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微分学 - 维基百科,自由的百科全书 とべ转到内容ないよう

微分びぶんがく

维基百科ひゃっか自由じゆうてき百科ひゃっかぜん
函數かんすうてき(以黑しょくせん表示ひょうじ)以及函數かんすうてき切線せっせん(以紅しょく直線ちょくせん表示ひょうじ)。切線せっせんてきはすりつそくため函數かんすうざい位置いちてきしるべすう

微分びぶんがく英語えいごDifferential calculusこれ微積分びせきぶんがくてき一部いちぶ份,どおり导数微分びぶんらい研究けんきゅうきょく线はすりつ加速度かそくど最大さいだい最小さいしょうてきいち门学,也是さがせ特定とくてい數量すうりょう變化へんかそくりつてき學科がっか微分びぶんがく微積分びせきぶんてき二個主要分支之一[註 1][1]

微分びぶんがく主要しゅよう研究けんきゅうてき主題しゅだい函數かんすうてきしるべすう相關そうかんてき標示ひょうじ方式ほうしきれい微分びぶん)以及其應用おうよう函數かんすうざい特定とくていてんてきしるべすう說明せつめい函數かんすうざい輸入ゆにゅう附近ふきんてき變化へんかりつひろ找導すうてき過程かていそくため微分びぶんわか圖示ずし表示ひょうじ函數かんすうざいぼういちてんてき微分びぶん函数かんすう图形ざいいちてんてき切線せっせんはすりつ前提ぜんていざい一點的導數存在而且有定義)。はりたいたん實數じっすう變數へんすうてきじつ值函すうえいReal-valued function而言,函數かんすうざいぼう一點的導數也就可以決定在那一點最佳的线性近似きんじ微分びぶん積分せきぶんてき關係かんけい以由ほろ积分基本きほん定理ていりらい說明せつめい,此定理ていり說明せつめい微分びぶん積分せきぶんてきぎゃく運算うんざん

いく所有しょゆうりょうてき學科がっかなかゆう微分びぶんてき應用おうようれい如在物理ぶつりがくなか運動うんどう物體ぶったいうつりたい時間じかんてきしるべすうそくため速度そくど速度そくどたい時間じかんてきしるべすう就是加速度かそくど物體ぶったい动量たい時間じかんてきしるべすうそくため物體ぶったいしょ受的りょくじゅうしん整理せいり以得いたうし顿第运动定律ていりつ化学かがくはんてき化學かがく反應はんのうそくりつ也是しるべすうざいうん籌學ちゅうかい透過とうかしるべすう決定けっていざい運輸うんゆある設計せっけいじょうさい有效ゆうこうりつてき作法さほう

しるべすう常用じょうようらい找函すうてき极值含有がんゆう微分びぶんこうてき方程式ほうていしきたたえため微分びぶんかたほど自然しぜん現象げんしょう描述てき基礎きそ微分びぶん以及其廣義こうぎ概念がいねん出現しゅつげんざい許多きょた數學すうがく領域りょういきちゅうれいふく分析ぶんせき泛函分析ぶんせき微分びぶん几何测度抽象ちゅうしょう代数だいすう

しるべすう

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ざい(x,f(x))しょてき切線せっせん
一個可微函數在不同位置的導數

假設かせつyこれ實數じっすう,而且yこれxてき函數かんすう,也就せつはりたいごといちxゆういち對應たいおうてきy兩者りょうしゃてき關係かんけい表示ひょうじためy = f(x)わかf(x)直線ちょくせんてき方程式ほうていしきたたえためいちかたほど),のりかい存在そんざい兩個りゃんこ實數じっすうmb使つかいとくy = mx + bざい這個「はすりつ-截距しきちゅうmこれはすりつ以用しきらいもとめ

其中符號ふごうΔでるたまれ臘大寫字しゃじははΔでるた表示ひょうじ變化へんか」。以下いかてき式子しょくしかい成立せいりつΔでるたy = m Δでるたx.

一般いっぱんてき函數かんすう直線ちょくせんいん此沒ゆうはすりつざい幾何きかじょうらい函數かんすうfざいx = aてきしるべすう就是函數かんすうfざいaてん切線せっせんてきはすりつ(如圖)。常會じょうかい表示ひょうじためf ′(a) あるdy/dx|x = aよしためしるべすうfざいa點線てんせんせい近似きんじてきはすりついん此導すう(以及函數かんすうfざいaてんてき值)函數かんすうfざいaてん附近ふきんさいけいてきせんせい近似きんじ

わかざい函數かんすうf定義ていぎいきちゅうてきごといちてんaみやこゆうしるべすうのり存在そんざい一函數可以將每一點a對應たいおういた函數かんすうfざいaてんてきしるべすうれい如,わか函數かんすうf(x) = x2のり其導すう函數かんすうf ′(x) = dy/dx = 2x

另一個有關的表示法是函數的微分びぶんわかxy實數じっすう變數へんすう函數かんすうfざいxてんてきしるべすうため函數かんすうfざいxてん切線せっせんてきはすりつよしためfてき引數ひきすう輸出ゆしゅつ純量じゅんりょういんfてきしるべすう也是實數じっすうわかxyむこうりょうのりf圖形ずけいてきさいけいせんせい近似きんじかい函數かんすうfざい不同ふどう方向ほうこうてき變化へんかゆうせき。找到ざい單一たんいつ方向ほうこうてきさいけい近似きんじ,也就決定けっていりょうへん微分びぶん一般いっぱんかい表示ひょうじためy/xわか找到りょう函數かんすうfざい所有しょゆう方向ほうこうてきせんせい近似きんじのりたたえためぜん微分びぶん

微分びぶんてき歷史れきし

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わか切線せっせんらい微分びぶんてき概念がいねん很早以前いぜん出現しゅつげんりょうぞうまれ幾何きかがくおう几里とくやく300 BC)、おもねもとまいとくやく287–212 BC)及阿波あわ罗尼おくやく262–190 BC)[2]おもねもとまいとく也引しんりょう無窮むきゅう小量しょうりょうてき使用しよう最早もはやようざい面積めんせき體積たいせきじょうてき研究けんきゅう,而不ざいしるべすう及切せんじょう參考さんこうおもねもとまいとく使用しようてき無窮むきゅう小量しょうりょうえいArchimedes' use of infinitesimals

ざい印度いんど數學すうがくえいIndian mathematicsてき研究けんきゅう中有ちゅうういたよう無窮むきゅう小量しょうりょうらいさがせ討量てき變化へんか最早もはや許可きょか以推到西元にしもと500ねん當時とうじ天文學てんもんがく及數がくおもね耶波おおよう無窮むきゅう小量しょうりょうらい研究けんきゅうつきだま軌道きどう[3]ざい印度いんど數學すうがくばば什迦だい(1114–1185)よう無窮むきゅう小量しょうりょうらい計算けいさんりょう變化へんかてき研究けんきゅうゆう顯著けんちょてき進展しんてん也有やゆうじんひっさげいた[4]ざいてき著作ちょさくちゅうやめひっさげいた許多きょた微分びぶんがくてき重要じゅうよう概念がいねんれい罗尔定理ていり[5]

斯蘭數學すうがくおさめしょくおもねなんじえいSharaf al-Dīn al-Tūsī(1135ねん–1213ねんざい著作ちょさく《Treatise on Equations》ちゅう說明せつめいりょう份三次方程有解的條件,透過とうか適當てきとう三次多項式的最大值來求得。證明しょうめいりょうさん多項式たこうしき a x2 — x3てき最大さいだい值出現在げんざいx = 2a/3なみ且得いた結論けつろん方程式ほうていしき a x2x3 = cざいc = 4 a3/27どき恰有いちせい值的かいわか0 < c < 4 a3/27かいゆうせい值的かい[6]科學かがく歷史れきしがく罗什すすむ·ひしげまれとくえいRoshdi Rashed[7]みとめためおもねなんじ斯一定是用到了三次多項式的導數才得到此一結果。也有やゆう其他學者がくしゃ質疑しつぎひしげまれとくてきそうほう們認ためひしげまれ德也とくや可能かのうようりょう其他不用ふようしるべすう概念的がいねんてき作法さほう[6]

普遍ふへんみとめため近代きんだい微積分びせきぶんてき發展はってんいんためもぐさ萨克·うし(1643ねん–1727ねん)及ほことくどるさととく·莱布あまいばら(1646ねん–1716ねん同時どうじただし獨立どくりつ個別こべつてき研究けんきゅう[8]なみ整合せいごうりょうゆうせき微分びぶん及導すうてき作法さほう其中せきかぎてき概念がいねん(也是後來こうらい認定にんてい微積分びせきぶんゆかり們兩じん創始そうしてき原因げんいん結合けつごう微分びぶん以及積分せきぶんてきほろ积分基本きほん定理ていり[9],這也ゆずる以往いおう計算けいさん面積めんせき體積たいせきしたがえうみ什木以來いらいぼつゆう大幅おおはば進步しんぽてきてき方式ほうしきへんてきとき[10]ゆうせきうし顿和莱布あまいばらざい微分びぶんじょうてきそうほうみやこただし以早數學すうがくてき貢獻こうけんため基礎きそれいかわほこりなんじ·とく·(1607ねん-1665ねん)、萨克·ともえ(1630ねん–1677ねん)、勒内·ふえ卡尔(1596ねん–1650ねん)、かつさと斯蒂やす·めぐみさら(1629ねん–1695ねん)、ぬの莱兹·帕斯卡(1623ねん–1662ねん)及やく翰·沃利斯 (1616ねん–1703ねん)。ゆうせきてき影響えいきょううしひたぶる曾在一封信中提到:「わがしたがえうま切線せっせんてき方式ほうしきいたゆうかんつうりょう方法ほうほうてき暗示あんじはた其用ざい抽象ちゅうしょうてきかたほど……,わが擴展りょう這個概念がいねん(directly and invertedly, I made it general.)[11]。一般會將導數早期的發展歸功於伊萨克·ともえ[12]うしひたぶる莱布あまいばら仍在微分びぶんがくてき歷史れきしじょうゆう重要じゅうようてき貢獻こうけん,其中也ちゅうや包括ほうかつりょううしひたぶるはた微分びぶんようざい论物理学りがくなか,而莱ぬのあまいばら發展はってんてき符號ふごういた現今げんこん仍在普遍ふへん使用しよう

したがえ17世紀せいきおこり許多きょた數學すうがくたい微分びぶんがくゆうしょ貢獻こうけんざい19世紀せいきざいおく斯丁·えき·柯西(1789ねん–1857ねん)、なみおん哈德·はじむ(1826ねん–1866ねん)及卡尔·尔斯とくひしげ(1815ねん–1897ねんとう數學すうがくてき貢獻こうけん微分びぶんがくやめさらてきげん謹。微分びぶんがく也在此一時期じき擴展いたおう几里とくそら复平めん

微分びぶんてき應用おうよう

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さいけい

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わかfざいある其他ひらき區間くかん)內的ほろ函数かんすう,而xこれfゆう局部きょくぶ最小さいしょう值或局部きょくぶ最大さいだい值的位置いちのりfざいxしょてきしるべすうためれい滿足まんぞくf'(x) = 0まとてんたたえため臨界りんかいてんある驻点のりfざいxしょてき值稱ため臨界りんかいえいcritical value)。わかfぼつゆう處處しょしょほろてき特性とくせいのりf不可ふかほろまとてん也稱ため臨界りんかいてん

わかfほろのりfてき臨界りんかいてんx以用fざいxてきしるべすうらい分析ぶんせき

  • わかみちびけすうためただしのりx局部きょくぶ最小さいしょう
  • わかみちびけすうためまけのりx局部きょくぶ最大さいだい
  • わかみちびけすうためれいのりx可能かのう局部きょくぶ最小さいしょう值、局部きょくぶ最大さいだい值,也可能都のとれい如,f(x) = x3ざいx = 0しょため臨界りんかいてんただし局部きょくぶ最小さいしょう值也局部きょくぶ最大さいだい值,而 f(x) = ± x4ざいx = 0しょため臨界りんかいてん分別ふんべつ局部きょくぶ最小さいしょう值及局部きょくぶ最大さいだい值)

上述じょうじゅつ作法さほうたたえため二次導數測試えいsecond derivative test一次導數測試えいfirst derivative testいちしゅ分析ぶんせき方式ほうしき考慮こうりょf'ざい臨界りんかいてん前後ぜんこうてき符號ふごう變化へんか

しるべすうなみ且求かい臨界りんかいてんよう找局最小さいしょう值或最大さいだい值的さい簡單かんたん作法さほうつね應用おうようざいさい优化なか根據こんきょ极值定理ていり連續れんぞく函數かんすうざい區間くかん內至しょうかいゆう一次局部最小值及局部最大值。わか函數かんすうほろ,其局最小さいしょう值及局部きょくぶ最大さいだい值只かい出現しゅつげんざい臨界りんかいてんあるはしてんじょう

局部きょくぶ最小さいしょう值及局部きょくぶ最大さいだい值也以在函數かんすう圖形ずけいてきせいじょうただよう找到微分びぶん函數かんすうてき局部きょくぶ最小さいしょう值、局部きょくぶ最大さいだい值以及位のぞき根據こんきょ觀察かんさつ函數かんすうざいかく臨界りんかいてんあいだてき趨勢すうせいらいせい簡圖。

在高ありだか維度てき空間くうかんちゅう标量函數かんすうてき臨界りんかいてんはしごため0てきてん。仍然以用二次導數測試來分析臨界點,作法さほう考慮こうりょ函數かんすうざい臨界りんかいてんじょうかいみちびけすう形成けいせいうみもりのりてきとくせいわか所有しょゆう特徵とくちょう值都ためただし,此點ため局部きょくぶ最小さいしょう值;わか所有しょゆう特徵とくちょう值都ためまけ,此點ため局部きょくぶ最大さいだい值;わか份為せい份為まけ表示ひょうじ臨界りんかいてんため鞍點あんてんわかゆう份特ちょう值為れいのり無法むほう以此方式ほうしき判斷はんだん

へんぶんほう

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さいけい問題もんだいてきいちれい:找到ざいいちきょくめんじょう通過つうか曲面きょくめんじょうてんてき最短さいたんみちわかざい平面へいめんじょう,其最短さいたんみち直線ちょくせんわか曲面きょくめん複雜ふくざつてき形狀けいじょうれい如蛋がた),最短さいたん问题てきかい就不麼直かんりょう,此路みちたたえため测地线,而這也是さいけい問題もんだいちゅうさい簡單かんたんてき問題もんだいいち。另いちれい:找到以填たかし空間くうかんちゅうふう閉曲線へいきょくせんてき最小さいしょう面積めんせき曲面きょくめん,此曲めんたたえため极小曲面きょくめん,也可以透過とうかへんぶんほうもとめ

物理ぶつり

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微分びぶんざい物理ぶつりがくじょう格外かくがい重要じゅうよう許多きょた物理ぶつりてき現象げんしょうようゆうせき微分びぶんてき方程式ほうていしきらい描述,這類かたほどたたえため微分びぶんかたほど物理ぶつりがく格外かくがいせきちゅう物理ぶつりりょう隨時ずいじあいだてき變化へんか,而时间导数物理ぶつりりょう隨時ずいじあいだてき變化へんかりつ許多きょた重要じゅうよう概念がいねんしらげじゅん定義ていぎてき基礎きそゆう其在うしひたぶる力學りきがくなか,很重視じゅうし一物體位置的时间导数:

  • 速度そくどいち物體ぶったいうつり相對そうたい於時あいだてき微分びぶん
  • 加速度かそくどいち物體ぶったい速度そくど相對そうたい於時あいだてき微分びぶん,也就うつり相對そうたい於時あいだてきかい微分びぶん

れい如:わか物體ぶったいざい一直線上的位置可以用下式表示

のり其速ため

而加速度そくどため

此時加速度かそくどやめためてい值。

微分びぶんかたほど

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微分びぶんかたほどゆび一函數和其微分之間的關係。常微分じょうびぶんかたほどかい描述たん變數へんすう函數かんすう其微ぶんあいだてき關係かんけい。而へん微分びぶんかたほどのり變數へんすう函數かんすうへん微分びぶんこれあいだてき關係かんけいざい自然しぜん科學かがく數學すうがくけん,甚至數學すうがく領域りょういきなか常常つねづねかい出現しゅつげん微分びぶんかたほどれい如,うしひたぶるだい定律ていりつ描述りょく加速度かそくどてき關係かんけい表示ひょうじため以下いかてき常微分じょうびぶんかたほど

いち維空あいだてきねつ傳導でんどう方程式ほうていしき描述ねつざい一桿狀物上如何傳遞,其偏微分びぶんかたほど如下

此處ここらu(x,t)ため桿狀ぶつ時間じかんtときざい位置いちxてき溫度おんど,而αあるふぁためいち常數じょうすうねつざい桿狀物上ぶつじょうでん遞的速度そくどなりせい

ひとし定理ていり

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ひとし定理ていりたい於每微分びぶん函數かんすう),存在そんざい使つかいとく.

ひとし定理ていり提供ていきょうりょう函數かんすうてきしるべすう其原そのはらはじめ值之あいだてき關係かんけいわかf(x)じつ值函すう,而a b實數じっすう,且a < bのり根據こんきょひとし定理ていり配合はいごうしょうもとてき假設かせつ),りょうてん(a, f(a))(b, f(b))これあいだてきはすりつかいとう於在ab中間ちゅうかんぼういちてんcてき切線せっせんはすりつかわはなしせつ

實際じっさいじょうひとし定理ていり以其しるべすうてき方式ほうしきらいひかえせいいち函數かんすうれい如,假設かせつfゆうしるべすうざいまいいちてんひとしため0,這表示ひょうじ其每一點的切線都是水平線,いん此其函數かんすうおう該也就是水平すいへいせんひとし定理ていり證明しょうめい這是たいてきf圖上ずじょう二點之間的斜率必須等於fなかてきぼういちじょう切線せっせん。而所有しょゆうてき切線せっせんはすりつ0,いん此從函數かんすうじょうにん二點之的直線斜率也是0。這表示ひょうじ函數かんすうかい上昇じょうしょう也不かい下降かこういん此是水平すいへいせんわかしるべすうてき條件じょうけん比較ひかく複雜ふくざつ所產しょさんせいてきげん函數かんすう訊會比較ひかくじゅんかくただし仍然有用ゆうよう

たい多項式たこうしき及泰勒級すう

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一函數的某一點的微分是對該點附近最佳的線性近似,這和實際じっさいてき函數かんすう可能かのうゆう很大てき差異さい改善かいぜん近似きんじてきいち方式ほうしき就是進行しんこう近似きんじ。也就せつじつ值函すうf(x)ざいx0てんてきせんせいせんせい多項式たこうしきa + b(xx0)わか考慮こうりょいち多項式たこうしきa + b(xx0) + c(xx0)2可能かのうかいゆうさらこのみてき近似きんじ結果けっかわか二次多項式改為三次多項式a + b(xx0) + c(xx0)2 + d(xx0)3近似きんじ效果こうかかいさらこういち些,此概念がいねん以擴てんいた任意にんいつぎてき高次こうじ多項式たこうしきはりたいいち多項式たこうしきおう該會ゆういちさいけいてき係數けいすうabcd……てき組合くみあいゆずる近似きんじてき效果こうかさいこのみ

ざいx0てき邻域たいaせつさい理想りそうてきすう一定いっていf(x0)たいbせつさい理想りそうてきすう一定いっていf'(x0)たいFor cd及更だかかいてき係數けいすうらいせつ,其係すうさい理想りそうてきすう值是ゆかりfさらだかかいてきしるべすう決定けっていcさい理想りそうてきすう一定いっていf''(x0)/2,and dさい理想りそうてきすう一定いっていf'''(x0)/3!利用りよう這些係數けいすう以得いたfてきたい多項式たこうしきdつぎてきたい多項式たこうしきたいf以有さいけい近似きんじてきd多項式たこうしき,其係すう以用上述じょうじゅつ公式こうしき推廣而得。たい勒公しき提供ていきょう近似きんじ程度ていどてき精確せいかく範圍はんいわか函數かんすうf次數じすうしょう於等於dてき多項式たこうしきのり此函すうてきdつぎたい多項式たこうしきそくため函數かんすうf

たい多項式たこうしきてき極限きょくげん無窮むきゅう級數きゅうすうたたえためたい勒级すうはんらいせつたい勒级すうげん函數かんすう非常ひじょう理想りそうてき近似きんじ。一函數若都各點等於其泰勒级数,しょうため解析かいせき函数かんすうわか函數かんすうゆう不連續ふれんぞくてんあるはすりつ不連續ふれんぞくてきとんがかく,此函すうかい解析かいせき函数かんすう相反あいはんてき存在そんざいいち些函すうひかりすべり函数かんすう無窮むきゅうかいしるべてき函數かんすう),卻不解析かいせき函数かんすう解析かいせきてきひかりすべり函數かんすうえいNon-analytic_smooth_function)。

隐函すう定理ていり

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ゆう些幾なん圖形ずけいれい無法むほうよう函数かんすう图形らい表示ひょうじれい如若f(x, y) = x2 + y2 − 1,其圓そくため所有しょゆう使f(x, y) = 0まとてん (x, y)てき集合しゅうごう。這個集合しゅうごうたたえためfてきれいしゅう。這和f本身ほんみてき圖形ずけいほうものめん不同ふどう。隐函すう定理ていり以將f(x, y) = 0これるいてき關係かんけい轉換てんかんため函數かんすう。其中ひっさげいたわかfこれ連續れんぞくほろ函數かんすうfてきれい集中しゅうちゅう大部たいぶ份都表示ひょうじため函數かんすう圖形ずけいねばてき組合くみあいれいしゅうじょうてきてん滿足まんぞく上述じょうじゅつ條件じょうけん以用いちfほろ分有ぶんゆうせきてき方式ほうしきらい確認かくにんれい如圓表示ひょうじなり函數かんすう圖形ずけい±ねばてき結果けっか圓上えんじょうじょりょう(−1, 0)(1, 0)てんそとざい其餘ごといちてんてき鄰域じょう上述じょうじゅつ二個函數中都有一個的圖形和圓的圖形類似。(上述じょうじゅつ二個函數其實剛好也通過(−1, 0)(1, 0)這不隐函すう定理ていりちゅうひっさげいたてき內容)

隐函すう定理ていりはん函数かんすう定理ていりゆうみつきりてき關係かんけいはん函数かんすう定理ていりひっさげいた一函數在一點的開區域內具有はん函數かんすうてき充分じゅうぶん條件じょうけん


ちゅう

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  1. ^ いちぶんささえそく積分せきぶんまなべさがせ討曲せんてき面積めんせき

まいり

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參考さんこう資料しりょう

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  1. ^ "Integral Calculus - Definition of Integral calculus by Merriam-Webster". www.merriam-webster.com. [2018-05-01]. (原始げんし内容ないようそん档于2021-11-22) えい语). 
  2. ^ 參考さんこう几何原本げんぽん》、おもねもとまい德重とくしげ寫本しゃほんやく翰·J·おくかんおさむ; ほこりとくこうむ·F·はくへりくだ, Apollonius of Perga, MacTutor数学すうがく档案 えい语) 
  3. ^ やく翰·J·おくかんおさむ; ほこりとくこうむ·F·はくへりくだ, Aryabhata the Elder, MacTutor数学すうがく档案 えい语) 
  4. ^ Ian G. Pearce. Bhaskaracharya II.页面そん档备份そん互联网档あん
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  7. ^ Cited by J. L. Berggren (1990). "Innovation and Tradition in Sharaf al-Din al-Tusi's Muadalat", Journal of the American Oriental Society 110 (2), pp. 304-309.
  8. ^ うし顿在1666ねん開始かいし研究けんきゅう,莱布あまいばらざい1676ねん開始かいしただし莱布あまいばらざい1684ねん發表はっぴょうだいいちへん相關そうかんてき論文ろんぶんざいうしひたぶる1693ねんてきだいいちへん論文ろんぶんまえゆう可能かのう莱布あまいばら看過かんかうしひたすらざい1673ねんある1676ねん研究けんきゅうてき草稿そうこう也有やゆう可能かのううしひたぶるようりょう莱布あまいばらてき研究けんきゅうらいあらためすすむ自己じこてき論文ろんぶん最後さいご造成ぞうせいりょううし顿和莱布あまいばらざい微積分びせきぶんじょうてき爭議そうぎえいNewton v. Leibniz calculus controversy,內容就是だれさいだいいち創建そうけん微積分びせきぶんてきじん,這造成ぞうせい18世紀せいき初期しょきてき數學すうがくぐんたいちゅうてき震撼しんかん
  9. ^ 定理ていりげんせい較多てき版本はんぽん以往いおうやめゆかり詹姆斯·かくかみなりはてさと(1638ねん–1675ねん),而かわほこりなんじ·とく·(1601ねん–1665)てき著作ちょさくちゅう也有やゆうひっさげいた一些關鍵的例子,這仍具有ぐゆうねん性的せいてき成就じょうじゅ
  10. ^ Victor J. Katz (1995), "Ideas of Calculus in Islam and India", Mathematics Magazine 68 (3): 163-174 [165-9 & 173-4]
  11. ^ Sabra, A I. Theories of Light: From Descartes to Newton. Cambridge University Press. 1981: 144. ISBN 978-0521284363. 
  12. ^ Eves, H. (1990).