 こう 同性 どうせい 群 ぐん SO (2)SO (0,1)SO (1,1)
各 かく 向 こう 同性 どうせい 旋转
错切
平 ひら 移 うつり
凯莱代数 だいすう 复数
二元 にげん 数 すう 雙 そう 曲 きょく 複數 ふくすう
ε いぷしろん 2
-1
0
1
时空解 かい
无
牛 うし 空 むなし 闵科夫 おっと
斜 はす 率 りつ tan φ ふぁい
tanp φ ふぁい
tanh φ ふぁい
余弦 よげん cos φ ふぁい 2 )−1/2
cosp φ ふぁい
cosh φ ふぁい 2 )−1/2
正弦 せいげん sin φ ふぁい 2 )−1/2
sinp φ ふぁい
sinh φ ふぁい 2 )−1/2
正 せい 割 わり sec φ ふぁい 2 )1/2
secp φ ふぁい
sech φ ふぁい 2 )1/2
余 よ 割 わり csc φ ふぁい −1 (1+m2 )1/2
cscp φ ふぁい −1
csch φ ふぁい −1 (1-v2 )1/2
参考 さんこう 文献 ぶんけん [ 编辑 ]
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外部 がいぶ [ 编辑 ]
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