理想 りそう 單 たん 原子 げんし 分子 ぶんし 氣體 きたい 的 てき 溫度 おんど 是 ぜ 分子 ぶんし 的 てき 平均 へいきん 動 どう 能 のう 的 まと 量 りょう 度 ど 分子 ぶんし 運動 うんどう 論 ろん 英語 えいご kinetic theory of gases ，又 また 稱 たたえ 氣體 きたい 動力 どうりょく 論 ろん 是 ぜ 氣體 きたい 為 ため 大量 たいりょう 不 ふ 停 とま 息 いき 的 てき 隨 ずい 機 き 運動 うんどう 的 てき 粒子 りゅうし 原子 げんし 或 ある 分子 ぶんし 物理 ぶつり 學 がく 上 じょう 一般 いっぱん 不 ふ 加 か 區分 くぶん 都 と 稱 しょう 作 さく 分子 ぶんし 快速 かいそく 運動 うんどう 的 てき 分子 ぶんし 不斷 ふだん 分子 ぶんし 或 ある 容器 ようき 的 てき 壁 かべ 分子 ぶんし 運動 うんどう 理論 りろん 通過 つうか 分子 ぶんし 的 てき 成分 せいぶん 和 わ 運動 うんどう 來 らい 解釋 かいしゃく 氣體 きたい 的 てき 宏 ひろし 觀 かん 性質 せいしつ 壓 あつ 強 きょう 溫度 おんど 體積 たいせき 等 ひとし 分子 ぶんし 運動 うんどう 理論 りろん 認 みとめ 為 ため 壓 あつ 強 きょう 不 ふ 是 ぜ 牛 うし 頓 とみ 的 てき 那 な 樣 さま 來 らい 自分 じぶん 子 こ 之 の 間 あいだ 的 てき 靜態 せいたい 排斥 はいせき 來 き 自 じ 同 どう 速度 そくど 熱 ねつ 運動 うんどう 的 てき 分子 ぶんし 之 の 間 あいだ 的 てき
分子 ぶんし 的 てき 體積 たいせき 不能 ふのう 直接 ちょくせつ 觀察 かんさつ 顯微鏡 けんびきょう 下 か 花粉 かふん 迸 ほとばし 裂 きれ 出 で 之 の 微粒 びりゅう 無 む 規則 きそく 運動 うんどう 布 ぬの 朗 ろう 運動 うんどう 是 ぜ 分子 ぶんし 的 てき 直接 ちょくせつ 結果 けっか 可 か 作為 さくい 分子 ぶんし 存在 そんざい 的 てき 間接 かんせつ 證據 しょうこ
理想 りそう 氣體 きたい 動 どう 理論 りろん 建立 こんりゅう 在 ざい 假設 かせつ 之 の 上 うえ
氣體 きたい 由 よし 大量 たいりょう 微小 びしょう 粒子 りゅうし 組成 そせい 微小 びしょう 粒子 りゅうし 稱 しょう 之 の 為 ため 分子 ぶんし 分子 ぶんし 之 の 間 あいだ 的 てき 距離 きょり 遠大 えんだい 自身 じしん 的 てき 大小 だいしょう 所有 しょゆう 分子 ぶんし 都 と 具有 ぐゆう 相 しょう 同 どう 的 てき 質量 しつりょう 分子 ぶんし 數量 すうりょう 巨大 きょだい 可 か 進行 しんこう 統計 とうけい 處理 しょり 分子 ぶんし 不 ふ 息 いき 的 てき 快速 かいそく 的 てき 隨 ずい 機 き 運動 うんどう 分子 ぶんし 不斷 ふだん 彼此 ひし 或 ある 與 あずか 容器 ようき 器 き 壁 かべ 進行 しんこう 都 と 是 ぜ 彈性 だんせい 除 じょ 了 りょう 之 の 外 そと 分子 ぶんし 之 の 間 あいだ 的 てき 相互 そうご 作用 さよう 可 か 略 りゃく 氣體 きたい 分子 ぶんし 平均 へいきん 動 どう 能 のう 只 ただ 依賴 いらい 系統 けいとう 溫度 おんど 分子 ぶんし 與 あずか 容器 ようき 器 き 壁 かべ 的 てき 時 じ 間遠 まどお 遠 とお 小 しょう 次 じ 間隔 かんかく 時間 じかん 分子 ぶんし 具有 ぐゆう 質量 しつりょう 會 かい 萬有引力 ばんゆういんりょく 的 てき 影響 えいきょう 分子 ぶんし 動力 どうりょく 學 がく 的 てき 現代 げんだい 理論 りろん 建立 こんりゅう 在 ざい 波 なみ 爾 なんじ 方 かた 程 ほど 的 てき 基礎 きそ 之 の 上 うえ 對 たい 以上 いじょう 假設 かせつ 有 ゆう 所 しょ 放 ひ 寬 ひろし 並 なみ 將 はた 分子 ぶんし 體積 たいせき 考慮 こうりょ 進 しん 去 さ 因 いん 確 かく 稠密 ちゅうみつ 氣體 きたい 分子 ぶんし 動力 どうりょく 學 がく 的 てき 現代 げんだい 理論 りろん 要 よう 考慮 こうりょ 的 てき 假設 かせつ 有 ゆう 分子 ぶんし 混沌 こんとん 性 せい 假設 かせつ 忽 ゆるがせ 略 りゃく 量子 りょうし 效 こう 應 おう 氣體 きたい 比較 ひかく 稠密 ちゅうみつ 本體 ほんたい 性質 せいしつ 只 ただ 有 ゆう 小 しょう 的 てき 梯 はしご 度 ど 可 か 應用 おうよう 維里展開 てんかい 的 てき 方法 ほうほう 研究 けんきゅう 方面 ほうめん 的 てき 理論 りろん 參 さん 見 み 恩 おん 格 かく 的 てき 專 せん 著 ちょ [ 1] 對 たい 薄 うす 氣體 きたい 本體 ほんたい 性質 せいしつ 的 てき 梯 はしご 度 ど 與 あずか 分子 ぶんし 的 てき 平均 へいきん 自由 じゆう 程 ほど 相 あい 比較 ひかく 情況 じょうきょう 叫 さけべ 克 かつ 努 つとむ 森 もり 區 く 可 か 克 かつ 努 つとむ 森 もり 數 すう 展開 てんかい 來 らい 研究 けんきゅう
《流體 りゅうたい 力學 りきがく 封 ふう 面 めん 人類 じんるい 早 はや 在 ざい 公 おおやけ 元 もと 前 まえ 世紀 せいき 開始 かいし 思考 しこう 物質 ぶっしつ 的 てき 結構 けっこう 問題 もんだい 古希 こき 時期 じき 著名 ちょめい 的 てき 樸 しらき 素 す 唯物 ゆいぶつ 主義 しゅぎ 哲學 てつがく 家 か 德 とく 利 り 特 とく 提出 ていしゅつ 物質 ぶっしつ 是 ぜ 由 よし 不可分 ふかぶん 的 てき 原子 げんし 構成 こうせい 的 てき 思想 しそう 在 ざい 數個 すうこ 世紀 せいき 都 と 深刻 しんこく 的 てき 影響 えいきょう 着 ぎ 人 じん 世界 せかい 觀 かん 世紀 せいき 科學 かがく 革命 かくめい 以來 いらい 自然 しぜん 科學 かがく 得 え 到 いた 了 りょう 突飛 とっぴ 猛進 もうしん 的 てき 進步 しんぽ 特別 とくべつ 是 ぜ 熱 ねつ 力學 りきがく 的 てき 突破 とっぱ 性 せい 發展 はってん 使 つかい 人 じん 新 しん 思考 しこう 物質 ぶっしつ 的 てき 結構 けっこう 問題 もんだい 皮 かわ 埃 ほこり 爾 なんじ 伽 とぎ 桑 くわ 羅 ら 伯 はく 特 とく 胡 えびす 克 かつ 伯 はく 努 つとむ 利 り 等 とう 科學 かがく 家 か 的 てき 研究 けんきゅう 表明 ひょうめい 物質 ぶっしつ 的 てき 液體 えきたい 固體 こたい 氣體 きたい 特別 とくべつ 是 ぜ 氣體 きたい 的 てき 壓力 あつりょく 源 げん 氣體 きたい 分子 ぶんし 與 あずか 器 うつわ 壁 かべ 從 したがえ 導出 どうしゅつ 了 りょう 玻意耳 みみ 馬 うま 略 りゃく 特定 とくてい 律 りつ 。
1738年 ねん 丹 たん 尼 に 爾 なんじ 伯 はく 努 つとむ 利 り 發表 はっぴょう 著作 ちょさく 流體 りゅうたい 力學 りきがく 為 ため 氣體 きたい 動力 どうりょく 論 ろん 的 てき 基礎 きそ 在 ざい 著作 ちょさく 中 ちゅう 伯 はく 努 つとむ 利 り 提出 ていしゅつ 氣體 きたい 是 ぜ 由 よし 大量 たいりょう 向 こう 各個 かっこ 方向 ほうこう 運動 うんどう 的 てき 分子 ぶんし 組成 そせい 的 てき 分子 ぶんし 對 たい 表面 ひょうめん 的 てき 氣壓 きあつ 的 てき 成因 せいいん 熱 ねつ 分子 ぶんし 運動 うんどう 的 てき 動 どう 能 のう 但 ただし 是 ぜ 伯 はく 努 つとむ 利 り 的 てき 觀點 かんてん 並 なみ 沒 ぼつ 有 ゆう 被 ひ 立 だて 即 そく 接受 せつじゅ 部分 ぶぶん 原因 げんいん 是 ぜ 能 のう 量 りょう 守恆 もりつね 定律 ていりつ 當時 とうじ 還 かえ 沒 ぼっ 有 ゆう 建立 こんりゅう 分子 ぶんし 之 の 間 あいだ 為 ため 彈性 だんせい 是 ぜ 那 な 見 み 年 ねん 羅 ら 蒙 こうむ 諾 だく 索 さく 夫 おっと 第 だい 並 なみ 把 わ 機械 きかい 能 のう 守恆 もりつね 定律 ていりつ 應用 おうよう 到 いた 了 りょう 分子 ぶんし 運動 うんどう 的 てき 熱 ねつ 現象 げんしょう 中 ちゅう 年 ねん 奧 おく 古 こ 克 かつ 羅 ら 尼 に 格 かく 提出 ていしゅつ 了 りょう 一 いち 個 こ 簡單 かんたん 的 てき 氣體 きたい 動力 どうりょく 論 ろん 他 た 只 ただ 考慮 こうりょ 了 りょう 分子 ぶんし 的 てき 平 ひら 動 どう [ 2] 年 ねん 克 かつ 勞 ろう 修 おさむ 提出 ていしゅつ 除 じょ 了 りょう 分子 ぶんし 的 てき 平 ひら 動 どう 他 た 還 かえ 考慮 こうりょ 了 りょう 分子 ぶんし 的 てき 轉 てん 動 どう 和 わ 振動 しんどう 他 た 還 かえ 了 りょう 平均 へいきん 自由 じゆう 程 ほど 的 てき 概念 がいねん [ 3] 年 ねん 麥 むぎ 克 かつ 在 ざい 克 かつ 勞 ろう 修 おさむ 工作 こうさく 的 てき 基礎 きそ 上 じょう 提出 ていしゅつ 了 りょう 分子 ぶんし 麥 むぎ 克 かつ 速度 そくど 分布 ぶんぷ 率 りつ 物理 ぶつり 學 がく 史上 しじょう 第 だい 一 いち 個 こ 統計 とうけい 定律 ていりつ [ 4] 年 ねん 玻爾茲曼 推廣了 りょう 麥 むぎ 克 かつ 的 てき 工作 こうさく 提出 ていしゅつ 了 りょう 麥 むぎ 克 かつ 分布 ぶんぷ [ 5] :36-37
直 ちょく 到 いた 世紀 せいき 初 はつ 物理 ぶつり 學 がく 家 か 認 みとめ 為 ため 原子 げんし 只 ただ 是 ぜ 假想 かそう 並 なみ 非 ひ 實在 じつざい 的 てき 直 ちょく 到 いた 年 ねん 愛 あい 因 いん [ 6] 和 わ 年 ねん 馬 うま 利 とし 安 やす 夫 おっと [ 7] 關 せき 布 ぬの 朗 ろう 運動 うんどう 的 てき 論文 ろんぶん 發表 はっぴょう 之 これ 後 ご 物理 ぶつり 學 がく 家 か 才 ざい 放棄 ほうき 法 ほう 他 た 論文 ろんぶん 給 きゅう 出 で 了 りょう 分子 ぶんし 動力 どうりょく 論 ろん 的 てき 準 じゅん 確 かく 預言 よげん
分子 ぶんし 運動 うんどう 論 ろん 使 し 人類 じんるい 正 せい 確認 かくにん 了 りょう 物質 ぶっしつ 的 てき 結構 けっこう 組成 そせい 和 わ 運動 うんどう 的 てき 一般 いっぱん 規律 きりつ 成功 せいこう 解釋 かいしゃく 了 りょう 諸 しょ 布 ぬの 朗 ろう 運動 うんどう 等 とう 現象 げんしょう 並 なみ 成 なり 為 ため 物理 ぶつり 學 がく 中 ちゅう 理論 りろん 學科 がっか 的 てき 理論 りろん 基礎 きそ
在 ざい 氣體 きたい 動力 どうりょく 論 ろん 中 ちゅう 壓力 あつりょく 是 ぜ 氣體 きたい 對 たい 某 ぼう 個 こ 平面 へいめん 所 しょ 造成 ぞうせい 的 てき 力 りょく 解釋 かいしゃく 假設 かせつ 一 いち 個 こ 邊 あたり 長 ちょう 為 ため
l
{\displaystyle l}
的 てき 正 せい 立方體 りっぽうたい 一 いち 量 りょう 為 ため
m
{\displaystyle m}
的 てき 粒子 りゅうし 率 りつ
v
{\displaystyle v}
在 ざい 完全 かんぜん 彈性 だんせい 的 てき 情況 じょうきょう 下 か 軸 じく 一 いち 面 めん 的 てき 動 どう 量 りょう 變化 へんか 為 ため
Δ でるた P
=
m
v
x
−
(
−
m
v
x
)
=
2
m
v
x
{\displaystyle \Delta P=mv_{x}-(-mv_{x})=2mv_{x}}
此粒子 りゅうし 每 ごと 隔 へだた
2
l
v
x
{\displaystyle {\frac {2l}{v_{x}}}}
便 びん 一 いち 次 じ 因 いん 面 めん 所 しょ 的 てき 力量 りきりょう 為 ため
F
x
=
Δ でるた P
Δ でるた t
=
2
m
v
x
2
l
v
x
=
m
v
x
2
l
{\displaystyle F_{x}={\frac {\Delta P}{\Delta t}}={\frac {2mv_{x}}{\frac {2l}{v_{x}}}}={\frac {mv_{x}^{2}}{l}}}
在 ざい 一 いち 共有 きょうゆう 個 こ 相 しょう 同 どう 粒子 りゅうし 的 てき 狀況 じょうきょう 下 か 所 しょ 的 てき 總力 そうりょく 為 ため
F
x
=
m
v
x
1
2
+
m
v
x
2
2
+
m
v
x
3
2
+
⋯
+
m
v
x
n
2
l
=
m
(
∑
k
=
1
n
v
x
k
2
)
l
{\displaystyle F_{x}={\frac {mv_{x1}^{2}+mv_{x2}^{2}+mv_{x3}^{2}+\cdots +mv_{xn}^{2}}{l}}={\frac {m(\sum _{k=1}^{n}v_{xk}^{2})}{l}}}
定義 ていぎ
v
x
2
¯
≡
∑
v
x
n
2
n
{\displaystyle {\bar {v_{x}^{2}}}\equiv {\frac {\sum v_{xn}^{2}}{n}}}
F
x
=
m
n
v
x
2
¯
l
{\displaystyle F_{x}={\frac {mn{\bar {v_{x}^{2}}}}{l}}}
用 よう 相 しょう 同 どう 的 てき 方式 ほうしき 到 いた
F
y
=
m
n
v
y
2
¯
l
{\displaystyle F_{y}={\frac {mn{\bar {v_{y}^{2}}}}{l}}}
F
z
=
m
n
v
z
2
¯
l
{\displaystyle F_{z}={\frac {mn{\bar {v_{z}^{2}}}}{l}}}
v
2
¯
=
v
x
2
¯
+
v
y
2
¯
+
v
z
2
¯
{\displaystyle {\bar {v^{2}}}={\bar {v_{x}^{2}}}+{\bar {v_{y}^{2}}}+{\bar {v_{z}^{2}}}}
因 いん 為 ため 大量 たいりょう 氣體 きたい 粒子 りゅうし 的 てき 運動 うんどう 可 か 為 ため 無 む 規則 きそく 的 てき 運動 うんどう 因 いん 量 りょう 氣體 きたい 粒子 りゅうし 向 むこう 每 ごと 所以 ゆえん
v
x
2
¯
=
v
y
2
¯
=
v
z
2
¯
{\displaystyle {\bar {v_{x}^{2}}}={\bar {v_{y}^{2}}}={\bar {v_{z}^{2}}}}
v
2
¯
=
3
v
x
2
¯
{\displaystyle {\bar {v^{2}}}=3{\bar {v_{x}^{2}}}}
每 まい 個 こ 面 めん 所 しょ 的 てき 壓 あつ 強 きょう 為 ため
P
=
F
A
=
m
n
v
2
¯
3
l
3
=
m
n
v
2
¯
3
l
3
=
m
n
v
2
¯
3
V
{\displaystyle P={\frac {F}{A}}={\frac {mn{\frac {\bar {v^{2}}}{3}}}{l^{3}}}={\frac {mn{\bar {v^{2}}}}{3l^{3}}}={\frac {mn{\bar {v^{2}}}}{3V}}}
P
V
=
n
m
v
2
¯
3
=
2
n
⋅
m
v
2
¯
2
3
=
2
n
E
¯
3
{\displaystyle PV={\frac {nm{\bar {v^{2}}}}{3}}={\frac {2n\cdot {\frac {m{\bar {v^{2}}}}{2}}}{3}}={\frac {2n{\bar {E}}}{3}}}
以方 ほう 均 ひとし 根 ね
v
r
m
s
{\displaystyle v_{rms}}
表示 ひょうじ 的 てき
v
x
2
¯
{\displaystyle {\bar {v_{x}^{2}}}}
亦 また 可 か 得 とく
P
V
=
n
m
v
r
m
s
2
3
{\displaystyle PV={\frac {nmv_{rms}^{2}}{3}}}
這是分子 ぶんし 動 どう 理論 りろん 的 てき 第 だい 一 いち 個 こ 非 ひ 平 たいら 庸 いさお 的 てき 結果 けっか 宏 ひろし 觀 かん 量 りょう 壓 あつ 強 きょう 與 あずか 微 ほろ 觀 かん 量 りょう 粒子 りゅうし 的 てき 平均 へいきん 動 どう 能 のう 聯 れん 來 らい
根據 こんきょ 理想 りそう 氣體 きたい 方程式 ほうていしき
P
V
=
N
k
B
T
{\displaystyle PV=Nk_{B}T}
k
B
{\displaystyle k_{B}}
為 ため 波 なみ 常數 じょうすう
T
{\displaystyle T}
為 ため 絕對溫度 ぜったいおんど 粒子 りゅうし 數 すう
P
V
=
N
k
B
T
=
n
m
v
2
¯
3
⇒
3
k
B
T
=
m
v
2
¯
{\displaystyle PV=Nk_{B}T={\frac {nm{\overline {v^{2}}}}{3}}\Rightarrow 3k_{B}T=m{\overline {v^{2}}}}
於是可 か 得 え 單 たん 個 こ 分子 ぶんし 的 てき 動 どう 能 のう 為 ため
1
2
m
v
2
¯
=
3
2
k
B
T
{\displaystyle {\frac {1}{2}}m{\overline {v^{2}}}={\frac {3}{2}}k_{B}T}
故 こ 系統 けいとう 的 てき 總 そう 動 どう 能 のう
K
{\displaystyle K}
可 か 表示 ひょうじ 為 ため
K
=
N
⋅
1
2
m
v
2
¯
=
3
2
N
k
B
T
{\displaystyle K=N\cdot {\frac {1}{2}}m{\overline {v^{2}}}={\frac {3}{2}}Nk_{B}T}
2
3
K
=
N
k
B
T
{\displaystyle {\frac {2}{3}}K=Nk_{B}T}
這是分子 ぶんし 動 どう 理論 りろん 中 ちゅう 的 てき 一 いち 個 こ 重要 じゅうよう 結果 けっか 分子 ぶんし 的 てき 平均 へいきん 動 どう 能 のう 正 せい 比 ひ 系 けい 的 てき 絕對溫度 ぜったいおんど
P
V
=
N
k
B
T
=
2
3
K
{\displaystyle PV=Nk_{B}T={\frac {2}{3}}K}
因 いん 壓 あつ 強 きょう 與 あずか 摩 ま 爾 なんじ 體積 たいせき 之 の 積 せき 與 あずか 分子 ぶんし 平均 へいきん 平 ひら 動 どう 動 どう 能成 よしなり 正 せい 比 ひ 對 たい
N
{\displaystyle N}
個 こ 單 たん 原子 げんし 分子 ぶんし 組成 そせい 的 てき 氣體 きたい 體系 たいけい 自由 じゆう 度 ど 總數 そうすう 為 ため
3
N
{\displaystyle 3N}
因 いん 個 こ 自由 じゆう 度 ど 的 てき 動 どう 能 のう 是 ぜ
K
3
N
=
k
B
T
2
{\displaystyle {\frac {K}{3N}}={\frac {k_{B}T}{2}}}
每 まい 個 こ 自由 じゆう 度 ど 的 てき 動 どう 能 のう 正 せい 比 ひ 溫度 おんど 比例 ひれい 係數 けいすう 為 ため 波 なみ 爾 なんじ 常數 じょうすう 的 てき 一半 いっぱん 結果 けっか 叫 さけべ 能 のう 量 りょう 均分 きんぶん 定理 ていり
對 たい 理想 りそう 氣體 きたい 可 か 導出 どうしゅつ [ 8] 單位 たんい 時間 じかん 分子 ぶんし 對 たい 容器 ようき 單位 たんい 面積 めんせき 的 てき 次數 じすう 為 ため
A
=
1
4
N
V
v
a
v
g
=
n
4
8
k
B
T
π ぱい m
.
{\displaystyle A={\frac {1}{4}}{\frac {N}{V}}v_{avg}={\frac {n}{4}}{\sqrt {\frac {8k_{B}T}{\pi m}}}.\,}
所有 しょゆう 分子 ぶんし 速 そく 率 りつ 平方 へいほう 的 てき 平均 へいきん 平方根 へいほうこん
v
r
m
s
=
3
R
T
M
{\displaystyle v_{\rm {rms}}={\sqrt {\frac {3RT}{\text{M}}}}}
其中
v
{\displaystyle v}
為 ため 米 まい 秒 びょう 是 ぜ 理想 りそう 氣體 きたい 常數 じょうすう 為 ため 質量 しつりょう 千 せん 克 かつ 最 さい 有 ゆう 可能 かのう 的 てき 速度 そくど 為 ため 均 ひとし 方 かた 根 ね 速 そく 率 りつ 的 てき 平均 へいきん 速度 そくど 為 ため 均 ひとし 方 かた 根 ね 速 そく 率 りつ 的 てき 麥 むぎ 克 かつ 分布 ぶんぷ
^ Sydney Chapman and T.G. Cowling (1970). The Mathematical Theory of Non-uniform Gases: An Account of the Kinetic Theory of Viscosity, Thermal Conduction and Diffusion in Gases, third edition (Cambridge University Press).
^ Krönig, A., Grundzüge einer Theorie der Gase , Annalen der Physik, 1856, 99 (10): 315–322 [2013-04-19 ] , Bibcode:1856AnP...175..315K doi:10.1002/andp.18561751008 原始 げんし 存 そん ^ Clausius, R., Ueber die Art der Bewegung, welche wir Wärme nennen , Annalen der Physik, 1857, 176 (3): 353–379 [2013-04-19 ] , Bibcode:1857AnP...176..353C doi:10.1002/andp.18571760302 原始 げんし 存 そん ^ Mahon, Basil, The Man Who Changed Everything – the Life of James Clerk Maxwell, Hoboken, NJ: Wiley, 2003, ISBN 0-470-86171-1 ^ L.I Ponomarev; I.V Kurchatov. The Quantum Dice. CRC Press. 1 January 1993. ISBN 978-0-7503-0251-7 ^ Einstein, A., Über die von der molekularkinetischen Theorie der Wärme geforderte Bewegung von in ruhenden Flüssigkeiten suspendierten Teilchen (PDF) , Annalen der Physik, 1905, 17 (8): 549–560 [2013-04-19 ] , Bibcode:1905AnP...322..549E doi:10.1002/andp.19053220806 原始 げんし (PDF) 存 そん ^ Smoluchowski, M., Zur kinetischen Theorie der Brownschen Molekularbewegung und der Suspensionen , Annalen der Physik, 1906, 21 (14): 756–780 [2013-04-19 ] , Bibcode:1906AnP...326..756V doi:10.1002/andp.19063261405 原始 げんし 存 そん ^ Collisions With a Surface . [2013-04-17 ] . （原始 げんし 存 そん
基本 きほん 概念 がいねん 近 きん 獨立 どくりつ 粒子 りゅうし 系統 けいとう 系 けい 理論 りろん 相關 そうかん 模型 もけい 科學 かがく 史 し
