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胀子 - 维基百科,自由的百科全书 とべ转到内容ないよう

胀子

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ざい粒子りゅうし物理ぶつりがくなか胀子英語えいごDilatonこれ额外维度论中とうまこと紧致てき维度てきからだ积变时出现的いち假想かそう粒子りゅうし。它所现的形式けいしきれい如作为卡鲁扎-かつ莱因なか紧致てき维度ちゅうてき引力いんりょく标量。它是一个总是伴随着重力的标量场Φてき粒子りゅうしさく为比较,ざいぬの兰斯すすむかつはいかたちゅうてき广义しょう对论万有引力ばんゆういんりょく常数じょうすうあるとう价(つう自然しぜん单位)ちゅうひろしろうかつ质量常数じょうすう。如果代替だいたい这个常数じょうすう、标量场和使用しようてき动力がく场,则与引力いんりょくところ对应てきよし此产せいてき粒子りゅうし胀子。[1]

かい

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ざい卡鲁扎-かつ莱因なかざいくだこれきさき有效ゆうこうてきろうかつ质量ずい压缩てきそら间的たい积的一些能量而变化。这就为什么在てい维空间有效ゆうこうちゅうからだ积变以产せい胀子。

虽然つる自然しぜん结合りょう卡鲁扎-かつ莱因くびさき引入りょう胀子),ただしこれだいいちがたつるだいがたつる混合こんごうつるひとし摄动つるざい10维空间里やめ包含ほうがんりょう最大さいだい数量すうりょうてき胀子。しか而,另一方面ほうめん,11维度てきM-论在其频谱中包括ほうかつ胀子,じょ维度紧致てきこと实上,だいがたつるなかてき胀子实际じょうざい一个圈上紧致化的M-论中てき引力いんりょく标量,而E8 × E8げん论中てき胀子Hořava-Witten模型もけいてき引力いんりょく标量[1](关于胀子てきM-论起げんてきさら内容ないよう,见[2])。

ざいつるなかざい世界せかいめんCFT(二维共形场理论)なか也有やゆういち个胀。其真空しんくうもち值的指数しすう确定耦合常数じょうすうg,为紧凑的世界せかいめんつうこう斯-はくない定理ていりおうひしげしめせせいすうχかい = 2 − 2gさく为∫R = 2πぱいχかい,其中g对手がらすう进行计数てき属性ぞくせいいん此由特定とくてい世界せかいめん描述环或つる交互こうごてき数量すうりょう

[3]

いん此,耦合常数じょうすうつる论中てき动力がく变量,あずか量子りょうし场论なかてき常数じょうすう不同ふどうただようちょう对称间断てき,这样てき标量场可以取任意にんい值(它们すう)。しか而,ちょう对称やぶかけ通常つうじょうかい为标りょう场产せいいち个势のう,并且标量场定位ていいざい一个最小值附近,ざいつるちゅう位置いち在原ありわら则上以计さん

胀子类似于ぬの兰斯 - すすむかつ标量,有效ゆうこうてきひろしろうかつ长度决于つるてき尺度しゃくど胀子场。

ざいちょう对称ちゅう,胀子てきちょう对称粒子りゅうししょう为胀ほろ(dilatino),胀子あずか轴子结合形成けいせい复杂てき标量场。

胀子作用さようりょう

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胀子重力じゅうりょくてき作用さようりょう

.[4][5][6]

这比真空しんくうちゅうてきぬの兰斯 - すすむかつ论更为普遍ふへんいん为有胀子势能。

まいり

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ちゅう

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参考さんこう资料

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