除去 じょきょ 因 いん 摩擦 まさつ 与 あずか 传热 因 いん 素 もと 所 しょ 造成 ぞうせい 的 てき 微小 びしょう 损失,在 ざい 台 たい 球 だま 运动里 さと ,可 か 以很明 あかり 显的观察到,所有 しょゆう 圆球都 と 遵循动量守恒 もりつね 定律 ていりつ 。当 とう 圆球A击中圆球B时,假 かり 若 わか 圆球A因 いん 此停住 じゅう ,则它的 てき 原本 げんぽん 动量都会 とかい 传给圆球B;假 かり 若 わか 圆球A仍旧移 うつり 动,则它的 てき 原本 げんぽん 动量只 ただ 有 ゆう 一部分会传给圆球B,剩余 じょうよ 的 てき 动量存 そん 留 とめ 在 ざい 圆球A。
在 ざい 经典力学 りきがく 里 さと ,动量 (momentum,p )被 ひ 量 りょう 化 か 为物体 ぶったい 的 てき 质量 和 わ 速度 そくど 的 てき 乘 じょう 积(
p
=
m
v
.
{\displaystyle \mathbf {p} =m\mathbf {v} .}
)。例 れい 如,一辆快速移动的重型卡车拥有很大的动量。若 わか 要 よう 使 つかい 这重型 がた 卡车从零速度 そくど 加速 かそく 到 いた 移 うつり 动速度 そくど ,则需要 じゅよう 使 し 到 いた 很大的 てき 作用 さよう 力 りょく ;若 わか 要 よう 使 つかい 重 じゅう 型 がた 卡车从移动速度 そくど 减速到 いた 零 れい ,则也需要 じゅよう 使 し 到 いた 很大的 てき 作用 さよう 力 りょく ;若 わか 卡车轻一点或移动速度慢一点,则它的 てき 动量也会小 しょう 一 いち 点 てん 。
动量在 ざい 国 くに 际单位 い 制 せい 中 なか 的 てき 单位为kg·m/s。有 ゆう 关动量的 りょうてき 更 さら 精 せい 确的量 りょう 度 ど 的 てき 内容 ないよう ,请参见本页的动量的 てき 现代定 てい 义 部分 ぶぶん 。
一般 いっぱん 而言,一 いち 个物体 ぶったい 的 てき 动量指 ゆび 的 てき 是 ぜ 这个物体 ぶったい 在 ざい 它运动方向上 こうじょう 保持 ほじ 运动的 てき 趋势 。动量实际上 じょう 是 ぜ 牛 うし 顿第一 いち 定律 ていりつ 的 てき 一 いち 个推论。动量是 ぜ 个矢 や 量 りょう ,其方向 ほうこう 与 あずか 速度 そくど 方向 ほうこう 相 しょう 同 どう 。动量同 どう 时也是 ぜ 一 いち 个守恒 もりつね 量 りょう ,这表示 ひょうじ 为在一 いち 个封 ふう 闭系统内 うち 动量的 てき 总和不可 ふか 改 あらため 变。在 ざい 经典力学 りきがく 中 なか ,动量守恒 もりつね 暗 くら 含在牛 うし 顿定律 ていりつ 中 ちゅう ,但 ただし 在 ざい 狭 せま 义相对论中 ちゅう 依然 いぜん 成立 せいりつ ,(广义)动量在 ざい 电动力学 りきがく 、量子力学 りょうしりきがく 、量子 りょうし 场论 、广义相 しょう 对论 中也 ちゅうや 成立 せいりつ 。
勒内·笛 ふえ 卡儿 认为宇宙 うちゅう 中 ちゅう 总的“运动的 てき 量 りょう ”是 ぜ 保持 ほじ 守恒 もりつね 的 てき ,这里所 しょ 说的“运动的 てき 量 りょう ”被 ひ 理解 りかい 为“物体 ぶったい 大 だい 小和 おわ 速度 そくど 的 てき 乘 じょう 积”——但 ただし 这不宜 よろし 被 ひ 解 かい 读为现代动量定律 ていりつ 的 てき 表 ひょう 达方式 しき ,因 いん 为笛卡尔并没有 ゆう 把 わ “质量”这个概念 がいねん 与 あずか 物体 ぶったい “重量 じゅうりょう ”和 かず “大小 だいしょう ”之 の 间的关系区分 くぶん 开来,更 さら 重要 じゅうよう 的 てき 是 ぜ 他 た 认为速 そく 率 りつ (标量)而不是 ぜ 速度 そくど (矢 や 量 りょう )是 ぜ 守恒 もりつね 的 てき 。因 よし 此对于笛卡儿来 らい 说:一个移动的物体从另一个表面弹回来的时候,该物体 ぶったい 的 てき 方向 ほうこう 发生了 りょう 改 あらため 变但速 そく 率 りつ 没 ぼつ 有 ゆう 发生改 あらため 变,运动的 てき 量 りょう 应该没 ぼつ 有 ゆう 发生改 あらため 变[ 1] [ 2] 。
物体 ぶったい 在任 ざいにん 何 なん 一 いち 个参考 さんこう 系 けい 中 ちゅう 运动时,它都具有 ぐゆう 在 ざい 该参考 さんこう 系 けい 中 なか 的 てき 动量。需要 じゅよう 注意 ちゅうい 的 てき 是 ぜ ,动量是 ぜ 一个参考系决定量。也就是 ぜ 说,同 どう 一个物体在一个参考系中具有确定的动量,但 ただし 在 ざい 另一个参考系中却有可能具有不同的动量。
物体 ぶったい 动量的 てき 数 すう 值取决于两个物理 ぶつり 量的 りょうてき 数 すう 值:运动物体 ぶったい 在 ざい 参考 さんこう 系 けい 中 なか 的 てき 质量 与 あずか 速度 そくど 。在 ざい 物理 ぶつり 学 がく 中 ちゅう ,动量以小写 うつし 的 てき
p
{\displaystyle \mathbf {p} }
(黑 くろ 体 たい 代表 だいひょう
p
{\displaystyle \mathbf {p} }
是 ぜ 一 いち 个矢 や 量 りょう )表示 ひょうじ ,动量的 てき 定 てい 义如下 か :
p
=
m
v
{\displaystyle \mathbf {p} =m\mathbf {v} }
动量对时间的一 いち 阶导数 的 てき 定 てい 义如下 か :
d
p
d
t
=
d
(
m
v
)
d
t
=
m
d
v
d
t
+
v
d
m
d
t
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} \mathbf {p} }{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} (m\mathbf {v} )}{\mathrm {d} t}}=m{\frac {\mathrm {d} \mathbf {v} }{\mathrm {d} t}}+v{\frac {\mathrm {d} m}{\mathrm {d} t}}}
其中p 为动量 りょう ,t为时间,d为微分 びぶん 算 さん 符 ふ 。
当 とう 物体 ぶったい 在 ざい 运动中 ちゅう 质量不 ふ 变的情 じょう 形 がた 下 か ,
d
m
d
t
=
0
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} m}{\mathrm {d} t}}=0}
,此时,可 か 以将动量对时间的一阶导数简写作
d
p
d
t
=
m
d
v
d
t
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} \mathbf {p} }{\mathrm {d} t}}=m{\frac {\mathrm {d} \mathbf {v} }{\mathrm {d} t}}}
一个物体的速度包括了该物体的速率与运动方向。因 よし 为动量 りょう 由 よし 速度 そくど 决定,所以 ゆえん 动量也具有 ぐゆう 数量 すうりょう 与 あずか 方向 ほうこう ,是 ぜ 一 いち 个空 そら 间矢 や 量 りょう 。例 れい 如,要 よう 表示 ひょうじ 出 で 5 kg的 てき 保 ほ 龄球的 てき 动量的 てき 话,可 か 以以它有以2m/s的 てき 速 そく 率 りつ 向 こう 西 にし 运动的 てき 状 じょう 态来说明;但 ただし 是 ぜ ,只 ただ 认为该保龄球具有 ぐゆう 10 kg·m/s的 てき 动量的 てき 想 そう 法 ほう 是 ぜ 不 ふ 全面 ぜんめん 的 てき ,因 いん 为没有 ゆう 表示 ひょうじ 出 で 它的运动方向 ほうこう 。
动量定理 ていり 指出 さしで :
∑
I
=
Δ でるた
p
{\displaystyle \sum \mathbf {I} =\Delta \mathbf {p} }
设一个质量 りょう 为m的 てき 物体 ぶったい ,初 はつ 速度 そくど 为v,那 な 么初动量为p=mv,在 ざい 合力 ごうりょく F的 てき 作用 さよう 下 か ,经过一 いち 段 だん 时间t速度 そくど 变为
v
′
{\displaystyle v^{'}}
,末 すえ 动量则变为
p
′
=
m
v
′
{\displaystyle p^{'}=mv^{'}}
。物体 ぶったい 的 てき 加速度 かそくど 为
a
=
v
′
−
v
t
{\displaystyle a={\frac {v^{'}-v}{t}}}
。由 ゆかり 牛 うし 顿第二 に 定律 ていりつ
F
=
m
a
=
m
v
′
−
m
v
t
{\displaystyle F=ma={\frac {mv^{'}-mv}{t}}}
可 か 得 とく
F
t
=
m
v
′
−
m
v
{\displaystyle Ft=mv^{'}-mv}
,即 そく
F
t
=
p
′
−
p
{\displaystyle Ft=p^{'}-p}
。在 ざい 动量定理 ていり 的 てき 推导过程中 ちゅう ,我 わが 们假定 かてい 合力 ごうりょく F是 ぜ 恒 つね 定 じょう 的 てき ,但 ただし 是 ぜ 在 ざい 实际生活 せいかつ 当 とう 中 ちゅう 要 よう 比 ひ 这个复杂的 てき 多 た 。如用球 だま 拍 はく 击打球 だきゅう 或 ある 是 ぜ 用 よう 脚 あし 踢踢球 だま 时作用 よう 力 りょく 就不是 ぜ 恒 つね 定 じょう 的 てき 。但 ただし 可 か 以证明 あきら [ 3] ,动量定理 ていり 不 ふ 但 ただし 适用于恒力 りょく ,也可以随时间而变化 か 的 てき 变力,对于变力的 てき 情 じょう 况,动量定理 ていり 中 ちゅう 的 てき F应理解 りかい 为在作用 さよう 时间内的 ないてき 平均 へいきん 值。此时作用 さよう 力 りょく
F
=
d
p
d
t
{\displaystyle \mathbf {F} ={\frac {\mathrm {d} \mathbf {p} }{\mathrm {d} t}}}
也称作 さく 动量的 てき 变化率 りつ 。
动量具有 ぐゆう 一 いち 个特殊 とくしゅ 属性 ぞくせい :只 ただ 要 よう 是 ぜ 在 ざい 一 いち 个封 ふう 闭系统中 なか ,它总会 かい 保持 ほじ 恒 つね 定 じょう ,即 そく 使 つかい 是 ぜ 物体 ぶったい 碰撞 发生时。而对动能 而言,非 ひ 弹性碰撞的 てき 物体 ぶったい 的 てき 动能将 はた 不 ふ 会 かい 守恒 もりつね 。因 よし 此,当 とう 碰撞过后可 か 利用 りよう 动量守恒 もりつね 来 らい 计算未知 みち 速度 そくど 。
在 ざい 物理 ぶつり 学 がく 上 じょう ,这个特殊 とくしゅ 属性 ぞくせい 被 ひ 用 よう 来 き 来 らい 解 かい 决两个相碰物体 ぶったい 的 てき 问题。因 よし 为动量 りょう 始 はじめ 终保持 ほじ 恒 つね 定 じょう ,碰撞前 ぜん 动量的 てき 总和一定与碰撞后动量的总和相等:
m
1
v
1
i
+
m
2
v
2
i
=
m
1
v
1
f
+
m
2
v
2
f
{\displaystyle m_{1}\mathbf {v} _{1{\text{i}}}+m_{2}\mathbf {v} _{2{\text{i}}}=m_{1}\mathbf {v} _{1{\text{f}}}+m_{2}\mathbf {v} _{2{\text{f}}}}
其中,i表示 ひょうじ 碰撞前 まえ 的 てき 初 はつ 量 りょう ,f表示 ひょうじ 碰撞后 きさき 的 てき 末 まつ 量 りょう 。要注意 ようちゅうい 的 てき 是 ぜ 此时
v
{\displaystyle \mathbf {v} }
为矢 や 量 りょう 。
通常 つうじょう 来 らい 说,我 わが 们只需知道 どう 碰撞前 まえ (或 ある 碰撞后 きさき )物体 ぶったい 的 てき 速度 そくど 便 びん 可 か 计算出 さんしゅつ 碰撞后 きさき (或 ある 碰撞前 まえ )物体 ぶったい 的 てき 速度 そくど 。碰撞有 ゆう 两种类型,两种类型中 ちゅう 动量都 みやこ 守恒 もりつね :
弹性碰撞的 てき 一个较好的例子是两个台球之间的碰撞。当 とう 两个球 だま 相 しょう 碰时,除 じょ 了 りょう 动量保持 ほじ 恒 つね 定 じょう 外 がい ,碰撞前 ぜん 后 きさき 动能的 てき 总和也将保持 ほじ 不 ふ 变:
1
2
m
1
v
1
i
2
+
1
2
m
2
v
2
i
2
=
1
2
m
1
v
1
f
2
+
1
2
m
2
v
2
f
2
{\displaystyle {\frac {1}{2}}m_{1}v_{1{\text{i}}}^{2}+{\frac {1}{2}}m_{2}v_{2{\text{i}}}^{2}={\frac {1}{2}}m_{1}v_{1{\text{f}}}^{2}+{\frac {1}{2}}m_{2}v_{2{\text{f}}}^{2}}
因 いん 为每个因式 しき 中 ちゅう 都 と 含有 がんゆう 系 けい 数 すう
1
2
{\displaystyle {\frac {1}{2}}}
,所以 ゆえん 亦 また 可 か 将 しょう 该系数 すう 移 うつり 除 じょ 。
正 せい 碰即对心碰撞 (head on collision),两物体 ぶったい 沿着一条直线碰撞后仍沿原来直线运动,属 ぞく 于弹性 せい 碰撞中 ちゅう 的 てき 一 いち 种。
m
1
v
1
i
+
m
2
v
2
i
=
m
1
v
1
f
+
m
2
v
2
f
{\displaystyle m_{1}v_{1{\text{i}}}+m_{2}v_{2{\text{i}}}=m_{1}v_{1{\text{f}}}+m_{2}v_{2{\text{f}}}}
1
2
m
1
v
1
i
2
+
1
2
m
2
v
2
i
2
=
1
2
m
1
v
1
f
2
+
1
2
m
2
v
2
f
2
{\displaystyle {\frac {1}{2}}m_{1}v_{1{\text{i}}}^{2}+{\frac {1}{2}}m_{2}v_{2{\text{i}}}^{2}={\frac {1}{2}}m_{1}v_{1{\text{f}}}^{2}+{\frac {1}{2}}m_{2}v_{2{\text{f}}}^{2}}
联立两方程 ほど 可 か 得 とく 出 で ,两物体 ぶったい 最 さい 终速度 そくど
v
1
f
=
m
1
−
m
2
m
1
+
m
2
v
1
i
+
2
m
2
m
1
+
m
2
v
2
i
{\displaystyle v_{1{\text{f}}}={\frac {m_{1}-m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}v_{1{\text{i}}}+{\frac {2m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}v_{2{\text{i}}}}
v
2
f
=
2
m
1
m
1
+
m
2
v
1
i
+
m
2
−
m
1
m
1
+
m
2
v
2
i
{\displaystyle v_{2{\text{f}}}={\frac {2m_{1}}{m_{1}+m_{2}}}v_{1{\text{i}}}+{\frac {m_{2}-m_{1}}{m_{1}+m_{2}}}v_{2{\text{i}}}}
可 か 以分别以
x
{\displaystyle x}
方向 ほうこう 以及
y
{\displaystyle y}
方向 ほうこう 的 てき 动量守恒 もりつね 决定出 で 碰撞前 ぜん 后 きさき 的 てき 速度 そくど 关系。
动量是 ぜ 守恒 もりつね 量 りょう 。动量守恒 もりつね 定律 ていりつ 表示 ひょうじ 为:一个系统不受外力或者所受外力之和为零,这个系 けい 统中所有 しょゆう 物体 ぶったい 的 てき 总动量 りょう 保持 ほじ 不 ふ 变。它的一 いち 个推论为:在 ざい 没 ぼつ 有 ゆう 外力 がいりょく 干 ひ 预的情 じょう 况下,任 にん 何 なん 系 けい 统的质心 都 みやこ 将 すすむ 保持 ほじ 匀速直 ちょく 线运动 或 ある 静止 せいし 状 じょう 态不变。动量守恒 もりつね 定律 ていりつ 可 か 由 よし 机 つくえ 械能对空间平移 うつり 对称性 せい 推出。
在 ざい 隔 へだた 离系统(不 ふ 存在 そんざい 外力 がいりょく )中 ちゅう 总动量 りょう 将 はた 是 ぜ 一 いち 个守恒 つね 量 りょう ,这暗含在牛 うし 顿运动第 だい 一 いち 定律 ていりつ 之 これ 中 ちゅう 。
因 いん 为动量 りょう 是 ぜ 矢 や 量 りょう ,所以 ゆえん 子 こ 弹 从起先 さき 静止 せいし 的 てき 枪 中 ちゅう 射出 しゃしゅつ 后 きさき ,尽 つき 管 かん 子 こ 弹和枪都在 ざい 运动,但 ただし 由 よし 于子弹的动量与 あずか 枪的动量等 とう 值反向 むこう ,它们相互 そうご 抵消,使 つかい 得子 とくこ 弹与枪形成 けいせい 的 てき 系 けい 统中动量的 てき 总和依然 いぜん 为零。
若 わか 有 ゆう 系 けい 统外合 あい (净)力 ちから 为零,则系统内各 かく 质点相互 そうご 作用 さよう 力 りょく 亦 また 为零(可 か 视为牛 うし 顿第三 さん 定律 ていりつ ,作用 さよう 力 りょく 反作用 はんさよう 力 りょく 原理 げんり ),故 こ 动量变化为零,所以 ゆえん 动量守恒 もりつね 。动量守恒 もりつね 定律 ていりつ 具有 ぐゆう 普 ふ 适性,适用于宏 ひろし 观 、微 ほろ 观系 けい 统,参考 さんこう 系 けい 。
在 ざい 相 あい 对论力学 りきがく 中 なか ,动量被 ひ 定 てい 义为:
p
=
γ がんま
m
u
{\displaystyle \mathbf {p} =\gamma m\mathbf {u} }
其中:
m
{\displaystyle m}
表示 ひょうじ 运动物体 ぶったい 的 てき 静止 せいし 质量;
γ がんま
=
1
1
−
u
2
/
c
2
{\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-u^{2}/c^{2}}}}}
;
u 表示 ひょうじ 物体 ぶったい 与 あずか 观察者 しゃ 之 の 间的相 しょう 对速度 そくど ;
c 表示 ひょうじ 光速 こうそく 。
当 とう 物体 ぶったい 在 ざい 低速 ていそく 极限(u/c -> 0)下 しも 运动时,相 そう 对论力学 りきがく 的 てき 动量式 しき 可 か 变化为牛顿力学 がく 的 てき 动量式 しき :
m
u
{\displaystyle m\mathbf {u} }
。
阿 おもね 尔伯特 とく ·爱因斯坦由 ゆかり 洛 らく 伦兹变换下 した 的 てき 四 よん 维矢量 りょう 守恒 もりつね 发展提出 ていしゅつ 了 りょう 相 しょう 对论的 てき 四 よん 维动量 りょう 。其中四 よん 维矢量 りょう 可 か 从量子 りょうし 场论使用 しよう 格 かく 林 りん 函数 かんすう 自然 しぜん 导出。四维动量被定义为:
(
E
c
,
p
x
,
p
y
,
p
z
)
{\displaystyle \left({E \over c},p_{x},p_{y},p_{z}\right)}
其中,
p
x
{\displaystyle p_{x}}
表示 ひょうじ 相 あい 对论 动量的 てき
x
{\displaystyle x}
分量 ぶんりょう ,
E
{\displaystyle E}
表示 ひょうじ 系 けい 统的总能量 りょう :
E
=
γ がんま
m
c
2
{\displaystyle E=\gamma mc^{2}\;}
令 れい 速度 そくど 等 とう 于零,可 か 得 え 到 いた 一个物体的静止质量和能量之间的关系E=mc² 。
矢 や 量的 りょうてき “长度”保持 ほじ 恒 つね 定 てい 被 ひ 定 てい 义为:
p
⋅
p
−
E
2
/
c
2
{\displaystyle \mathbf {p} \cdot \mathbf {p} -E^{2}/c^{2}}
无静止 せいし 质量物体 ぶったい ,譬 たとえ 如光子 こうし 亦 また 有 ゆう 动量。计算的 てき 公式 こうしき 为:
p
=
h
λ らむだ
=
E
c
{\displaystyle p={\frac {h}{\lambda }}={\frac {E}{c}}}
其中
h
{\displaystyle h}
表示 ひょうじ 普 ひろし 朗 ろう 克 かつ 常 つね 量 りょう ;
λ らむだ
{\displaystyle \lambda }
表示 ひょうじ 光子 こうし 的 てき 波 なみ 长;
E
{\displaystyle E}
表示 ひょうじ 光子 こうし 的 てき 能 のう 量 りょう ;
c
{\displaystyle c}
表示 ひょうじ 光速 こうそく 。
动量是 ぜ 平 たいら 移 うつり 守恒 もりつね 的 てき 诺特荷 に 。因 よし 此,甚至连场 也与其他物 ぶつ 质一样具有 ぐゆう 动量,而不止 とめ 是 ぜ 粒子 りゅうし 。但 ただし 是 ぜ ,在 ざい 弯曲时空 (非 ひ 闵可夫 おっと 斯基 式 しき )中 ちゅう ,动量根本 こんぽん 没 ぼつ 有 ゆう 被 ひ 定 てい 义。
量子力学 りょうしりきがく 中 ちゅう 的 てき 动量[ 编辑 ]
在 ざい 量子力学 りょうしりきがく 中 なか ,动量被 ひ 定 てい 义为波 なみ 函数 かんすう 的 てき 一 いち 个算 さん 符 ふ 。海 うみ 森 もり 堡不 ふ 确定性 せい 原理 げんり 定 てい 义了单一观测系统中一次测定动量和位置的精确极限。在 ざい 量子力学 りょうしりきがく 中 ちゅう ,动量与 あずか 位置 いち 是 ぜ 一 いち 对共 きょう 轭物理 ぶつり 量 りょう 。
对单个不带电荷 且没有 ゆう 自 じ 旋的 まと 粒 つぶ 子来 こらい 说,动量算 さん 符 ふ 可 か 被 ひ 写 うつし 作 さく :
p
^
=
ℏ
i
∇
=
−
i
ℏ
∇
{\displaystyle \mathbf {\hat {p}} ={\hbar \over i}\nabla =-i\hbar \nabla }
其中,
∇
{\displaystyle \nabla }
表示 ひょうじ 梯 はしご 度 ど 算 さん 符 ふ 。这是动量算 さん 符 ふ 的 てき 一 いち 个普通 どおり 形式 けいしき ,而非最 さい 普遍 ふへん 的 てき 一 いち 个。
当 とう 电场和 わ /或 ある 磁场移 うつり 动时,它们带有动量。电磁波 は (可 か 见光、紫 むらさき 外 がい 线、无线电波等 とう )也有 やゆう 动量,即 そく 使 つかい 是 ぜ 没 ぼつ 有 ゆう 静止 せいし 质量的 てき 光子 こうし ,也同样带有 ゆう 动量。这被应用在 ざい 诸如太 ふとし 阳帆上 うえ 。
线性(平 ひら 动)的 てき 量 りょう
角度 かくど (转动)的 てき 量 りょう
量 りょう 纲
—
L
L2
量 りょう 纲
—
—
—
T
时间 : t s
位 い 移 うつり 积分 : A m s
T
时间 : t s
—
距离 : d , 位 くらい 矢 や : r , s , x , 位 い 移 うつり m
面 めん 积 : A m2
—
角度 かくど : θ しーた , 角 かく 移 うつり : θ しーた rad
立体 りったい 角 かく : Ω おめが rad2 , sr
T−1
频率 : f s−1 , Hz
速 はや 率 りつ : v , 速度 そくど : v m s−1
面 めん 积速率 りつ : ν にゅー m2 s−1
T−1
频率 : f s−1 , Hz
角 かく 速 そく 率 りつ : ω おめが , 角速度 かくそくど : ω おめが rad s−1
T−2
加速度 かそくど : a m s−2
T−2
角 すみ 加速度 かそくど : α あるふぁ rad s−2
T−3
加 か 加速度 かそくど : j m s−3
T−3
角 すみ 加 か 加速度 かそくど : ζ ぜーた rad s−3
M
质量 : m kg
ML2
转动惯量 : I kg m2
MT−1
动量 : p , 冲量 : J kg m s−1 , N s
作用 さよう 量 りょう : 𝒮 , actergy : ℵ kg m2 s−1 , J s
ML2 T−1
角 すみ 动量 : L , 角 すみ 冲量 : ι いおた kg m2 s−1
作用 さよう 量 りょう : 𝒮 , actergy : ℵ kg m2 s−1 , J s
MT−2
力 ちから : F , 重量 じゅうりょう : F g kg m s−2 , N
能 のう 量 りょう : E , 功 こう : W kg m2 s−2 , J
ML2 T−2
力 ちから 矩 のり : τ たう , moment : M kg m2 s−2 , N m
能 のう 量 りょう : E , 功 こう : W kg m2 s−2 , J
MT−3
加 か 力 りょく : Y kg m s−3 , N s−1
功 こう 率 りつ : P kg m2 s−3 , W
ML2 T−3
rotatum : P kg m2 s−3 , N m s−1
功 こう 率 りつ : P kg m2 s−3 , W
表 おもて 述 じゅつ 形式 けいしき 基 もと 础概念 がいねん 重 じゅう 要理 ようり 论应用 科学 かがく 史 し 分 ぶん 支 ささえ