張 ちょう 量 りょう (英語 えいご :Tensor )在 ざい 数学 すうがく 中 ちゅう 是 ぜ 一 いち 个代数 だいすう 对象 ,描述了 りょう 与 あずか 向 こう 量 りょう 空 そら 间相关的代数 だいすう 对象集 しゅう 之 の 间的多重 たじゅう 线性映 うつ 射 い 。张量可 か 以作为不同 ふどう 的 てき 对象之 の 间的映 うつ 射 い ,例 れい 如向 むかい 量 りょう 、标量 ,甚至其他张量。张量有 ゆう 很多种类型 がた ,包括 ほうかつ 标量和 わ 向 むこう 量 りょう 、对偶向 むこう 量 りょう 、向 むかい 量 りょう 空 そら 间之 これ 间的多重 たじゅう 线性映 うつ 射 い ,甚至还有一 いち 些运算 さん ,例 れい 如点 てん 积 。张量的 てき 定 てい 义独立 どくりつ 于任何 なに 基 もと ,尽 つき 管 かん 它们通常 つうじょう 由 よし 与 あずか 特定 とくてい 坐 すわ 标系相 しょう 关的基 もと 中 ちゅう 的 てき 分量 ぶんりょう 来 らい 表示 ひょうじ ;这些分量 ぶんりょう 形成 けいせい 一 いち 个数 かず 组 ,可 か 以将其视为高维矩 のり 阵 。
n
{\displaystyle n}
維空間 あいだ 上 じょう 的 てき
r
{\displaystyle r}
階 かい 張 はり 量 りょう 有 ゆう
n
r
{\displaystyle n^{r}}
個 こ 分量 ぶんりょう ,
r
{\displaystyle r}
也稱為 ため 該張量的 りょうてき 秩 (与 あずか 矩 のり 阵的秩和阶均无关系 けい )。
在 ざい 同 どう 构的 てき 意 い 义下,第 だい 零 れい 階 かい 張 ちょう 量 りょう (
r
=
0
{\displaystyle r=0}
)為 ため 純量 じゅんりょう ,第 だい 一 いち 階 かい 張 ちょう 量 りょう (
r
=
1
{\displaystyle r=1}
)為 ため 向 むかい 量 りょう , 第 だい 二 に 階 かい 張 ちょう 量 りょう (
r
=
2
{\displaystyle r=2}
)則 のり 成 なり 為 ため 矩 のり 陣 じん 。例 れい 如,对于3维空间,
r
=
1
{\displaystyle r=1}
时的张量为此向 むこう 量 りょう :
(
x
,
y
,
z
)
T
{\displaystyle \left(x,y,z\right)^{\mathrm {T} }}
。張 ちょう 量 りょう 不 ふ 仅仅是 ぜ 由 よし 一定数量的分量組成的数组,在 ざい 坐 すわ 標 しるべ 變換 へんかん 時 とき ,張 ちょう 量的 りょうてき 分量 ぶんりょう 也依照 あきら 某 ぼう 些規則 きそく 作 さく 線 せん 性 せい 變換 へんかん 。由 よし 於變換 へんかん 方式 ほうしき 的 てき 不同 ふどう ,張 ちょう 量 りょう 分 ぶん 成 なり 「協 きょう 變 へん 張 はり 量 りょう 」(指標 しひょう 在 ざい 下 した 者 しゃ )、「逆 ぎゃく 變 へん 張 はり 量 りょう 」(指標 しひょう 在 ざい 上 うえ 者 しゃ )、「混合 こんごう 張 はり 量 りょう 」(指標 しひょう 在 ざい 上 うえ 和 わ 指標 しひょう 在 ざい 下 した 兩者 りょうしゃ 都 みやこ 有 ゆう )三 さん 類 るい 。張 ちょう 量的 りょうてき 抽象 ちゅうしょう 理論 りろん 是 ぜ 線 せん 性 せい 代數 だいすう 分 ぶん 支 ささえ ,現在 げんざい 叫 さけべ 做多重 たじゅう 線 せん 性 せい 代數 だいすう 。
張 ちょう 量 りょう 在 ざい 物理 ぶつり 和 わ 工程 こうてい 學 がく 中 ちゅう 很重要 じゅうよう 。例 れい 如在扩散张量成 なり 像 ぞう 中 なか ,表 おもて 达器官 かん 对于水 すい 的 てき 在 ざい 各 かく 个方向 ほうこう 的 てき 微分 びぶん 透 とおる 性 せい 的 てき 张量可 か 以用来 らい 产生大 だい 脑的 てき 扫描图。工程 こうてい 上 じょう 的 てき 例 れい 子 こ 有 ゆう 应力张量 和 わ 应变张量 ,它们都 と 是 ぜ 二 に 阶张量 りょう ,对于一般线性材料他们之间的关系由一个四阶弹性张量 来 らい 决定。
张量在 ざい 物理 ぶつり 学 がく 中 ちゅう 提供 ていきょう 了 りょう 一个简明的数学框架用来描述和解决力学(应力 、弹性、流体 りゅうたい 力学 りきがく 、惯性矩 のり 等 ひとし )、电动力学 りきがく (电磁张量、麦 むぎ 克 かつ 斯韦张量、介 かい 电常数 すう 、磁化 じか 率 りつ 等 ひとし )、广义相 しょう 对论 (应力-能 のう 量 りょう 张量、曲 きょく 率 りつ 张量等 ひとし )物理 ぶつり 问题。在 ざい 应用中 ちゅう ,数学 すうがく 家 か 通常 つうじょう 会 かい 研究 けんきゅう 在 ざい 物体 ぶったい 的 てき 不 ふ 同点 どうてん 之 の 间的张量变化。例 れい 如,一个物体内的应力可能因位置不同而改变。这就引出了 りょう 张量场 的 てき 概念 がいねん 。在 ざい 某 ぼう 些领域 いき ,张量场十分普遍以至于它们通常被简称为“张量”。
歷史 れきし 背景 はいけい [ 编辑 ]
“张量”一 いち 词最初 さいしょ 由 ゆかり 威 い 廉 かど ·罗恩·哈密顿在 ざい 1846年 ねん 引入,但 ただし 他 た 把 わ 这个词用于指代 だい 现在称 しょう 为模 も 的 てき 对象。该词的 てき 现代意 い 义是沃尔德 とく 马尔·福 ぶく 格 かく 特 とく 在 ざい 1899年 ねん 开始使用 しよう 的 てき 。
这个概念 がいねん 由 ゆかり 格 かく 雷 かみなり 戈 ほこ 里 さと 奥 おく ·里 さと 奇 き -库尔巴 ともえ 斯托罗在 ざい 1890年 ねん 在 ざい 《绝对微分 びぶん 几何 》的 てき 标题下 か 发展出来 でき ,随 ずい 着 ぎ 1900年 ねん 列 れつ 维-奇 き 维塔的 てき 经典文章 ぶんしょう 《绝对微分 びぶん 》(意 い 大 だい 利文 としふみ ,随 ずい 后 きさき 出版 しゅっぱん 了 りょう 其他译本)的 てき 出版 しゅっぱん 而为许多数学 すうがく 家 か 所 しょ 知 ち 。随 ずい 着 ぎ 1915年 ねん 左右 さゆう 爱因斯坦 的 てき 广义相 しょう 对论 的 てき 引入,张量微 ほろ 积分获得了 りょう 更 さら 广泛的 てき 承 うけたまわ 认。广义相 しょう 对论完全 かんぜん 由 よし 张量语言表 ひょう 述 じゅつ ,爱因斯坦从列维-奇 き 维塔本人 ほんにん 那 な 里 さと 学 がく 了 りょう 很多张量语言(其实是 ぜ Marcel Grossman,他 た 是 ぜ 爱因斯坦在 ざい 苏黎世 よ 联邦理工 りこう 学院 がくいん 的 てき 同学 どうがく ,一 いち 个几何 なん 学 がく 家 か ,也是爱因斯坦在 ざい 张量语言方面 ほうめん 的 てき 良 りょう 师益友 えきゆう - 参看 さんかん Abraham Pais所 しょ 著 ちょ 《上帝 じょうてい 是 ぜ 微妙 びみょう 的 てき (Subtle is the Lord)》),并学得 とく 很艰苦 く 。但 ただし 张量也用于其它领域 いき ,例 れい 如连续力学 りきがく ,譬 たとえ 如应变张量 (参看 さんかん 线性弹性 )。
注意 ちゅうい “张量”一 いち 词经常用 じょうよう 作 さく 张量场 的 てき 简写,而张量 りょう 场是对流 ながれ 形 がた 的 まと 每 ごと 一点给定一个张量值。要 よう 更 さら 好 このみ 的 てき 理解 りかい 张量场,必须首 くび 先 さき 理解 りかい 张量的 てき 基本 きほん 思想 しそう 。
定 てい 义[ 编辑 ]
一 いち 个 (p,q) 型 かた 的 てき 张量 T 被 ひ 定 てい 义为一個多重線性映射(英語 えいご :multilinear map )[1]
T
:
V
∗
×
⋯
×
V
∗
⏟
p
個 こ
×
V
×
⋯
×
V
⏟
q
個 こ
↦
R
,
{\displaystyle T:\underbrace {V^{*}\times \dots \times V^{*}} _{p{\text{ 個 こ }}}\times \underbrace {V\times \dots \times V} _{q{\text{ 個 こ }}}\mapsto \mathbb {R} ,}
其中 V 是 これ 向 むかい 量 りょう 空 そら 间 ,V ∗ 是 ぜ 其对偶空 そら 间 。
方法 ほうほう 的 てき 选择[ 编辑 ]
有 ゆう 两种定 てい 义张量的 りょうてき 方法 ほうほう :
通常 つうじょう 定 てい 义张量的 りょうてき 物理 ぶつり 学 がく 或 ある 傳統 でんとう 數學 すうがく 方法 ほうほう ,是 これ 把 わ 張 ちょう 量 りょう 看 み 成 なり 一 いち 個 こ 多 た 維數組 ぐみ ,當 とう 變換 へんかん 座標 ざひょう 或 ある 變換 へんかん 基底 きてい 時 じ ,其分量 りょう 會 かい 按照一定 いってい 变换的 てき 規則 きそく ,這些規則 きそく 有 ゆう 兩 りょう 種 たね :即 そく 协变 或 ある 逆 ぎゃく 变轉換 てんかん 。
通常 つうじょう 現代 げんだい 数学 すうがく 中 ちゅう 的 てき 方法 ほうほう ,是 これ 把 わ 張 ちょう 量定 りょうてい 義成 よしなり 某 ぼう 個 こ 向 むこう 量 りょう 空間 くうかん 或 ある 其對偶 たいぐう 空間 くうかん 上 じょう 的 てき 多重 たじゅう 線 せん 性 せい 映 うつ 射 い ,這向 むかい 量 りょう 空 そら 间在 ざい 需要 じゅよう 引入基底 きてい 之 の 前 ぜん 不 ふ 固定 こてい 任 にん 何 なに 坐 すわ 标系统。例 れい 如协变向量 りょう ,可 か 以描述 じゅつ 为1-形式 けいしき ,或 ある 者 もの 作 さく 为逆变向量的 りょうてき 对偶空 そら 间 的 てき 元素 げんそ 。
但 ただし 物理 ぶつり 学 がく 家 か 和 わ 工程 こうてい 师是首 くび 先 さき 识别出向 しゅっこう 量 りょう 和 わ 张量作 さく 为实体 たい 具有 ぐゆう 物理 ぶつり 上 じょう 的 てき 意 い 义的,它超越 こし 了 りょう 它们的 てき 分量 ぶんりょう 所 しょ 被 ひ 表 ひょう 述 じゅつ 的 てき (经常是 ぜ 任意 にんい 的 てき )坐 すわ 标系。同 どう 样,数学 すうがく 家 か 发现有 ゆう 一些张量关系在坐标表示中更容易推导。
例 れい 子 こ [ 编辑 ]
张量可 か 以表述 じゅつ 为一个值的 てき 序列 じょれつ ,用 よう 一个向量值的定义域和一个标量值的值域的函数表示。这些定 てい 义域中 ちゅう 的 てき 向 むこう 量 りょう 是 ぜ 自然 しぜん 数 すう 的 てき 向 むこう 量 りょう ,而这些数字 すうじ 称 しょう 为指 ゆび 标 。例 れい 如,取 と 一 いち 3阶张量 りょう 尺寸 しゃくすん 为2x5x7。这里,指 ゆび 标的范围从<1,1,1>到 いた <2,5,7>。张量可 か 以在指 ゆび 标为<1,1,1>有 ゆう 一 いち 个值,在 ざい 指 ゆび 标为<1,1,2>有 ゆう 另一个值,等 とう 等 とう 一 いち 共 ども 70个值。
(类似的 てき ,向 むこう 量 りょう 可 か 以表示 ひょうじ 为一个值的 てき 序列 じょれつ ,用 よう 一个标量值的定义域和一个标量值的值域的函数表示,定 てい 义域中 ちゅう 的 てき 数字 すうじ 是 ぜ 自然 しぜん 数 すう ,称 しょう 为指标,不同 ふどう 的 てき 指 ゆび 标的个数有 ゆう 时称为向量的 りょうてき 维度 。)
一 いち 个张量 りょう 场 是 ぜ 在 ざい 欧 おう 几里得 とく 空 そら 间中 なか 的 てき 每 ごと 一点都给定一个张量值。这样不 ふ 是 ぜ 像 ぞう 上面 うわつら 的 てき 例 れい 子中 こなか 简单的 てき 有 ゆう 70个值,对于一 いち 个3阶张量 りょう ,维度为<2,5,7>,空 そら 间中的 てき 每 ごと 一 いち 个点有 ゆう 70个值和 わ 它相关。换句话说,张量场表示 ひょうじ 某 ぼう 个张量 りょう 值的函数 かんすう ,其定义域为欧几里得 とく 空 そら 间。不 ふ 是 ぜ 所有 しょゆう 的 てき 函数 かんすう 都 と 行 あるき —更 さら 多 た 关于这些要求 ようきゅう 的 てき 细节参看 さんかん 张量场 。
不 ふ 是 ぜ 所有 しょゆう 自然 しぜん 中 ちゅう 的 てき 关系都 と 是 ぜ 线性的 てき ,但 ただし 是 ぜ 很多是 ぜ 可 か 微 ほろ 的 てき 因 いん 而可以局部 ぶ 的 てき 用 よう 多 た 线性映 うつ 射 い 来 らい 局部 きょくぶ 的 てき 逼近。这样多数 たすう 物理 ぶつり 学 がく 中 ちゅう 的 てき 量 りょう 都 と 可 か 以用张量表示 ひょうじ 。
作 さく 为一个简单的例子,考 こう 虑水中 ちゅう 的 てき 船 せん 。我 わが 们要描述它对受力的 てき 反 はん 应。力 ちから 是 ぜ 一 いち 个向量 りょう ,而船的 てき 反 はん 应是一 いち 个加速度 そくど ,它也是 ぜ 一 いち 个向量 りょう 。通常 つうじょう 加速度 かそくど 不 ふ 是 ぜ 和 わ 受力的 てき 方向 ほうこう 相 しょう 同 どう ,因 いん 为船体 せんたい 的 てき 特定 とくてい 形状 けいじょう 。但 ただし 是 ぜ ,这个力 りょく 和 わ 加速 かそく 之 の 间的关系实际上 じょう 是 ぜ 线性 的 てき 。这样一个关系可以用一个(1,1)类型(也就是 ぜ 说,它把一个向量变成另一个向量)的 てき 张量表示 ひょうじ 。这个张量可 か 以用矩 のり 阵表示 ひょうじ ,当 とう 它乘以一个向量时就得到另一个作为结果。坐 すわ 标系改 あらため 变的时候,表示 ひょうじ 一个向量的数字会改变,同 どう 样,表示 ひょうじ 这个张量的 てき 矩 のり 阵中的 てき 数字 すうじ 也会改 あらため 变。
工程 こうてい 上 じょう ,刚体 或 ある 流体 りゅうたい 内的 ないてき 应力 也用一 いち 个张量 りょう 表示 ひょうじ ;"张量"一词的拉丁语就表示引起张力的某种拉伸。如果材料 ざいりょう 内的 ないてき 一个特定的表面元素被选出来,在 ざい 表面 ひょうめん 一侧的材料会对另一侧的施加一个力。通常 つうじょう ,该力不和 ふわ 表面 ひょうめん 正 せい 交,但 ただし 是 ぜ 它将线性的 てき 依 よ 赖于表面 ひょうめん 的 てき 朝 あさ 向 むこう 。这可以精确用(2,0)类型的 てき 张量精 せい 确的描述,或 ある 者 もの 更 さら 精 せい 确地说,是 ぜ 用 よう 一 いち 个类型 がた 为(2,0)的 てき 张量场 来 らい 表示 ひょうじ ,因 いん 为张量 りょう 可能 かのう 在 ざい 每 まい 一 いち 个不同 ふどう 。
另外一些著名的几何中张量的例子有二 に 次 じ 型 がた ,以及曲 きょく 率 りつ 张量 。物理 ぶつり 张量的 てき 例 れい 子 こ 有 ゆう 能 のう 动张量 りょう ,惯量 和 わ 极化张量 。
几何和 わ 物理 ぶつり 的 てき 量 りょう 可 か 以通过考虑它们的表 ひょう 述 じゅつ 内在 ないざい 的 てき 自由 じゆう 度 ど 来 き 分 ぶん 类。标量是 ぜ 那 な 些可以用一 いち 个数表示 ひょうじ 的 てき ---
速 はや 率 りつ ,质量 ,温度 おんど ,等 とう 等 とう 。有 ゆう 一些向量类型的量,例 れい 如力 ちから ,它需要 じゅよう 一个数字的列表来表述。最 さい 后 きさき ,像 ぞう 二次型这样的量需要用多维数组来表示。后 きさき 面 めん 这些量 りょう 只 ただ 能 のう 视为张量。
实际上 じょう ,张量的 てき 概念 がいねん 相当 そうとう 广泛,可 か 以用于上面 めん 所有 しょゆう 的 てき 例 れい 子 こ ;标量和 わ 向 むこう 量 りょう 是 ぜ 张量的 てき 特殊 とくしゅ 情 じょう 况。区 く 别标量 りょう 和 わ 向 むこう 量 りょう 以及区 く 别这两者和 わ 更 さら 一般的张量的特征是表示它们的数组的指标的个数。这个个数称 しょう 为张量的 りょうてき 阶 。这样,标量是 ぜ 0阶张量 りょう (不 ふ 需要 じゅよう 任 にん 何 なん 指 ゆび 标),而向量 りょう 是 ぜ 一 いち 阶张量 りょう 。
张量的 てき 另外一 いち 个例子 こ 是 ぜ 广义相 しょう 对论 中 なか 的 てき 黎 はじむ 曼曲率 りつ 张量 ,它是维度为<4,4,4,4>(3个空间维度 ど +时间维度 = 4个维度 ど )的 てき 4阶张量 りょう 。它可以当作 さく 256个分量 りょう (256 = 4×4×4×4)的 てき 矩 のり 阵(或 ある 者 もの 向 こう 量 りょう ,其实是 ぜ 个4维数组)。只 ただ 有 ゆう 20个分量 りょう 是 ぜ 互相独立 どくりつ 的 てき ,这个事 ごと 实可以大大 だい 简化它的实际表 ひょう 达。
方法 ほうほう 细节[ 编辑 ]
有 ゆう 几种想 そう 象 ぞう 和 わ 操作 そうさ 张量的 てき 等 とう 价方法 ほうほう ;只 ただ 有 ゆう 熟 じゅく 悉这个课题,才能 さいのう 了解 りょうかい 其内容 ないよう 是 ぜ 等 とう 价的。
经典的 てき 方法 ほうほう 把 わ 张量视为多 た 维数 かず 组 ,它们是 ぜ 标量,1维向量 りょう 和 わ 2维矩 のり 阵的 てき n 维推广。张量的 てき "分量 ぶんりょう "是 ぜ 数 すう 组中的 てき 值。这个思想 しそう 可 か 以进一 いち 步 ほ 推广到张量场 ,那 な 里 さと 张量的 てき 元素 げんそ 是 ぜ 函数 かんすう ,甚至微分 びぶん 。
张量场理论在这个方法 ほうほう 中大 ちゅうだい 致可以视为雅 みやび 可 か 比 ひ 矩 のり 阵的 てき 思想 しそう 的 てき 推广。
现代(无分量 りょう )方法 ほうほう 把 わ 张量首 くび 先 さき 视为抽象 ちゅうしょう 对象,表 おもて 达了多 た 线性概念的 がいねんてき 某 ぼう 种确定 てい 类型。其著名 めい 的 てき 性 せい 质可以从其定义导出 で ,作 さく 为线性 せい 映 うつ 射 い 或 ある 者 もの 更 さら 一般 いっぱん 的 てき 情 じょう 况;而操作 そうさ 张量的 てき 规则作 さく 为从线性代数 だいすう 到 いた 多重 たじゅう 线性代数 だいすう 的 てき 推广出 で 现。这个处理方法 ほうほう 在 ざい 高等 こうとう 的 てき 研究 けんきゅう 中 ちゅう 大量 たいりょう 的 てき 取 と 代 だい 了 りょう 基 もと 于分量的 りょうてき 方法 ほうほう ,其方式 しき 是 ぜ 更 さら 现代的 てき 无分量 りょう 向 むこう 量 りょう 方法 ほうほう 在 ざい 基 もと 于分量的 りょうてき 方法 ほうほう 用 よう 于给出向 しゅっこう 量 りょう 概念的 がいねんてき 基本 きほん 引例 いんれい 之 の 后 きさき 就取代 だい 传统的 てき 基 もと 于分量的 りょうてき 方法 ほうほう 。可 か 以说,口 くち 号 ごう 就是“张量是 ぜ 某 ぼう 个张量 りょう 空 そら 间的元素 げんそ ”。
最 さい 终,同 どう 样的计算内容 ないよう 被 ひ 表 ひょう 达出来 でき ,两种方式 ほうしき 都 と 可 か 以。技 わざ 术性术语列 れつ 表 ひょう 请参看 さんかん 张量理 り 论词汇 。
张量密度 みつど [ 编辑 ]
张量场 也可有 ゆう 一 いち 个“密度 みつど ”。密度 みつど 为r 的 てき 张量和 わ 普通 ふつう 张量一样坐标变换,但 ただし 是 ぜ 它还要 よう 乘 じょう 以雅 みやび 可 か 比 ひ 矩 のり 阵的 てき 行列 ぎょうれつ 式 しき 值的第 だい r 次 じ 幂。这个的 てき 最 さい 佳 けい 解 かい 释可能 かのう 是 ぜ 使用 しよう 向 むかい 量 りょう 丛 :其中,切 きり 丛的 てき 行列 ぎょうれつ 式 しき 丛是一 いち 个线丛 ,可 か 以用来 らい '扭转'其它丛r 次 つぎ 。
張 ちょう 量 りょう 阶[ 编辑 ]
等級 とうきゅう
別名 べつめい
記號 きごう
一般 いっぱん 变換
张量密度 みつど 变换方式 ほうしき *
0
標 しるべ 量 りょう
S
S'=S
S'=|a|S
1
(餘 よ )向 むかい 量 りょう
Vi
V'i =ai j Vj
V'i =|a|ai j Vj
2
(共 きょう 变)矩 のり 阵
Mi j
M'ij =ai k aj l Mkl
M'ij =|a|ai k aj l Mkl
3
(共 きょう 变)3阶張量 りょう
Tijk
T'ijk =ai l aj s ak m Tlsm
T'ijk =|a|ai l aj s ak m Tlsm
其中,ai j 是 ぜ 坐 すわ 标变换的雅 みやび 可 か 比 ひ 矩 のり 阵。这里所有 しょゆう 的 てき 分量 ぶんりょう 假定 かてい 为共变,反 はん 变的张量变换要用 ようよう a的 てき 逆 ぎゃく 矩 のり 阵。注意 ちゅうい 这里是 ぜ 用 よう 爱因斯坦记号 。
* |a|是 ぜ ai j 的 てき 行列 ぎょうれつ 式 しき 。
参 まいり 閱[ 编辑 ]
记法常 つね 规 [ 编辑 ]
基 もと 础[ 编辑 ]
参考 さんこう 资料[ 编辑 ]
參考 さんこう 書籍 しょせき [ 编辑 ]
Tensors, Differential Forms, and Variational Principles (1989) David Lovelock, Hanno Rund
Tensor Analysis on Manifolds (1981) Richard L Bishop, Samuel I. Goldberg
Introduction to Tensor Calculus, Relativity and Cosmology (2003) D. F. Lawden
Tensor Analysis (2003) L.P. Lebedev, Michael J. Cloud
Calculus of Variations (2000) S. V. Fomin, I. M. Gelfand
外部 がいぶ 链接[ 编辑 ]
张量软件 [ 编辑 ]
範疇 はんちゅう
符號 ふごう 張 ちょう 量 りょう 定義 ていぎ 运算 相關 そうかん 抽象 ちゅうしょう 名詞 めいし 知名 ちめい 張 はり 量 りょう
数学 すうがく 家 か