在 ざい 作用 さよう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
位置 いち 矢 や 量 りょう
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
力 ちから 矩 のり
τ たう
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}\,\!}
p
{\displaystyle \mathbf {p} \,\!}
角 すみ
L
{\displaystyle \mathbf {L} \,\!}
物理 ぶつり 量 りょう 之 の 力 ちから 矩 のり moment of force [ 1] [ 2] 在 ざい 物理 ぶつり 学 がく 中 なか 是 ぜ 作用 さよう 力 りょく 物体 ぶったい 转动轴 或 ある 支点 してん 的 てき [ 3] 是 ぜ 作用 さよう 力 りょく 使 し 物体 ぶったい 或 ある 效 こう 量 りょう 度 ど 地 ち 力 ちから 矩 のり 是 ぜ 螺 にし 栓 せん 飞轮 一 いち 物体 ぶったい 或 ある 是 ぜ 巾 はば 筋 すじ 的 てき 力 りょく 例 れい 用 よう 扳手 的 てき 螺 にし 栓 せん 或 ある 螺 にし 帽 ぼう 然 しか 后 きさき 作 さく 会 かい 力 りょく 矩 のり 来 らい 螺 にし 栓 せん 或 ある 螺 にし 帽 ぼう
使 つかい 机 つくえ 件 けん 的 てき 力 りょく 矩 のり 又 また 称 しょう 转矩 （turning moment[ 4] [ 5] 即 そく 转动力 りょく 矩 のり ；在 ざい 材料 ざいりょう 力学 りきがく 土木 どぼく 工程 こうてい 和 わ 建 けん 中 なか 作用 さよう 的 てき 或 ある 某 ぼう 力 ちから 称 しょう 扭矩 [ 6] 用 よう 的 てき 或 ある 某 ぼう 弯矩 [ 7]
力 ちから 矩 のり 能 のう 物体 ぶったい 改 あらため 旋转运动 。推挤或 ある 涉 わたる 作用 さよう 力 りょく 涉 わたる 力 りょく 矩 のり 如上 じょじょう 力 ちから 矩 のり
τ たう
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}\,\!}
等 とう 向 こう 矢 や 量 りょう
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
与作 よさく 用 よう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
的 てき 叉 また
根 ね 据 すえ 国 くに 位 い 制 せい 力 ちから 矩 のり 的 てき 是 ぜ 牛 うし
⋅
{\displaystyle \cdot }
米 べい 本 ほん 物理 ぶつり 量 りょう 非 ひ 能 のう 量 りょう 因 いん 不能 ふのう 焦 こげ 耳 みみ 作 さく 根 ね 据 すえ 英 えい 制 せい 力 ちから 矩 のり 的 てき 英 えい 尺 じゃく
⋅
{\displaystyle \cdot }
力 ちから 矩 のり 的 てき 表示 ひょうじ 符号 ふごう 是 ぜ 希 まれ 母 はは
τ たう
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}\,\!}
或 ある
M
{\displaystyle \mathbf {M} \,\!}
力 ちから 矩 のり 与 あずか 施 ほどこせ 加 か 的 てき 作用 さよう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
施 ほどこせ 力点 りきてん 的 てき 位 い 移 うつり 矢 や 量 りょう
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
矢 や 量 りょう 之 の
θ しーた
{\displaystyle \theta \,\!}
力 ちから 矩 のり
τ たう
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}\,\!}
量 りょう 方 かた 程 ほど 表示 ひょうじ
τ たう
=
r
×
F
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}=\mathbf {r} \times \mathbf {F} \,\!}
力 ちから 矩 のり 的 てき 大小 だいしょう
τ たう =
r
F
sin
θ しーた
{\displaystyle \tau =rF\sin \theta \,\!}
用 よう 右手 みぎて 定 てい 定 じょう 力 りょく 矩 のり 方向 ほうこう 力 ちから 矩 のり 等 とう 用 よう 作用 さよう 力 りょく 乘 の 支点 してん 到 いた 力 ちから 的 てき 垂直 すいちょく 距离 。例 れい 牛 うし 的 てき 作用 さよう 力 りょく 施 ほどこせ 加 か 支点 してん 米 べい 所 しょ 的 てき 力 りょく 矩 のり 等 とう 牛 うし 作用 さよう 力 りょく 施 ほどこせ 加 か 支点 してん 米 めーとる 所 しょ 的 てき 力 りょく 矩 のり 力 ちから 矩 のり 是 ぜ 矢 や 量 りょう 力 ちから 矩 のり 的 てき 方向 ほうこう 与 あずか 造成 ぞうせい 的 てき 的 てき 方向 ほうこう 力 ちから 矩 のり 的 てき 方向 ほうこう 可 か 右手 みぎて 定 てい 来 らい 叉 また 乘 じょう 假 かり 用 よう 力 りょく 垂直 すいちょく 将 はた 右手 みぎて 方向 ほうこう 伸 しん 直 じき 的 てき 大 だい 拇指 ぼし 与 あずか 支点 してん 的 てき 直 ちょく 拇指 ぼし 指向 しこう 力 りょく 矩 のり 的 てき 方向 ほうこう [ 8]
假 かり 用 よう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
施 ほどこせ 加 か 位置 いち
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
的 てき 粒子 りゅうし 原点 げんてん 点 てん 表示 ひょうじ 参考 さんこう 点 てん 只 ただ 有 ゆう 垂直 すいちょく 分量 ぶんりょう
F
⊥
{\displaystyle F_{\perp }\,\!}
会 かい 力 りょく 矩 のり 矩 のり
τ たう
=
r
×
F
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}=\mathbf {r} \times \mathbf {F} \,\!}
的 てき 大小 だいしょう
τ たう =
|
r
|
|
F
⊥
|
=
|
r
|
|
F
|
sin
θ しーた
{\displaystyle \tau =|\mathbf {r} ||\mathbf {F} _{\perp }|=|\mathbf {r} ||\mathbf {F} |\sin \theta \,\!}
方向 ほうこう 直 ちょく 幕 まく 向 むこう 外 がい 更 さら 一般 いっぱん 地 ち 右 みぎ 假 かり 用 よう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
施 ほどこせ 加 か 位置 いち
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
的 てき 粒子 りゅうし 原点 げんてん 参考 さんこう 点 てん 力 ちから 矩 のり
τ たう
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}\,\!}
程 ほど 定 てい
τ たう
=
d
e
f
r
×
F
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}\ {\stackrel {def}{=}}\ \mathbf {r} \times \mathbf {F} \,\!}
力 ちから 矩 のり 大小 だいしょう
τ たう =
|
r
|
|
F
|
sin
θ しーた
{\displaystyle \tau =|\mathbf {r} ||\mathbf {F} |\sin \theta \,\!}
其中，
θ しーた
{\displaystyle \theta \,\!}
是 ぜ 矢 や 量 りょう
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
与 あずか
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
之 これ
力 ちから 矩 のり 大小 だいしょう 表示 ひょうじ
τ たう =
r
F
⊥
{\displaystyle \tau =rF_{\perp }\,\!}
其中，
F
⊥
{\displaystyle F_{\perp }\,\!}
是 ぜ 作用 さよう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
的 てき 垂直 すいちょく 分量 ぶんりょう
任 にん 何 なに 与 あずか 粒子 りゅうし 的 てき 位置 いち 矢 や 量 りょう 平行 へいこう 的 てき 作用 さよう 力 りょく 不 ふ 会 かい 力 りょく 矩 のり
从叉积的性 せい 可 か 力 ちから 矩 のり 垂直 すいちょく 位置 いち 矢 や 量 りょう
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
和 わ 作用 さよう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
力 ちから 矩 のり 的 てき 方向 ほうこう 与 あずか 平行 へいこう 由 ゆかり 右手 みぎて 定 てい 定 じょう
地 ち 心 こころ 引力 いんりょく
F
g
{\displaystyle \mathbf {F_{g}} \,\!}
的 まと 力 りょく 矩 のり 造成 ぞうせい 角 かく
L
{\displaystyle \mathbf {L} \,\!}
的 てき 改 あらため 因 よし 陀螺 呈 てい 进动 现象。假 かり
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
p
{\displaystyle \mathbf {p} \,\!}
原点 げんてん 参考 さんこう 点 てん 粒子 りゅうし 的 てき 角 かく
L
{\displaystyle \mathbf {L} \,\!}
L
=
r
×
p
{\displaystyle \mathbf {L} =\mathbf {r} \times \mathbf {p} \,\!}
粒子 りゅうし 的 てき 角 かく 的 てき
d
L
d
t
=
d
r
d
t
×
p
+
r
×
d
p
d
t
=
v
×
m
v
+
r
×
m
d
v
d
t
=
r
×
m
a
{\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {d\mathbf {L} }{dt}}&={\frac {d\mathbf {r} }{dt}}\times \mathbf {p} +\mathbf {r} \times {\frac {d\mathbf {p} }{dt}}\\&=\mathbf {v} \times m\mathbf {v} +\mathbf {r} \times m{\frac {d\mathbf {v} }{dt}}\\&=\mathbf {r} \times m\mathbf {a} \\\end{aligned}}\,\!}
； 其中，
m
{\displaystyle m\,\!}
是 ぜ
v
{\displaystyle \mathbf {v} \,\!}
是 ぜ 速度 そくど
a
{\displaystyle \mathbf {a} \,\!}
是 ぜ 加速度 かそくど
应用牛 うし 二 に 定律 ていりつ
F
=
m
a
{\displaystyle \mathbf {F} =m\mathbf {a} \,\!}
可 か 到 いた
d
L
d
t
=
r
×
F
{\displaystyle {\frac {d\mathbf {L} }{dt}}=\mathbf {r} \times \mathbf {F} \,\!}
按照力 りょく 矩 のり 的 てき 定 てい
τ たう
=
d
e
f
r
×
F
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}\ {\stackrel {def}{=}}\ \mathbf {r} \times \mathbf {F} \,\!}
所以 ゆえん
τ たう
=
d
L
d
t
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}={\frac {\mathrm {d} \mathbf {L} }{\mathrm {d} t}}\,\!}
作用 さよう 物体 ぶったい 的 てき 力 りょく 矩 のり 了 りょう 物体 ぶったい 的 てき 角 すみ
L
{\displaystyle \mathbf {L} \,\!}
时间
t
{\displaystyle t\,\!}
的 てき
假 かり 矩 のり 共同 きょうどう 作用 さよう 体 たい 力 りょく 矩 のり 的 てき 合力 ごうりょく 矩 のり
τ たう
n
e
t
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}_{\mathrm {net} }\,\!}
共同 きょうどう 角 かく 的 てき 的 てき
τ たう
1
+
⋯
+
τ たう
n
=
τ たう
n
e
t
=
d
L
d
t
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}_{1}+\cdots +{\boldsymbol {\tau }}_{n}={\boldsymbol {\tau }}_{\mathrm {net} }={\frac {\mathrm {d} \mathbf {L} }{\mathrm {d} t}}\,\!}
关于物体 ぶったい 的 てき 固定 こてい
L
=
I
ω おめが
{\displaystyle \mathbf {L} =I{\boldsymbol {\omega }}\,\!}
其中，
I
{\displaystyle I\,\!}
是 ぜ 物体 ぶったい 固定 こてい 转动惯量 ，
ω おめが
{\displaystyle {\boldsymbol {\omega }}\,\!}
是 ぜ 物体 ぶったい 的 てき 角速度 かくそくど
所以 ゆえん 取上 とりあげ 述 じゅつ 方 かた 程 ほど
τ たう
n
e
t
=
d
L
d
t
=
d
(
I
ω おめが
)
d
t
=
I
d
ω おめが
d
t
=
I
α あるふぁ
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}_{\mathrm {net} }={\frac {\mathrm {d} \mathbf {L} }{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} (I{\boldsymbol {\omega }})}{\mathrm {d} t}}=I{\frac {\mathrm {d} {\boldsymbol {\omega }}}{\mathrm {d} t}}=I{\boldsymbol {\alpha }}\,\!}
其中，
α あるふぁ
{\displaystyle {\boldsymbol {\alpha }}\,\!}
是 ぜ 物体 ぶったい 的 てき 角 すみ 加速度 かそくど
力 ちから 矩 のり 的 てき 定 てい 距离 乘 の 作用 さよう 力 りょく 根 ね 据 すえ 国 こく 位 い 制 せい 力 ちから 矩 のり 的 てき 是 ぜ 牛 うし
⋅
{\displaystyle \cdot }
米 べい [ 9] 牛 うし 米 まい 的 てき 次序 じじょ 在 ざい 数学 すうがく 上 じょう 是 ぜ 可 か 但 ただし 是 これ 国 くに 量 りょう 局 きょく Bureau International des Poids et Mesures ）规定这次序 じょ 牛 うし
⋅
{\displaystyle \cdot }
米 べい 是 ぜ 米 まい
⋅
{\displaystyle \cdot }
牛 うし [ 10]
根 ね 据 すえ 国 くに 位 い 制 せい 能 のう 量 りょう 与 あずか 功 こう 量 りょう 的 てき 是 ぜ 焦 こげ 耳 みみ 定 てい 牛 うし
⋅
{\displaystyle \cdot }
米 こめ 但 ただし 是 ぜ 焦 こげ 耳 みみ 不 ふ 是 ぜ 力 りょく 矩 のり 的 てき 因 よし 能 のう 量 りょう 是 ぜ 力 りょく 点 てん 的 てき 矩 のり 是 ぜ 叉 また 作用 さよう 力 りょく 的矢 まとや 量 りょう 当然 とうぜん 量 りょう 相 あい 同 どう 不尽 ふじん 是 ぜ 巧 たくみ 合 ごう 使 つかい 牛 うし
⋅
{\displaystyle \cdot }
米 べい 的 てき 力 りょく 矩 のり 作用 さよう 全 ぜん 需要 じゅよう
2
π ぱい
{\displaystyle 2\pi \,\!}
焦 こげ 耳 みみ 的 てき 能 のう 量 りょう
E
=
τ たう θ しーた
{\displaystyle E=\tau \theta \,\!}
其中，
E
{\displaystyle E\,\!}
是能 これよし 量 りょう
θ しーた
{\displaystyle \theta \,\!}
是 ぜ 移 うつり 角度 かくど 是 ぜ 弧 こ 度 ど
根 ね 据 すえ 英 えい 制 せい 力 ちから 矩 のり 的 てき 是 ぜ 英 えい 尺 じゃく
⋅
{\displaystyle \cdot }
矩 のり 臂 ひじ 在 ざい 物理 ぶつり 学外 がくがい 的 てき 学 がく 里 さと 力 ちから 矩 のり 会 かい 下 か 定 てい
τ たう
=
(
moment arm
)
⋅
force
{\displaystyle {\boldsymbol {\tau }}=({\text{moment arm}})\cdot {\textrm {force}}\,\!}
右 みぎ 示 しめせ 出 で 矩 のり 臂 ひじ 前面 ぜんめん 所 しょ 提 つつみ 相 しょう 位置 いち
r
{\displaystyle \mathbf {r} \,\!}
作用 さよう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
定 てい 没 ぼつ 有 ゆう 指 ゆび 出力 しゅつりょく 矩 のり 的 てき 方向 ほうこう 只 ただ 有力 ゆうりょく 矩 のり 的 てき 大小 だいしょう 所以 ゆえん
当 とう 合力 ごうりょく 是 ぜ 零 れい 何 なん
∑
F
x
=
0
{\displaystyle \sum F_{x}=0\,\!}
∑
F
y
=
0
{\displaystyle \sum F_{y}=0\,\!}
∑
τ たう =
0
{\displaystyle \sum \tau =0\,\!}
这里，
F
x
,
F
y
{\displaystyle F_{x},\ F_{y}\,\!}
是 ぜ 作用 さよう 力 りょく
F
{\displaystyle \mathbf {F} \,\!}
分 ぶん 分量 ぶんりょう 假 かり 若 わか 三 さん 联立方 かた 程 ほど 有 ゆう 解 かい 静 せい 定 じょう 系 けい 不 ふ 然 しか 静 せい 不定 ふてい 系 けい
力 ちから 矩 のり 能 のう 量 りょう 和 かず 功 いさお 率 りつ 之 の [ 编辑 ] 假 かり 加 か 作用 さよう 力 りょく 物体 ぶったい 使 つかい 得 とく 体 たい 移 うつり 一 いち 段 だん 用 よう 力 りょく 物体 ぶったい 机 つくえ 地 ち 假 かり 加 か 力 りょく 矩 のり 物体 ぶったい 使 つかい 得 とく 物体 ぶったい 一 いち 段 だん 角 かく 位 い 移 うつり 矩 のり 物体 ぶったい 机 つくえ 心的 しんてき 固定 こてい 学 がく 方 かた 程 ほど 表 おもて
W
=
∫
θ しーた
1
θ しーた
2
τ たう
d
θ しーた
{\displaystyle W=\int _{\theta _{1}}^{\theta _{2}}\tau \ \mathrm {d} \theta \,\!}
其中，
W
{\displaystyle W\,\!}
是 ぜ 机 つくえ
θ しーた
1
{\displaystyle \theta _{1}\,\!}
θ しーた
2
{\displaystyle \theta _{2}\,\!}
分 ぶん 初 はつ 始 はじめ 角 すみ 和 かず 角 かく
d
θ しーた
{\displaystyle \mathrm {d} \theta \,\!}
是 ぜ 小角 おがく 位 い 移 うつり 元素 げんそ
根 ね 据 すえ 功 こう 能 のう 定理 ていり
W
{\displaystyle W\,\!}
代表 だいひょう 物体 ぶったい 的 てき 旋转动能
K
r
o
t
{\displaystyle K_{\mathrm {rot} }\,\!}
的 てき 改 あらため 程 ほど 表 おもて
K
r
o
t
=
1
2
I
ω おめが
2
{\displaystyle K_{\mathrm {rot} }={\tfrac {1}{2}}I\omega ^{2}\,\!}
功 こう 率 りつ 是 ぜ 内所 ないしょ 机 つくえ 功 こう 率 りつ
P
{\displaystyle P\,\!}
程 ほど 表 おもて
P
=
τ たう
⋅
ω おめが
{\displaystyle P={\boldsymbol {\tau }}\cdot {\boldsymbol {\omega }}\,\!}
请注意 ちゅうい 力 ちから 矩 のり 注入 ちゅうにゅう 的 てき 功 こう 率 りつ 只 ただ 速度 そくど 有 ゆう 速度 そくど 是 ぜ 否 いや 在 ざい 增加 ぞうか 中 ちゅう 或 ある 在 ざい 中 ちゅう 或 ある 保持 ほじ 不 ふ 功 こう 率 りつ 都 と 与 あずか 状 じょう
实际上 じょう 在 ざい 与 あずか 大型 おおがた 相 しょう 的 てき 可 か 系 けい 机 つくえ 的 てき 角速度 かくそくど 是 ぜ 由 よし 的 てき 的 てき 功 こう 率 りつ 是 ぜ 由 よし 作用 さよう 力 りょく 矩 のり 所 しょ
在 ざい 功 こう 率 りつ 使用 しよう 一致 いっち 的 てき 采 さい 用 よう 国 こく 位 い 制 せい 功 こう 率 りつ 的 てき 是 ぜ 瓦 かわら 特 とく 力 ちから 矩 のり 的 てき 是 ぜ 牛 うし 米 べい 角速度 かくそくど 的 てき 是 ぜ 每秒 まいびょう 弧 こ 度 ど 不 ふ 是 ぜ 每 まい 分 ぶん 速 そく 是 ぜ 每秒 まいびょう 速 そく
力 ちから 矩 のり 原理 げんり 作用 さよう 力 りょく 施 ほどこせ 加 か 位置 いち 所 しょ 的 てき 力 りょく 矩 のり 的 てき 等 とう 用 よう 力 りょく 的 てき 合力 ごうりょく 所 しょ 的 てき 力 りょく 矩 のり 力 ちから 矩 のり 原理 げんり 又 また 名 な 伐 き 里 さと 定理 ていり Varignon's theorem )[ 11] 国 こく 科学 かがく 家 か 兼 けん 神父 しんぷ 皮 かわ 埃 ほこり 伐 き 里 さと 命名 めいめい 程 ほど 表 おもて
(
r
×
F
1
)
+
(
r
×
F
2
)
+
⋯
=
r
×
(
F
1
+
F
2
+
⋯
)
{\displaystyle (\mathbf {r} \times \mathbf {F} _{1})+(\mathbf {r} \times \mathbf {F} _{2})+\cdots =\mathbf {r} \times (\mathbf {F} _{1}+\mathbf {F} _{2}+\cdots )\,\!}
^ https://terms.naer.edu.tw/detail/09e3fa45b1d9fac0d25d6a44e794f576/?seq=2 ^ 存 そん 副本 ふくほん [2023-05-19 ] . （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ Serway, R. A. and Jewett, Jr. J. W. (2003). Physics for Scientists and Engineers . 6th Ed. Brooks Cole. ISBN 978-0-534-40842-8 .
^ 存 そん 副本 ふくほん [2023-05-19 ] . （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ 存 そん 副本 ふくほん [2023-05-19 ] . （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ 存 そん 副本 ふくほん [2023-05-19 ] . （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ 存 そん 副本 ふくほん [2023-05-19 ] . （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ *乔治亚州州立 しゅうりつ 大学 だいがく （Georgia State University ）线上物理 ぶつり 力 ちから 矩 のり 的 てき 右手 みぎて 定則 ていそく [2007-09-08 ] , （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん
^ SI brochure Ed. 8, Section 5.1 , Bureau International des Poids et Mesures, 2006 [2007-04-01 ] , （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ SI brochure Ed. 8, Section 2.2.2 , Bureau International des Poids et Mesures, 2006 [2007-04-01 ] , （原始 げんし 内容 ないよう 存 そん ^ Engineering Mechanics: Equilibrium , by C. Hartsuijker, J. W. Welleman, page 64
表 おもて 述 じゅつ 形式 けいしき 基 もと 概念 がいねん 重 じゅう 要理 ようり 应用 科学 かがく 史 し 分 ぶん 支 ささえ
线性（平 ひら 的 てき 量 りょう
角度 かくど 的 てき 量 りょう
量 りょう —
L
L2
量 りょう —
—
—
T
时间 : t s 位 い 移 うつり A m s T
时间 : t s
—
距离 : d 位 くらい 矢 や r s x 位 い 移 うつり m 面 めん A m2 —
角度 かくど θ しーた 角 かく 移 うつり θ しーた rad 立体 りったい 角 かく Ω おめが rad2 , sr
T−1
频率 : f s−1 Hz 速 はや 率 りつ v 速度 そくど v m s−1 面 めん 率 りつ ν にゅー m2 s−1 T−1
频率 : f s−1 Hz 角 かく 速 そく 率 りつ ω おめが 角速度 かくそくど ω おめが rad s−1
T−2
加速度 かそくど a m s−2 T−2
角 すみ 加速度 かそくど α あるふぁ s−2
T−3
加 か 加速度 かそくど j −3 T−3
角 すみ 加 か 加速度 かそくど ζ ぜーた s−3
M
质量 : m kg ML2
转动惯量 : I m2
MT−1
动量 : p 冲量 : J m s−1 , N s 作用 さよう 量 りょう 𝒮 actergy : ℵ m2 s−1 , J s ML2 T−1
角 すみ L 角 すみ ι いおた m2 s−1 作用 さよう 量 りょう 𝒮 actergy : ℵ m2 s−1 , J s
MT−2
力 ちから F 重量 じゅうりょう F g kg m s−2 , N 能 のう 量 りょう E 功 こう W kg m2 s−2 , J ML2 T−2
力 ちから 矩 のり τ たう moment M kg m2 s−2 , N m 能 のう 量 りょう E 功 こう W kg m2 s−2 , J
MT−3
加 か 力 りょく Y kg m s−3 , N s−1 功 こう 率 りつ P kg m2 s−3 , W ML2 T−3
rotatum P kg m2 s−3 , N m s−1 功 こう 率 りつ P kg m2 s−3 , W
