查尔斯·库仑的 てき 肖像 しょうぞう 在 ざい 文章 ぶんしょう 向 むかい 量 りょう 與 あずか 标量 分別 ふんべつ 用 よう 粗 そ 體 からだ 與 あずか 斜體 しゃたい 顯示 けんじ 例 れい 位置 いち 向 こう 量 りょう 通 どおり 常用 じょうよう
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
表示 ひょうじ 大小 だいしょう 則 そく 用 よう
r
{\displaystyle r\,\!}
來 らい 表示 ひょうじ 檢 けん 驗 けん 變數 へんすう 或 ある 場 ば 變數 へんすう 的 てき 標記 ひょうき 的 てき 後 ご 面 めん 沒 ぼつ 有 ゆう 單 たん
′
{\displaystyle '\,\!}
源 げん 變數 へんすう 的 てき 標記 ひょうき 的 てき 後 ご 面 めん 有 ゆう 單 たん
′
{\displaystyle '\,\!}
库仑定律 ていりつ （Coulomb's law）为法 ほう 国 こく 物理 ぶつり 学 がく 家 か 查尔斯·库仑 於1785年 ねん 的 てき 物理 ぶつり 学 がく 定律 ていりつ 相互 そうご 作用 さよう 力 りょく 定量 ていりょう 可 か 方 かた 程 ほど 表示 ひょうじ 定律 ていりつ 是 ぜ 电学 发展史上 しじょう 的 てき 第 だい 的 てき 研究 けんきゅう 由 よし 定性 ていせい 定量 ていりょう 是 ぜ 史上 しじょう 重要 じゅうよう 里程 りてい 碑 ひ
庫 くら 定律 ていりつ 表明 ひょうめい 在 ざい 真空 しんくう 中 ちゅう 静止 せいし 点 てん 之 これ 相互 そうご 作用 さよう 力 りょく 与 あずか 荷 に 距离 的 てき 平方 ひらかた 成 しげる 反 はん 比 ひ 荷 に 电量 的 てき 乘 じょう 正 せい 比 ひ 作用 さよう 力 りょく 方向 ほうこう 在 ざい 的 てき 上 じょう 同 どう 号 ごう 相 しょう 相 しょう 定律 ていりつ 的 てき 標 しるべ 量 りょう 形式 けいしき 可 か 表示 ひょうじ 為 ため
F
=
k
e
q
q
′
r
2
{\displaystyle F=k_{e}{qq' \over r^{2}}}
其中，
F
{\displaystyle F}
是 ぜ 作用 さよう 力 りょく
k
e
{\displaystyle k_{e}}
是 これ 庫 くら 數 すう
q
{\displaystyle q}
與 あずか
q
′
{\displaystyle q'}
為 ため 兩個 りゃんこ 帶 たい 有 ゆう 正負 せいふ 號 ごう 的 てき 電荷 でんか
r
{\displaystyle r}
是 ぜ 兩個 りゃんこ 電荷 でんか 彼此 ひし 之 の 間 あいだ 的 てき 距離 きょり
在 ざい 真空 しんくう 中 ちゅう 庫 くら 倫 りん 定律 ていりつ 可 か 達 たち 為 ため
F
=
q
q
′
4
π ぱい
ε いぷしろん
0
r
2
{\displaystyle F={qq' \over 4\pi \varepsilon _{0}r^{2}}}
其中，
ε いぷしろん
0
{\displaystyle \varepsilon _{0}}
為 ため 真空 しんくう 的 てき 電 でん 容 よう 率 りつ
发现过程及地位 い [ 编辑 ] 库仑扭秤 （torsion balance ）示 しめせ 意圖 いと 庫 くら 使用 しよう 來 らい 測量 そくりょう 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 彼此 ひし 作用 さよう 的 てき 靜 せい 電力 でんりょく 因 いん 發現 はつげん 庫 こ 定律 ていりつ 早 はや 在 ざい 年 ねん 丹 たん 尼 に 爾 なんじ 伯 はく 努 つとむ 利 り 懷疑 かいぎ 靜 せい 電 でん 的 てき 吸引 きゅういん 行為 こうい 平方 へいほう 反 はん 比定 ひてい 律 りつ [1] :51
1766年 ねん 英 えい 格 かく 化学 かがく 家 か 和物 あえもの 理学 りがく 家 か 约瑟夫 おっと 普 ふ 利 り 里 さと 收 おさむ 到 いた 好 こう 友 とも 班 はん 富 とみ 林 りん 來信 らいしん 告知 こくち 他 た 的 てき 一 いち 項 こう 新 しん 發現 はつげん 將 はた 塞 ふさが 球 たま 置 おけ 入 にゅう 帶電 たいでん 金屬 きんぞく 杯 はい 後 ご 塞 ふさが 球 たま 不 ふ 會 かい 出現 しゅつげん 任 にん 何 なん 異樣 いよう 行為 こうい 富 とみ 蘭 らん 克 かつ 林 りん 希望 きぼう 普 ふ 利 り 里 さと 重複 じゅうふく 實驗 じっけん 試 ためし 事實 じじつ 是 ぜ 否 ひ 正確 せいかく 因 よし 普 ひろし 利 とぎ 里 さと 設計 せっけい 出 で 並 なみ 完成 かんせい 了 りょう 一 いち 個 こ 實驗 じっけん 實驗 じっけん 顯示 けんじ 帶電 たいでん 空 そら 心 こころ 金屬 きんぞく 容器 ようき 的 てき 表面 ひょうめん 並 なみ 未 み 帶 おび 有 ゆう 任 にん 何 なん 電荷 でんか 測量 そくりょう 不出 ふしゅつ 任 にん 何 なん 靜 せい 電力 でんりょく 他 た 在 ざい 隔年 かくねん 發布 はっぷ 推論 すいろん 之 の 相互 そうご 作用 さよう 力 りょく 具有 ぐゆう 因 いん 為 ため 假 かり 若 わか 地球 ちきゅう 的 てき 形狀 けいじょう 是 ぜ 一 いち 個 こ 空 そら 心 しん 球 だま 殼 から 則 のり 在 ざい 部 ぶ 的 てき 物體 ぶったい 不 ふ 會 かい 感 かん [2] :731-733 [3] :99-100
苏格兰物理学 りがく 家 か 约翰·罗比逊 於1769年 ねん 首 くび 次 じ 通 どおり 直接 ちょくせつ 觀測 かんそく 到 いた 球体 きゅうたい 彼此 ひし 之 の 用 よう 方 かた 的 てき 物理 ぶつり 行為 こうい 他 た 球体 きゅうたい 之 の 作用 さよう 力 りょく 与 あずか 之 の 次 じ 方 かた 成 なり 反 はん 比 ひ 是 ぜ 未 み 發現 はつげん 的 てき 重要 じゅうよう 性 せい [3] :100-101
1770年代 ねんだい 早期 そうき 著名 ちょめい 英国 えいこく 物理 ぶつり 学 がく 家 か 亨 とおる 利 り 迪 すすむ 通 つう 妙 みょう 的 てき 得 とく 出 で 了 りょう 体 たい 之 の 作用 さよう 力 りょく 依 よ 量 りょう 与 あずか 出 で 静 しずか 与 あずか 的 てき
2
±
1
50
{\displaystyle 2\pm {\frac {1}{50}}}
次 つぎ 方 かた 成 なり 反 はん 比 ひ 只 ただ 是 ぜ 迪 すすむ 有 ゆう 公布 こうふ [4]
后 きさき 来 らい 麦 むぎ 克 かつ 利用 りよう 与 あずか 迪 すすむ 似 に 的 てき 方法 ほうほう 得 とく 出 で 静 しずか 与 あずか 的 てき
2
±
1
21600
{\displaystyle 2\pm {\frac {1}{21600}}}
次 つぎ 方 かた 成 なり 反 はん 比 ひ 的 てき [4]
库仑定律 ていりつ 是 ぜ 的 てき 基本 きほん 定律 ていりつ 平方 へいほう 反 はん 比 ひ 是 ぜ 否 ひ 精 せい 成立 せいりつ 尤 ゆう 重要 じゅうよう 据 すえ 量子 りょうし 静 せい 的 てき 平方 へいほう 反 はん 比 ひ 是 ぜ 与 あずか 光子 こうし 的 てき 静 せい 是 ぜ 否 ひ 精 せい 零 れい 相 そう 所以 ゆえん 的 てき 平方 へいほう 反 はん 比 ひ 的 てき 精 せい 着 ぎ 物理 ぶつり 学 がく 基本 きほん 理 り 基 もと 当 とう 前 ぜん 定律 ていりつ 平方 へいほう 反 はん 比 ひ 的 てき 越来 ごえく 越 こし 精 きよし 年 ねん 的 てき 一 いち 次 じ 定律 ていりつ 与平 よへい 方 かた 反 はん 比 ひ 的 てき 偏差 へんさ 小 しょう
2.7
×
10
−
16
{\displaystyle 2.7\times 10^{-16}}
[5]
标量形式 けいしき [ 编辑 ] 该图描述了 りょう 定律 ていりつ 的 てき 基本 きほん 原理 げんり 同 どう 号 ごう 电荷 相互 そうご 排斥 はいせき 相互 そうご 吸引 きゅういん 庫 くら 定律 ていりつ 的 てき 純量 じゅんりょう 形式 けいしき 只 ただ 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 彼此 ひし 相互 そうご 作用 さよう 的 てき 静 せい 電力 でんりょく 的 てき 大小 だいしょう 一 いち 量 りょう 為 ため
q
′
{\displaystyle q'}
的 まと 點 てん 電荷 でんか 作用 さよう 一 いち 個 こ 電 でん 量 りょう 為 ため
q
{\displaystyle q}
的 まと 點 てん 電荷 でんか 電力 でんりょく
F
{\displaystyle F}
的 てき 大小 だいしょう 可 か 方程式 ほうていしき 表 ひょう 達 たち 為 ため
F
=
k
e
q
q
′
r
2
{\displaystyle F=k_{\mathrm {e} }{\frac {qq'}{r^{2}}}}
其中，
r
{\displaystyle r}
是 ぜ 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 之 の 間 あいだ 的 てき 距離 きょり
k
e
{\displaystyle k_{\mathrm {e} }}
是 これ 庫 くら 數 すう [6]
庫 くら 數 すう 與 あずか 真 ま 空電 くうでん 容 よう 率 りつ 的 てき 關係 かんけい 方程式 ほうていしき 為 ため
k
e
=
1
4
π ぱい
ε いぷしろん
0
=
c
0
2
μ みゅー
0
4
π ぱい
=
c
0
2
×
10
−
7
H
m
−
1
=
8.987
551
787
368
176
4
×
10
9
N
m
2
C
−
2
.
{\displaystyle {\begin{aligned}k_{\text{e}}={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}={\frac {c_{0}^{2}\mu _{0}}{4\pi }}&=c_{0}^{2}\times 10^{-7}\ \mathrm {H\ m} ^{-1}\\&=8.987\ 551\ 787\ 368\ 176\ 4\times 10^{9}\ \mathrm {N\ m^{2}\ C} ^{-2}.\end{aligned}}}
正 せい
F
{\displaystyle F}
表示 ひょうじ 排斥 はいせき 力 りょく 表示 ひょうじ 牽引 けんいん 力 りょく [6]
採用 さいよう 國際 こくさい 單位 たんい 制 せい 真 ま 空電 くうでん 容 よう 率 りつ
ϵ
0
{\displaystyle \epsilon _{0}}
的 てき
8.854
187
817
×
10
−
12
{\displaystyle 8.854\ 187\ 817\times 10^{-12}}
F ·m −1 [7] 採用 さいよう 厘 りん 米 まい 克 かつ 秒 びょう 制 せい 單位 たんい 電荷 でんか esu ），又 また 稱 たたえ 為 ため 靜 しずか 庫 こ statcoulomb ），定義 ていぎ 為 ため 使 し 庫 こ 數 すう
k
e
{\displaystyle k_{\mathrm {e} }}
為 ため 的 てき 數 すう
庫 くら 定律 ていりつ 的 てき 純量 じゅんりょう 公式 こうしき 表明 ひょうめい 力量 りきりょう 的 てき 大小 だいしょう 直 ちょく 接地 せっち 與 あずか 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 的 てき 電 でん 量 りょう 成 なり 正 せい 比 ひ 又 また 與 あずか 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 之 の 間 あいだ 距離 きょり 的 てき 平方 ひらかた 成 しげる 反 はん 比 ひ 根據 こんきょ 實驗 じっけん 數 すう 據 よりどころ 距離 きょり 的 てき 指數 しすう 與 あずか
−
2
{\displaystyle -2}
的 てき 偏差 へんさ 低 てい 十 じゅう 億 おく 分 ふん 之 の 一 いち [8]
向 むかい 量 りょう 形式 けいしき [ 编辑 ] 給 きゅう 予 よ 兩個 りゃんこ 電 でん 量 りょう 分別 ふんべつ 為 ため
q
{\displaystyle q}
q
′
{\displaystyle q'}
位置 いち 分別 ふんべつ 為 ため
r
{\displaystyle \mathbf {r} }
r
′
{\displaystyle \mathbf {r} '}
的 まと 點 てん 電荷 でんか 為 ため 了 りょう 要 よう 得 え 到 いた 點 てん 電荷 でんか
q
′
{\displaystyle q'}
作用 さよう 電荷 でんか
q
{\displaystyle q}
的 てき 力量 りきりょう
F
{\displaystyle \mathbf {F} }
的 てき 大小 だいしょう 與 あずか 方向 ほうこう 必須 ひっす 使用 しよう 庫 こ 定律 ていりつ 的 てき 向 むこう 量 りょう 形式 けいしき
F
=
1
4
π ぱい
ϵ
0
q
q
′
(
r
−
r
′
)
|
r
−
r
′
|
3
{\displaystyle \mathbf {F} ={\cfrac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}{\cfrac {qq'\ (\mathbf {r} -\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}}
假 かり 若 わか 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 同性 どうせい 電荷 でんか 的 てき 正負 せいふ 號 ごう 相 しょう 同 どう 則 のり 量的 りょうてき 乘 じょう 積 せき
q
q
′
{\displaystyle qq'}
是正 ぜせい 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 排斥 はいせき 反 はん 之 これ 假 かり 若 わか 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 異性 いせい 電荷 でんか 的 てき 正負 せいふ 號 ごう 相反 あいはん 則 のり 量的 りょうてき 乘 じょう 積 せき
q
q
′
{\displaystyle qq'}
是 ぜ 負 ふ 兩個 りゃんこ 點 てん 電荷 でんか 吸引 きゅういん
電場 でんじょう [ 编辑 ] 根據 こんきょ 勞 ろう 力 りょく 定律 ていりつ
F
=
q
[
E
+
v
×
B
]
{\displaystyle \mathbf {F} =q[\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} ]}
其中，
F
{\displaystyle \mathbf {F} }
是 ぜ 勞 ろう 力 りょく
E
{\displaystyle \mathbf {E} }
是 ぜ 電場 でんじょう
v
{\displaystyle \mathbf {v} }
是 ぜ 電荷 でんか 的 てき 運動 うんどう 速度 そくど
B
{\displaystyle \mathbf {B} }
是 ぜ 磁場 じば
假設 かせつ 電荷 でんか 靜止 せいし 不動 ふどう
v
=
0
{\displaystyle \mathbf {v} =0}
則 のり
F
=
q
E
{\displaystyle \mathbf {F} =q\mathbf {E} }
所以 ゆえん 一 いち 個 こ 電 でん 量 りょう 為 ため
q
′
{\displaystyle q'}
位置 いち 為 ため
r
′
{\displaystyle \mathbf {r} '}
的 まと 點 てん 電荷 でんか 所產 しょさん 生 せい 的 てき 電場 でんじょう
E
{\displaystyle \mathbf {E} }
在 ざい 位置 いち
r
{\displaystyle \mathbf {r} }
為 ため
E
=
1
4
π ぱい
ϵ
0
q
′
(
r
−
r
′
)
|
r
−
r
′
|
3
{\displaystyle \mathbf {E} ={1 \over 4\pi \epsilon _{0}}{\frac {q'\ (\mathbf {r} -\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}}
假 かり 若 わか 電荷 でんか 是正 ぜせい 電場 でんじょう 的 てき 方向 ほうこう 是 ぜ 從 したがえ 點 てん 電荷 でんか 向 こう 朝 ちょう 外 がい 指出 さしで 假 かり 若 わか 是 ぜ 負 ふ 則 のり 電場 でんじょう 的 てき 方向 ほうこう 是 ぜ 反 はん 方向 ほうこう 電場 でんじょう 的 てき 單位 たんい 是 ぜ V /m 或 ある N /C 。
離散 りさん 電荷 でんか 系統 けいとう [ 编辑 ] 由 ゆかり
N
{\displaystyle N}
個 こ 點 てん 電荷 でんか 所 しょ 組成 そせい 的 てき 一 いち 個 こ 系統 けいとう 用 よう 一 いち 個 こ 電 でん 量 りょう 為 ため
q
{\displaystyle q}
位置 いち 為 ため
r
{\displaystyle \mathbf {r} }
的 てき 檢 けん 驗 けん 電荷 でんか 的 てき 靜 せい 電力 でんりょく 可 か 疊 たたみ 加 か 原理 げんり 來 らい 計算 けいさん
F
=
q
4
π ぱい
ϵ
0
∑
i
=
1
N
q
i
′
(
r
−
r
i
′
)
|
r
−
r
i
′
|
3
{\displaystyle \mathbf {F} ={\cfrac {q}{4\pi \epsilon _{0}}}\sum _{i=1}^{N}{\cfrac {q_{i}'\ (\mathbf {r} -\mathbf {r} _{i}')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} _{i}'|^{3}}}}
其中，
q
i
′
{\displaystyle q_{i}'}
和 わ
r
i
′
{\displaystyle \mathbf {r} _{i}'}
分別 ふんべつ 是 ぜ 第 だい
i
{\displaystyle i}
個 こ 點 てん 電荷 でんか 的 てき 電 でん 量 りょう 和 わ 位置 いち
連續 れんぞく 電荷 でんか 分 ぶん [ 编辑 ] 對 たい 一 いち 個 こ 連續 れんぞく 電荷 でんか 分 ぶん 我 わが 每 ごと
d
q
{\displaystyle dq}
的 まと 點 てん 電荷 でんか 限 げん 求 もとめ 和 わ 序 じょ 等價 とうか 連續 れんぞく 電荷 でんか 分 ぶん 區域 くいき 積分 せきぶん
線 せん 電荷 でんか 分 ぶん 例 れい 一 いち 根 ね 帶電 たいでん 的 てき 直線 ちょくせん 的 てき 電 でん 量 りょう 為 ため
d
q
′
=
λ らむだ (
r
′
)
d
l
′
{\displaystyle dq'=\lambda (\mathbf {r^{\prime }} )dl^{\prime }}
其中，
λ らむだ (
r
′
)
{\displaystyle \lambda (\mathbf {r^{\prime }} )}
是 ぜ 位 い
r
′
{\displaystyle \mathbf {r^{\prime }} }
的 てき 線 せん 電荷 でんか 密度 みつど 每 まい 單位 たんい 長 ちょう 度 ど 所帶 じょたい 的 てき 電 でん 量 りょう
d
l
′
{\displaystyle dl^{\prime }}
是 ぜ 一 いち 個 こ 無窮 むきゅう 小 しょう 線 せん 元素 げんそ
表面 ひょうめん 電荷 でんか 分 ぶん 例 れい 兩 りょう 平行 へいこう 金屬 きんぞく 板 ばん 電 でん 容器 ようき 的 てき 一片 いっぺん 帶電 たいでん 的 てき 金屬 きんぞく 板 ばん 的 てき 電 でん 量 りょう 為 ため
d
q
′
=
σ しぐま (
r
′
)
d
a
′
{\displaystyle dq'=\sigma (\mathbf {r^{\prime }} )da^{\prime }}
其中，
σ しぐま (
r
′
)
{\displaystyle \sigma (\mathbf {r^{\prime }} )}
是 ぜ 位 い
r
′
{\displaystyle \mathbf {r^{\prime }} }
的 まと 面 めん 電荷 でんか 密度 みつど 每 まい 單位 たんい 面積 めんせき 所帶 じょたい 的 てき 電 でん 量 りょう
d
a
′
{\displaystyle da^{\prime }}
是 ぜ 一 いち 個 こ 無窮 むきゅう 小 しょう 面積 めんせき 元素 げんそ
體積 たいせき 電荷 でんか 分 ぶん 例 れい 一 いち 個 こ 帶電 たいでん 的 てき 圓 えん 球 だま 的 てき 電 でん 量 りょう 為 ため
d
q
′
=
ρ ろー (
r
′
)
d
τ たう
′
{\displaystyle dq'=\rho (\mathbf {r^{\prime }} )d\tau ^{\prime }}
其中，
ρ ろー (
r
′
)
{\displaystyle \rho (\mathbf {r^{\prime }} )}
是 ぜ 位 い
r
′
{\displaystyle \mathbf {r^{\prime }} }
的 てき 體 からだ 電荷 でんか 密度 みつど 每 まい 單位 たんい 體積 たいせき 所帶 じょたい 的 てき 電 でん 量 りょう
d
τ たう
′
{\displaystyle d\tau ^{\prime }}
是 ぜ 一 いち 個 こ 無窮 むきゅう 小 しょう 體積 たいせき 元素 げんそ
作用 さよう 一 いち 個 こ 電 でん 量 りょう 為 ため
q
{\displaystyle q}
的 てき 檢 けん 驗 けん 電荷 でんか 的 てき 靜 せい 電力 でんりょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} }
可 か 達 たち 為 ため
F
(
r
)
=
q
∫
d
q
′
r
−
r
′
|
r
−
r
′
|
3
{\displaystyle \mathbf {F} (\mathbf {r} )=q\int dq'\ {\frac {\mathbf {r} -\mathbf {r} ^{\prime }}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} ^{\prime }|^{3}}}}
其中，
r
{\displaystyle \mathbf {r} }
是 ぜ 檢 けん 驗 けん 電荷 でんか 的 てき 位置 いち
d
q
′
{\displaystyle dq'}
是 ぜ 位 い
r
′
{\displaystyle \mathbf {r} ^{\prime }}
的 てき 無窮 むきゅう 小 しょう 電荷 でんか 元素 げんそ
靜 しずか 電 でん 近似 きんじ [ 编辑 ] 在 ざい 上述 じょうじゅつ 兩 りょう 種 たね 表 ひょう 述 じゅつ 裏 うら 只 ただ 有 ゆう 當 とう 點 てん 電荷 でんか 是 ぜ 處 しょ 固定 こてい 狀態 じょうたい 的 てき 時候 じこう 庫 くら 定律 ていりつ 才 ざい 是 ぜ 完全 かんぜん 正確 せいかく 的 てき 假 かり 若 わか 點 てん 電荷 でんか 處 しょ 緩慢 かんまん 的 てき 運動 うんどう 狀態 じょうたい 則 のり 只 ただ 能 のう 說 せつ 庫 こ 定律 ていりつ 是 ぜ 大概 たいがい 正確 せいかく 條件 じょうけん 稱 たたえ 為 ため 靜 しずか 電 でん 近似 きんじ 當 とう 幾 いく 個 こ 點 てん 電荷 でんか 處 しょ 對 たい 運動 うんどう 狀態 じょうたい 的 てき 時候 じこう 根據 こんきょ 愛 あい 因 いん 的 てき 相對 そうたい 論 ろん 會 かい 有 ゆう 磁場 じば 產 さん 生 せい 帶地 おびじ 改變 かいへん 了 りょう 作用 さよう 電荷 でんか 的 てき 力量 りきりょう
物理 ぶつり 量 りょう 表 ひょう 格 かく [ 编辑 ]
位 くらい
r
′
{\displaystyle \mathbf {r^{\prime }} }
的 てき 電荷 でんか
q
′
{\displaystyle q'}
作用 さよう
r
{\displaystyle \mathbf {r} }
的 てき 電荷 でんか
q
{\displaystyle q}
電荷 でんか 性質 せいしつ 關係 かんけい 場 ば 性質 せいしつ
向 むかい 量 りょう
作用 さよう 力 りょく
F
=
1
4
π ぱい
ϵ
0
q
q
′
(
r
−
r
′
)
|
r
−
r
′
|
3
{\displaystyle \mathbf {F} ={1 \over 4\pi \epsilon _{0}}{\cfrac {qq'\ (\mathbf {r} -\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}}
F
=
q
E
{\displaystyle \mathbf {F} =q\mathbf {E} }
電場 でんじょう
E
=
1
4
π ぱい
ϵ
0
q
′
(
r
−
r
′
)
|
r
−
r
′
|
3
{\displaystyle \mathbf {E} ={1 \over 4\pi \epsilon _{0}}{\cfrac {q'\ (\mathbf {r} -\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}}
關係 かんけい
F
=
−
∇
U
{\displaystyle \mathbf {F} =-\mathbf {\nabla } U}
E
=
−
∇
V
{\displaystyle \mathbf {E} =-\nabla V}
純量 じゅんりょう
電 でん 勢 いきおい 能 のう
U
=
1
4
π ぱい
ϵ
0
q
q
′
|
r
−
r
′
|
{\displaystyle U={1 \over 4\pi \epsilon _{0}}{qq' \over |\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}
U
=
q
V
{\displaystyle U=qV}
電 でん 勢 ぜい
V
=
1
4
π ぱい
ϵ
0
q
′
|
r
−
r
′
|
{\displaystyle V={1 \over 4\pi \epsilon _{0}}{q' \over |\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}
參 まいり [ 编辑 ] 參考 さんこう 文獻 ぶんけん [ 编辑 ]
^ Whittaker, E. T., A history of the theories of aether and electricity. Vol 1 , Nelson, London, 1951 ^ Priestley, Joseph, The History and Present State of Electricity, with Original Experiments , London, England, 1775, May we not infer from this experiment, that the attraction of electricity is subject to the same laws with that of gravitation, and is therefore according to the squares of the distances; since it is easily demonstrated, that were the earth in the form of a shell, a body in the inside of it would not be attracted to one side more than another? ^ 3.0 3.1
Robert S. Elliott. Electromagnetics: History, Theory, and Applications. 1999. ISBN 978-0-7803-5384-8
^ 4.0 4.1 James Maxwell, ed., The Electrical Researches of the Honourable Henry Cavendish ...（Cambridge, England: Cambridge University Press, 1879）, pages 104-113 （页面存 そん ，存 そん 互联网档案 あん ）: "Experiments on Electricity: Experimental determination of the law of electric force."
^ Williams, E. R.; J. E. Faller, H. A. Hill, New Experimental Test of Coulomb's Law: A Laboratory Upper Limit on the Photon Rest Mass , Physics Review Letters, 1971, 26 (12): 721–724, doi:10.1103/PhysRevLett.26.721 ^ 6.0 6.1 *喬 たかし 治 おさむ 亞 あ 州 しゅう 州立 しゅうりつ 大學 だいがく Georgia State University ）線上 せんじょう 物理 ぶつり 網 もう 頁 ぺーじ 庫 くら 數 すう 页面存 そん ，存 そん 互联网档案 あん ）
^ 美國 びくに 國家 こっか 標準 ひょうじゅん 與 あずか 科技 かぎ 研究所 けんきゅうじょ 網 もう 頁 ぺーじ 真 ま 空電 くうでん 容 よう 率 りつ 页面存 そん ，存 そん 互联网档案 あん ）^
Williams, Faller, Hill, New Experimental Test of Coulomb's Law: A Laboratory Upper Limit on the Photon Rest Mass , 物理 ぶつり 報 ほう 導 しるべ 期 き 刊 かん 26 : 721–724
![{\displaystyle \mathbf {F} =q[\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} ]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0e7f8def9f10f2a407f31be56ee10d04c691e613)
